* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

267 ОСТОЙЧИВОСТЬ СУДОВ 268 G — судно не остойчиво и если М совпада­ ет с О — судно находится в состоянии без­ различного равновесия. Д л я случая судна, стоящего в прямом положении на тихой воде (фиг. 3), мы имеем дело только с двумя ука­ занными силами, направленными по одной вертикали: силой поддержания и веса, и ур-ия равновесия сведутся к одному: 2Z = 0, W i ;. if L — ваться неизменным при повороте его на лю­ бой угол. При наклонении частично погру­ женного тела на малый угол <р (фиг. 4) новая ватерлиния А&В& пересечет старую АВ в не­ которой точке S&; положение зтой точки мо­ жем найти из условия равенства погрузив­ шегося (BB&S&) и вышедшего из воды (AA&S&) объемов; называя yi и у ординаты погру­ зившейся и вынырнувшей части первона­ чальной ватерлинии, а у и у& соответствен­ ные ординаты новой ватерлинии от линии их взаимного пересечения, обозначая длину (т. е. направление, перпендикулярное пло­ скости чертежа) через L , а диференциал длины через dx и полагая, что участки А А& и ВВ&—прямые линии, имеем е е L L е е I J УгУ&г sin <р dx - I J у у& sin <р dx = 0 = О О L о или, расшифровывая, D = Р—у р а в н е н и е п л о в у ч е с т и . Устойчивость судна в та­ ком случае зависит от положения точки М при наклоне судна на бесконечно малый угол в ту или другую сторону, т. е. от так н а з . начальной остойчивости судна. Если на судно подействуют новые силы, например да­ вление воды на винт, боковой ьетер.залп по борту, давление воды на руль (при переклад­ ке его), набегающая волна,—то судно выхо­ дит из положения равновесия. Всякая систе­ ма сил, как известно, может быть предста­ влена в виде одной силы, приложенной в любой точке (в нашем случае в центре тя­ жести судна), и пары сил; разлагая их по трем основным направлениям, получаем три силы, вызывающие поступательное движе¬ ние судна [ход вперед или назад, дрейф (боковое перемещение),всплытие или погру­ жение], и три пары сил, поворачивающих судно вокруг трех осей (крен, диферент и изменение курса). Для удобства исследуют действие каждой из составляющих отдельно; при этом направленные горизонтально силы и действующая в горизонтальной плоскости пара сил, как не изменяющие осадки и не на­ клоняющие судна, для изучения О. с. инте­ реса не представляют. Наибольший интерес представляет пара сил, плоскость действия к-рой лежит перпендикулярно продольи. оси Ф и г . 3. I - sin <р j (ум! - y y& ) dx, о т. е. интеграл равен 0. При весьма малом угле наклонения у^у^ и у ^у& , и т. о. e e е е L I J (У 1-Уе) dx-=Q. о Левая часть этого выраягения представляет статич. момент площади ватерлинии отно­ сительно оси S&; т. о. получаем, что обе смежные ватерлинии, получающиеся при на­ клонении тела на очень малый угол, пере­ 2 судна,—кренящая пара сил. Т. к. мы рас­ сматриваем действие одной пары сил, то объем подводной части судна должен оста­ секаются в общем ц. т. площадей их. Во время поворота тела на конечный угол кре­ на ряд последовательных ватерлиний опи­ шут внутри тела нек-рую цилиндрич. по­ верхность—подвижную аксоиду (неподвиж­ ной аксоидой является поверхность воды), причем каждая ватерлиния касается ее по прямой, параллельной длине судна и про­ ходящей через ц. т. мгновенной ватерлинии. Изменение формы погруженного объема при крене вызовет соответственное изменение положения ц. в., который перейдет из F в Fq>. При наклонении плавающего тела (фиг. 5) одна часть корпуса будет входить в воду, другая—выходить из нее (входящий и выходящий клин); перемещение ц. в., вызванное таким изменением формы погру­ женной части корпуса судна, м. б. опреде­ лено из того условия, что момент массы для нового положения ц. в. равен алгебраич. сумме моментов масс изменений объема. По­ л а г а я , что оси X и Y являются главными 0