* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

361 ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ТЕОРИЯ 362 Эйнштейна для данного расстояния от края диска. Однако различия между отдельными определениями весьма велики и искомое сме­ щение получается в результате значительной экстраполяции. Тангенциальные смещения звезд, по величине сравнимые с радиальными и имеющие явно выраженный систематич. характер, обычно рассматриваются как слу­ чайные погрешности. Из общего числа звезд, полученных 1-й экспедицией, было исполь­ зовано всего 15% для проверки О. т., а вто­ рой—50%. Звезды с весьма большим смеще­ нием, в особенности направленным к солнцу, а не от него, не вошли в рассмотрение. Полу­ ченные результаты, при выводе к-рых зара­ нее предполагалось, что эффект Эйнштейна является единственной причиной радиаль­ ных смещений, не являются поэтому вполне доказательными, тем более, что они м. б. объяснены и другими причинами, напр. т. н. космич. рефракцией Курвуазье. Третий путь для проверки О. т.—смеще­ ние спектральных линий к красной части спектра представляет лучшие возможности. Предсказанная величина для солнечной по­ верхности, именно 2 , 1 3 - Ю в частоте коле­ баний, легко м. б. измерена современными средствами, погрешность к-рых не превыша­ ет примерно 3-10 . Действительно, почти все линии спектра показывают смещение в ожидаемом смысле. Однако вопрос чрезвы­ чайно усложняется тем обстоятельством, что величина этих смещений крайне различна для разных линий и вообще увеличивается с их интенсивностью. Согласно С. Джону этот эффект м. б. объяснен тем, что наиболее интенсивные линии, берущие свое начало на больших высотах над& солнечной поверхно­ стью, принадлежат слоям, систематически опускающимся вниз, в результате чего пред­ полагаемый эффект Эйнштейна увеличивает­ ся реальным допплеровским смещением. Сла­ бые линии принадлежат повидимому к более низким слоям. Малые смещения этих линий к красной части спектра можно объяснить предположением о восходящих токах в этих слоях, уменьшающих эффект Эйнштейна. При этом делается однако произвольное до­ пущение, что на уровне, соответствующем ли­ ниям с интенсивностью 6—8 по шкале Роуланда, никакого вертикального перемеще­ ния вещества нет. Интерпретация С. Джона встречается кроме того с тем затруднением, что относительное смещение линий различ­ ной интенсивности не зависит от положения по отношению к центру солнечного диска, как это было установлено Меггерсом и Бернсом. Более надежное средство д л я проверки О. т. тем же путем представляют т. н. б е л ы е к а р л и к и—звезды с плотностями, в де­ сятки тысяч раз превосходящими плотность воды, и соответственно большими значения­ ми гравитационного потенциала. Д л я оди­ ночных звезд этого рода эффект Эйнштейна неотделим от обычного допплеровского сме­ щения и потому не м. б. обнарулген. Только если подобная, звезда является спутником другой, с уже известной радиальной скоро­ стью и известным расстоянием их от наблю­ дателя, если кроме того массы этих звезд известны, а объемы их выведены, например путем сравнения абсолютной яркости с со­ -6 -7 ответствующей t° поверхности, имеются все предпосылки для вычисления эффекта Эйн­ штейна на поверхности белого карлика и сравнения его с наблюдениями. Сочетание та­ ких условий имеется пока только д л я спут­ ника Сириуса. Наблюдаемое смещение соот­ ветствует 19 км/ск; предсказанное—17 км/ск. При выводе этого результата предполага­ лось, что яркость спутника Сириуса не за­ висит от присутствия на близком от него рас­ стоянии главной звезды, превышающей его по яркости в 10 000 р а з , и что по характеру спектра белого карлика, установленному к тому же не вполне точно, молшо судить об его t°. Позднейшее определение цветного по­ казателя спутника Сириуса несколько уве­ личило расхождение между наблюдениями и теорией. Кроме того нужно указать, что ана­ логичные смещения линий к красной части спектра известны д л я различных звезд на­ шей звездной системы. Д л я звезд типа В в отдельных галактических долготах эти сме­ щения доходят до 8 км/ск и совершенно не объ­ ясняются теорией относительности. Из все­ го изложенного выше следует, что О. т. в на­ стоящее время не м. б. проверена совершен­ но несомненным образом при помощи астро­ номических наблюдений. Тем не менее ни одно из известных явлений ей не противо­ речит, в. Ф е с е н к о в . 0. т. и космология. В 1917 г. Эйнштейн встретился с затруднениями при попытке сформулировать те условия, к-рым должно удовлетворять g на бесконечном расстоя­ ний от материальных тел. Это заставило его перейти от прежней ф-лы (11) закона тяго­ тения к более общей ф-ле ik Gik - Чгк = - * (T - I д Т), (13) где А—постоянная величина. Преимущество ф-лы (13) над (11) заключается по "мнению Эйнштейна в том, что ей может удовлетворять четырехмерный мир с конечным и замкну­ тым в себе пространством, что делает форму­ лировку упомянутых условий излишней. В связи с этим Эйнштейн поставил космологич. проблему: считая в первом приближении всю материю и лучистую энергию вселенной рас­ пределенными в ней равномерно, построить при этом условии такую геометрию четырех­ мерного мира, к-рая удовлетворяла бы ура­ внению (13). Решение, предложенное Эйн­ штейном, было таково: ik л /7* - - Б [и - -f- sin % (d# + sin & d