* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

309 ОСЦИЛЛЯТОР 310 ОСЦИЛЛЯТОР, в общем смысле любая к о ­ леблющаяся система. В теоретической физи­ ке обычно О. называют линейную колеблю­ щуюся систему, например электрон, совер­ шающий колебания по прямой линии отно­ сительно определенного положения равно­ весия. Если сила, заставляющая О. коле­ баться, пропорциональна удалению от поло­ жения равновесия, то О. называют гармо­ ническим, или квазиупругим, в противном случае О. будет ангармоническим. Гармонич. О. является простейшей идеализированной моделью колебаний в атома,х и молекулах и постоянно применяется при рассмотрении процессов распространения света в веществе и т. д. Ур-ие движения О. в классич. меха­ нике выражается так: 1925, v . 63, p . 1046; ») G a b о г, Kathodenoszillograph, « A r c h i v fiir E l e k t r o t e c h n i k * , Sonderheft der Forechungshefte der Studiengesellschaft fiir H o c h s spannungsanlagen, B e r l i n , 1927, H . 1; ) George, R . H . , A New T y p e of H o t Gathode R a y O s c i l l o g r a p h , « J A I E E » , 1929, p . 534; " ) S о m m e r f e 1 d A . , U b e r ein Kathodenoszillograph hoher S p a n n u n g s e m p f i n d l i c h k e i t , « A r c h i v fur E l e k t r o t e c h n i k * , B e r l i n , 1928, H . 5/6, p . 607; Щ R o g o w s k y W . u n d B a u m g a r t , E i n Gluhkathodenoszillograph fiir V a k u u m a u f n a h m e n , i b i d . , H . 4, p. 5 2 1 ; ) В е к ш и н с к и й С . А . , « Э л е к ­ т р о с в я з ь » , Л е н и н г р а д , 1927, 3, с т р . 9—14; i*) Н a z е n a . K e n y o n , Primary Radio Frequency Standartisat i o n by Cathode R a y O s c i l l o g r a p h , « B u l l . B u r e a u of Standards*, 489; Щ « T h e E l e c t r i c i a n * , L . , 1924, v . 92, p. 631; ") г. П . 162725; I ? ) P e t e r s J . F . , « E l e c t r . World*, N . Y . , 1924, v . 83, p . 769; ) L e e E . S. a. F o u s t С . M . , « J A I E E » , 1927, v . 46, p . 149; M u 1l e r - H i l l e b r a n d , « S i e m e n s Zeitschrift*, B e r l i n , 1927, J g . 4, p. 5 4 7 . — С т е к о л ь н и к о в И . С , К а ­ тодный осциллограф, «Вестник экспериментальн. и те­ о р е т и ч . э л е к т р о т е х н и к и » , М . , 1929, т . 2, 3—4 ( и м е е т с я библиография). 1 0 1 8 1 8 дингера (см. Кванты) принимает в данном случае вид: Непрерывное и исчезающее в бесконечности решение этого ур-ия возможно только для дискретного ряда значений энергии: E=(n + )ha>. (8) В отличие от прежней теории квантов (6) здесь входят половинные значения кванто вых чисел. Этот результат согласуется с экспериментальными спектроскопическими данными. Лит.: Д а р р о у К., Введение в волновую меха­ н и к у Ш р е д и н г е р а , « У Ф Н » , 1929, в ы п . 9, с т р . 437; So mm erf e l d A . , Atombau und Spektrallinien, Wellenmechanischer Erganzungsband, Braunschweig, 1929; P l a n c k M . , Vorlesungen uber d. Theorie d . W a r m e s t r a h l u n g , 5 A u f l . , L p z . , 1923. С. В а в и л о в . (ж—смещение,т—масса, к—постоянная ква­ зиупругой силы). Решение этого уравнения чисто гармоническое: z = 4 s i n ( } / ~ ^ - t + a). Частота колебаний ^отсюда (2) она (в этом теоретич. простота О.) не зави­ сит от энергии движения, или амплитуды А . Энергия О. равна кинетич. энергии его при прохождении через положение равно­ весия (потенциальная энергия здесь равна нулю): Е = ™ А**=2лтсо*А*. (4) В теории квантов (см.), развитой Планком и Бором, вопрос о колебаниях О. получил иное освещение. По основному постулату Бора, фазовый интеграл: I=§ p/dx-nh (5) (где р — импульс, h — постоянная Планка, п=0, 1, 2, 3, . . . ) . Из ур-ий (2), (3) и (4) сле­ дует, что для О. 1 = ~ , т. е. Е = nhco, (6) иными словами, энергия О. должна быть кратной целого кванта hco. В новой квантовой механике теория О. изменяется. Основное волновое ур-ие Шре- ОСЬ в м а ш и н о с т р о е н и и , деталь, на которой укрепляют вращающиеся части машин и которая осуществляет их геомет­ рич. ось вращения. В отличие от в а л а О. не передает крутящих усилий и подвергается нагрузке только от веса посаженных на нее частей и от тех сил, которые приложены к этим частям. Конструктивно различают О., вращающиеся вместе с наглухо посаженны­ ми на них частями, и О. неподвижные, слу­ жащие лишь опорой для свободно посажен­ ных на них и вращающихся тел. Неподвиж­ ные О. подвергаются действию нагрузки, не меняющей своего направления; вращаю­ щиеся О. подвергаются действию изгибаю­ щих сил, все время меняющих по отношению к О. свое направление. Те части вращаю­ щейся О., к-рыми она опирается на опоры (подшипники), называются ц а п ф а м и , или ш и п а м и , если они расположены по кон­ цам оси, и ш е й к а м и , если расположены где-либо по середине оси. Если главная на­ грузка направлена вдоль оси, то опорный ее конец называется п я т о ю . Опоры, под­ держивающие шипы или шейки О., осуще­ ствляют вращательную пару. Д л я предот­ вращения продольного относительного пере­ мещения шипы снабжаются заплечиками; для правильной установки целесообразнее снабжать один шип двумя заплечиками, другой же заплечиками не снабжать. В от­ дельных случаях, учитывая специальные ус­ ловия работы,предусматривают возможность нек-рого продольного р а з г о н а О . Шипы оси выполняют цилиндрической, а реже конической формы. При силе Р кг, действующей на шип, среднее напряжение р кг/см на изнашивание определяется из ур-ия p = itf, где I—длина шипа в см и d его диаметр в см. Напряжение р не распреде­ ляется равномерно по поверхности шипа, но изменяется как по его длине, так и в за­ висимости от положения точки поверхности на окружности шипа. На фиг. 1, А даны диаграммы напряжений р в каждой точке шипа для шипа длиною 1= 400 мм и d= 200 жги при 3.000 об/м. для различных средних дав­ лений р _, диаграмма А относится к сече­ нию, проведенному через середину длины шипа, а диаграмма Б — к сечению на рас­ стоянии 50 мм от к р а я . Распределение да­ вления р в зависимости от окружной ског 1 ср х