* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

•327 ОТДАЧА АРТИЛЛЕРИЙСКИХ ОРУДИЙ 328 где А—потенциальная энергия, которою об­ ладают пороховые газы в тот момент, ког¬ да снаряд вылетает из ствола, и ^ — к и н е ­ тическая энергия этих газов в тот момент, д у когда они обладают среднею скоростью . По закону адиабатич. расширения газов ра­ бота А определится из ур-ия Этот закон вполне применим д л я данного •случая, но он не применим во время движе­ ния снаряда в стволе орудия потому, что во все это время пороховой заряд лишь по­ степенно переходит в газообразное состояние, развивая энергию; в тот момент когда сна­ ряд вылетает из ствола, почти весь заряд перешел у ж е в газообразное состояние, и пороховые газы переходят в такое состояние, когда энтропия их становится величиною постоянною, т. е. когда дальнейшее расши­ рение пороховых газов происходит по зако­ ну адиабатич. расширения. Подставляя в это уравнение адиабат вме­ сто объема а канала ствола выражение ~ где d—калибр орудия и I—длина ствола, и вместо к—1,41, получим: А = 1,915 qdH (l — -^^j » где q—давление пороховых газов в тот мо­ мент, когда снаряд выходит из канала ство­ ла. То обстоятельство, что к концу движе­ ния снаряда в стволе незначительная часть порохового заряда еще не превратилась в газ и продолжает переходить в газообразное состояние в то время, когда пороховые газы оставляют канал ствола, оказывает нек-рое влияние на величину А тем, что, понижая коэф. к, увеличивает А. Определить, к а к ве­ лика эта еще не перешедшая в газообразное состояние часть порохового заряда, и вместе с этим учесть влияние этого обстоятельства на величину А, оказывается пока невозмож­ ным, так к а к на это обстоятельство влияет не только состав пороха, но и вес снаряда и длина ствола, от которых г л . обр. и зависит продолжительность перехода порохового за­ ряда в газообразное состояние, а вместе с тем и б. или м. полное завершение этого процесса. Итак, допустив полный переход потенциальной энергии пороховых газов в кинетическую по закону адиабатич. расши­ рения газов, мы получим: При F = 5 0 0 м/ск, р = 0,645, q = 350 atm, d=7,62 и 1 = 2,3 д средняя скорость U, с к-рой газы оставляют канал ствола, будет равна 1 560 м/ск. Подставляя эту величину в ур-ие (2), мы определим отдачу орудия. Вычисленная т. о. отдача орудия оказы­ вается больше наблюдаемой. Объясняется это тем, что не вся работа А превращается в канале ствола в кинетич. энергию порохо­ вых газов, т. к. газы эти выходят из ствола орудия в виде струи, упругость к-рой зна­ чительно выше атмосферного давления. Т . о . только часть работы А превращается в кине­ тич. энергию пороховых газов в канале ство­ ла и этим влияет на отдачу, увеличивая ее. Решающее влияние на превращение потен­ циальной энергии газов в кинетическую при истечении их в среду более низкого давле­ ния оказывает форма отверстия, через, к-рбе происходит это истечение. По законам тер­ модинамики [*], при истечении эластичных лшдкостей через обыкновенные цилиндрич. насадки, скорость истечения в конце насад­ ки не может превысить скорости звука, со­ ответствующей состоянию жидкости в на­ садке, и давление в последней понижается поэтому лишь до давления немного больше­ го половины начального. Более точно зави­ симость конечного давления от начального выражается ур-ием Полное превращение давления газа в его скорость происходит только при истечении газа через конич. насадки. Применяя этот закон для данного случая, мы найдем, что при истечении пороховых газов из канала ствола, передний конец к-рого не расширен в виде конуса или борт отверстия к-рого не закруглен, давление этих газов в конце ка­ нала ствола понижается лишь до&0,53 того давления, к-рое господствует в канале ство­ ла во время истечения. Дальнейшее пони­ жение давления происходит вне ствола и поэтому не влияет на увеличение интере­ сующей нас скорости U, а следовательно и на отдачу орудия. Т. о. только 0,47 давления газов в стволе превращается в их скорость внутри ствола. Поэтому и в кинетическую энергию газов внутри ствола превращается только 0,47 А. То обстоятельство, что раз­ витие интересующей нас скорости U проис­ ходит внутри ствола, нисколько конечно не противоречит тому факту, что наибольшая скорость отдачи соответствует положению снаряда вне ствола, так как самое развитие скорости U происходит в то время, когда снаряд находится вне ствола. На основании высказанных соображений построено нижеследующее ур-ие, служащее для определения скорости U: Д л я давлений q в пределах 200—600 atm величина выражения в скобках колеблется в пределах 0,80—0,86. Приняв его равным 0,83 и подставляя вместо (/ = 9,81, мы по­ лучим: и =^ + и,тич, где U и V—в м/ск, q—в atm, р—в кг, d—в см и I—в м. Ур-ие отдачи принимает т. о. следующий вид: at = Я. v + v Y^ A^m. (20 J а дУ 4 & р о Употребление выведенных ур-ий затрудня­ ется тем обстоятельством, что конечное давле­ ние q в канале ствола не во всех случаях из­ вестно. Там, где имеются данные относитель­ но этого давления, результаты вычисления отдачи по ф-ле (2&) вполне соответствуют действительности. Вычисляя скорость U по выведенной ф-ле для случаев, чаще всего Р + х