* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

453 ОТРАЖЕНИЕ СВЕТА 454 приводят к результату, на первый взгляд парадоксальному, об одновременном суще­ ствовании света и во второй среде, соответ­ ствующего преломленному. Действительно р и s компоненты для преломленного луча не обращаются в нуль для случая полного внутреннего отражения. Этот парадокс объ­ ясняется тем, что световая волна действи­ тельно заходит во вторую среду при полном внутреннем отражении, но снова возвра­ щается в первую; т а к . обр. вся падающая энергия собирается в отраженном пучке. Графич. интерпретация ур-ий Френеля для полного внутреннего отражения дана Эйхенвальдом. Д л я простоты на фиг. 4 выбран тот случай, когда полное внутреннее отра­ жение происходит при а = 4 5 ° . Пунктиром изображены магнитные силовые линии (элек­ трические силовые линии перпендикулярны к плоскости рисунка), сплошными линиями указано направление потока энергии, векто­ ра Пойнтинга. Фиг. 4 соответствует мгно­ венному положению; для получения кинематич. картины нужно бы двигать чертеж в направлении оси Y со скоростью света, деленной на sin а. Из фиг. 4 видно, что ли- обнаружена еще Ньютоном. Если привести в соприкосновение две призмы (фиг. 5)— одну с плоской, другую с искривленной катетной гранью, то при падении лучей под углом полного внутренне­ го отражения свет прохо­ дит через вторую призму не только в области кон­ такта, но и там, где име­ ется воздушный зазор, со­ измеримый с длиною све­ товой волны. Вторая приз­ ма в этом опыте изменяет условия распространения Ф и г . 5. волны во второй среде и «засасывает» ее в сторону (подобное возму­ щение связано, разумеется, с тем, что часть энергии ускользает из отраженной волны, и отражение, строго говоря, уже перестает быть полным). О т р а ж е н и е от п о г л о щ а ю щ и х с р е д . В электромагнитной теории света поглощающая среда характеризуется тем, что в уравнениях Максвелла наряду с током смещения учитывается ток проводимости и волновое ур-ие (напр. для компонента элек­ трич. вектора X) принимает вид е^*- + 4ла -? д = с*АХ, (24) где о—проводимость. Вследствие поглоще­ ния волна в среде получается затухающей, причем в ней поверхность равных фаз в случае косого падения не совпадает с по­ верхностью равных амплитуд, что весьма осложняет характер явления. Взяв частное решение (24) вида Х = Ае ~~ , где Т—период колебаний, m, п и р—в об­ щем случае величины комплексные, v—ско­ рость распространения волны, можно при­ вести уравнение (24) формально к обычному виду волнового ур-ия, введя вместо е ком­ плексную диэлектрич. постоянную е& ?& = ? - г2аТ. (25) В этом случае ур-ие (24) примет вид ^ = А Х , (26) и формально теория Френеля автоматически переносится и на случай среды с поглоще­ нием. Так же как и при полном внутреннем отражении комплексность амплитуд в дан­ ном случае определяет эллиптичность поля­ ризации отраясенного света, т. е. существо­ вание нек-рой относительной разности фаз А между р и s компонентами отраженного света. Обозначая через а угол падения, через у т. н. а з и м у т в о с с т а н о в л е н ­ н о й п о л я р и з а ц и и , т. е. азимут пло­ скости поляризации отраженного света (от­ носительно плоскости падения) в том случае, если эллиптически поляризованный отра­ женный свет преобразован компенсатором (см.) в линейнополяризованный, для чрез­ вычайно сильного поглощения (металлы) Друде получает следующие ф-лы для /<и1с: k = sin A t g у, ц = sin a tg а • - & ° с о 2 Т { v } Фиг. 4. нии энергии заходят во вторую среду и вновь возвращаются в первую. Волна во второй среде чрезвычайно быстро затухает, сосредоточиваясь практически в слое, соиз­ меримом с длиною световой волны, и рас­ пространяясь вдоль поверхности раздела. Экспериментально волна во второй среде при полном внутреннем отражении была (27) о l + cos^sm2v * 2 у . (28) 4 & *15