* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

649 х ПАРАШЮТ 650& ние в кг, С — коэф. лобового сопротивле­ ния, о—массовая плотность воздуха, ?—пло­ щадь основания купола в* м , v—скорость падения в м/ск. После того как П . перешел в режим установившегося спуска, скорость его сни­ жения остается почти по­ стоянной и нормально рав­ на 5,5—4,5 м/ск при при­ ближении к земле. ъ Н а фиг. 11 даны формы куполов, полученных путем вращения эллипса около малой его оси с последующим отнятием от этой поверх­ ности, параллельно плоскости вращения Определение формы П. Д л я определения качества и аэродинам, свойств пара­ шюта производились опы­ ты с моделями П . различ­ ных форм. Ткани, приме­ няющиеся для купола П., испытывались на воздухо­ проницаемость и механи­ ческие свойства, стропы— на прочность и удлинение. При определении коэфициента лобового сопротив­ ления С обыкновенно отно­ сят этот коэф-т к площади основания купола. Испы­ тания в аэродинамич. трубе ЦАГИ показали, что для определения качества той или иной формы П1 целе­ сообразно относить С не к площади основа­ ния купола, т. к.эта площадь различно и ино­ гда значительно уменьшается во время спуска П., а к поверхности купола. Испытания в ЦАГИ были произведены над моделями П. различных очертаний; так, на фиг. 9 показаны моде­ ли формы сферич. сегмен­ тов с пределами — полу­ сферой и формой, близкой к пределу плоский круг; г—радиус сферич. сегмен­ та купола, х — раскрой­ ный радиус основания ку­ пола, у—высота (стрелка) сегмента, L—длина стро­ пы, F—поверхность купо­ л а . На фиг. 10 изображе­ ны модели форм куполов, которые получены путем х х Ф и г . ю. большой полуоси, части нижнего полуэл­ липсоида вращения. Поверхность всего эл­ липсоида определяется по ф-ле (1), поверх­ ность отсекаемой нижней части эллипсои­ да м. б. рассматриваема как поверхность, ло малой его полуоси. При построении этих форм в основу было положено по­ степенное изменение отно­ шения у : х на 0,1. Преде­ лами изменения этого от­ ношения так же, как и для форм сферич. сегментов, будут у :х= 1—полусфера, у:х*=®—плоский круг. При построении форм куполов этой серии исходили из расче­ та поверхности F=0,318 м . Подставляя эту величину как половину всей поверхности, F .— сплющенного эллипсоида вращения, имеем 3 a Фиг. И. in X F = 2F=2 [лх + яу (1) где е—астрономический эксцентриситет, 9 2 2 полученная от вращения плоской кривой около оси, лежащей в ее плоскости, и на основании теоремы Гюльдена может быть выражена через F=27i?l, (2) где С—расстояние центра тяжести обра­ зующей линии до оси вращения, а I—длина кривой. На фиг. 12 изображены модели П . с формой купола Тейлора (фиг. 12, А) и мо­ дель, раскроенная по форме, к-рую прини­ мает П. «Ирвин» во время спуска (фиг. 12, Б). Достаточно разработанной теории П . нет;