* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

435 ОТОПЛЕНИЕ 2 436 жущейся жидкости в м /ск. При движении •жидкости по трубам со скоростями ниже критических наблюдается ламинарный по­ ток, тогда к а к при скоростях, превышающих критические, поток бывает турбулентным. Потери напора в трубопроводах при турбу­ лентном движении жидкости определяются •совершенно иной закономерностью, чем при ламинарном потоке, при этом они значи­ тельно больше потерь, наблюдающихся при ламинарном потоке. По закону Poiseuille&fl потери напора в трубопроводах, обусловлен­ ные трением жидкости при ламинарном по­ токе, определяются ур-ием: 32 • г) • w • i формула (48) принимает следующий вид: Я =({0,269(^.^)0,148 0,093 / у •д d o , i 2 i & -w.d-y) 1,121 [-w .d-y) e 0,0184 ( li3 у д °& и V0,00001785/ °& _ 0,093 ~ dM2iB o,i48 & e ( ^ ) где R —число Рейнольдса и d—внутренний диам. трубопровода в ж. Т. к. часовое объем­ ное количество протекающей по трубопро­ воду жидкости (в м /ч): 3 п 3 600 • w • п • d 1 > 2 а скорость движения жидкости W ~ 3 600 • я • d* & а* (45) то число Рейнольдса Re = •d-y rj-g _ 4Q ЗбОО-я-d _у •п-д ~ 3 И з ур-ий (41) и (45) следует, что г •откуда Я АР = -т- = 0,000354О d-v Р1-Р2 32 • v • (50) W = А , VJ2 2» 32-2-»?-0 =d •w•у г 64 В к (46) ng v (506) Т. о. коэф. трения жидкости при ламинар­ ном потоке является лишь ф-ией числа Рей­ В ур-иях (50а) и (506) G означает часовое нольдса и определяется теоретически из ос­ количество протекающей по трубопроводу новного ур-ия Poiseuille&fl для ламинарного жидкости в кг, тогда как значение остальных потока. Принимая во внимание, что в техн. букв известно из предыдущего излоясения. С трубопроводах имеет место почти исключи­ помощью ур-ий (49), (50) и (506) Р . Биль тельно турбулентное движение жидкости, в приходит к следующим весьма простым и дальнейшем рассматривается только послед­ очень удобным для расчетов выражениям для ний род движения. П р и турбулентном дви­ коэф-та трения Я: ж е н и и коэф. трения Я д л я технически глад­ 0,25»-0,148 к и х труб—цельнотянутых медных, латун­ Q0,125~& v -* ных и свинцовых—является также только . 0,25«-М*8 . у0,125 функцией числа Рейнольдса—Я = f (R ), то­ = GM85 гда к а к д л я шероховатых труб—железных, Значение входящих в ур-ие букв известно чугунных и прочих—он является ф-ией чис­ л а Рейнольдса и относительной шерохова­ из предыдущего. Т. к. ур-ие (51) и (52) дают тости труб Т а б л . 11.—Коэфициенты в я з к о с т и Л = 3 1 В ур-иях (45) и (46) означают: п—коэф. вяз­ кости жидкости в кг ск/м ; W—скорость жид­ кости в м/ск; I—длину трубопровода в м; •d=2r —внутр. диам. трубопровода в м; Я— 4G 0.000036G коэф. трения жидкости; д—ускорение силы R,= 3 6 0 0 - я - d п-д тяжести в м/ск ; у—вес 1 м жидкости в кг; wd-y w • d • Q u> • d или из ур-ия (50): —число Рейнольдса. 0.000354G 0 2 3 В ур-ии (50) означают: Q—часовое объемное количество жидкости в м /час, тогда как значения прочих букв известны из преды­ дущего. Таким же образом получается сле­ дующее выражение Для числа Рейнольдса, обусловленное весовым количеством проте­ кающей по трубопроводу жидкости: ( 5 ( ) а ) e А д л я воды. Кинематич. коэф. вязкости, 10« v м^/ск чУ тде е—линейный размер неровностей (вы­ ступов) на внутренней поверхности труб и d—внутренний диам. трубопроводов.По опы­ там J a k o b & а и Е г с к & а (1924) коэф. трения Я для технически гладких труб (медных, ла­ тунных, свинцовых) при турбулентном дви­ ж е н и и выражается ф-лой: (47) Я = 0,00714+|S. где R —число Рейнольдса. Д л я железных труб, к-рые исключительно применяются в отопительной технике, наиболее удовлетво­ рительные значения д л я коэф-та трения Я дает ф-ла О. Фритше: e Темпе­ ратура воды, X К о э ф . ВЯЗКО_ кг ск сти, 1 0 в - ч — ла В е с 1 м* воды, кг я =(it),269( 2д- 9,38 - К Г * . y)0,148 W 0,0184 dO 2e»( .y)0,H8 I w (48) Значение букв в ур-ии (48) известно из пре­ дыдущего изложения. Преобразованная в соответствии с законом подобия, т. е. с вве­ дением в ее структуру числа Рейнольдса, соответствующего условиям опытов Фритше 0=0,00001785 кг/м ск д л я воздуха при 15°), 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 182,5 133,2 102,4 81,5 66,6 56,0 47,8 41,8 36,7 32,3 28,94 26,10 23,67 21,62 19,98 18,76 17,74 1,7924 1,3081 1,0068 0,8041 0,66)2 0,5560 0,4768 0,4151 0,3668 0,3279 0,2961 0,2693 0,2460 0,2268 0,2105 0,2006 0,1917 999,84 999,70 998,20 995,64 992,22 988,04 983,21 977,78 971,80 965,31 958,35 951,00 943,40 935,20 926,40 917,30 907,50 значения д л я Я очень близкие к таковым, получаемым с помощью формулы (49) О. Фритше, то при технических расчетах удоб-