* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

145 ОПТИЧЕСКИЕ ПРИБОРЫ 146 дению синуса угла, образованного тем же лучом в пространстве изображения, на пока­ затель преломления среды изображения. Точки на оси системы, д л я к-рых отсутствует сферическая аберрация на оси и соблюдает­ ся условие синусов, носят название а п л ан а т и ч е с к и х точек. Кома, вообще говоря, сопровождается ас­ тигматизмом (см.). Дело в том, что даже очень узкий пучок лучей, проходящий через оптич. систему под большим углом к оси, не Фиг. 2. сходится в одну точку, а имеет два наиболь­ ших сужения в виде двух взаимно перпенди­ кулярных линий, находящихся на нек-ром расстоянии друг от друга. Это строение пуч­ ка представлено на фиг. 2 (АА —оптич. ось). При передвижении экрана вдоль оси мы бу­ дем иметь два места, где изображение точки представляется в виде короткой линии. Если из пучка лучей выделим две пары: одну аа&, лежащую в плоскости, содержащей ось си­ стемы (т. н. м е р и д и о н а л ь н ы е л у ч и ) , и другую ЬЬ&, в плоскости, перпендикуляр­ ной первой ( с а г и т т а л ь н ы е ) , т о д в а м е ста наибольших сужений совпадут с фоку­ сами этих пар лучей. Если мы будем рас­ сматривать совокупность изображений то­ чек, расположенных в плоскости, перпенди­ кулярной оси системы, то все изображения, даваемые меридиональными и сагиттальны­ ми лучами в отдельности, будут лежать со­ ответственно на двух кривых поверхностях. При отсутствии астигматизма у системы эти две поверхности сливаются в одну, которая в общем случае тоже будет кривой. Суще­ ствует общее простое условие, при к-ром эта г Фиг. з. поверхность до нек-рого расстояния от оси будет практически плоской, это т . н . у с л о ­ вие П е т ц в а л я . Идеальное изображение д. б. вполне по­ добным предмету. Нарушение этого подо­ бия (т. наз. о р т о с к о п и и) носит название д и с т о р с и и . Вследствие дисторсии изо­ бражение прямолинейного предмета на эк­ ране будет иметь искривленные линии. Два вида искривления б, е изображения прямо­ угольной сетки а вследствие дисторсии пока­ заны на фиг. 3. Перечисленные выше пять родов аберраций: сферич. аберрация, кома, астигматизм, кривизна изображения и дисторсия называются пятью а б е р р а ц и я ­ м и З е й д е л я для монохроматического пу­ чка лучей. Если светящаяся точка испускает лучи различной длины волны, то возникают но­ вые недостатки изображения, с к-рыми при­ ходится бороться при конструировании оп­ тич. системы. Помимо устранения хроматич. аберрации, упомянутой выше и предста­ вляющей наиболее значительную из всех аберраций, в нек-рых случаях принимается в расчет еще ряд недостатков. Из них мы на­ зовем хроматич. разницу сферической абер­ рации, хроматич. разницу увеличения и вто­ ричный спектр. Первая состоит в том, что при уничтожении сферич. аберрации для од­ ного какого-нибудь цвета лучи другой дли­ ны волны, прошедшие через разные зоны си­ стемы, не сходятся в одну точку. Вторая же возникает от того, что величина изображе­ ния, образованного лучами различной дли­ ны волны, не одинакова. Нетрудно вывести формулы, по к-рым можно вычислить эти аберрации, если считать, что пятые степени углов лучей с осью и отношений отверстий линз к радиусам кривизны исчезающе малы. Это условие в действительных системах, и то не во всех, является только приближенным, а потому такими ф-лами можно пользовать­ ся лишь для ориентировочных вычислений. Взаимное расположение лучей по прохожде­ нии через систему с большой степенью точ­ ности дает тригонометрич. просчет хода лу­ чей через систему, на основании законов преломления и отражения. Этим способом обычно и пользуются в точных расчетах. Конечно, в случае многих поверхностей и нескольких лучей, эти вычисления требуют очень много времени и внимательности. Ъптич. систем, вполне свободных от вышеука­ занных недостатков, почти не существует. При конструировании обыкновенно стре­ мятся ослабить наиболее существенные для данной системы недостатки, за счет увели­ чения менее существенных. Весьма большое значение в оптич. систе­ мах имеет ограничение пучков лучей, про­ ходящих через систему. Это ограничение де­ лается с помощью плоских пластинок с круглыми отверстиями, называемых д и аф р а г м а м и ; иногда в качестве диафраг­ мы служит оправа линз системы. Если мы в пространстве предмета построим изображе­ ния всех диафрагм системы, то изображение диафрагмы, к-рое из данной точки предмета будет видимо под наименьшим углом, назы­ вается в х о д н ы м з р а ч к о м с и с т е м ы . Изображение входного зрачка в простран­ стве изображения называется в ы х о д н ы м з р а ч к о м с и с т е м ы . Входной зрачок оп­ ределяет собой количество лучей, проходя­ щих через систему, и следовательно яркость изображения. Диафрагма, поставленная в плоскости какого-либо из действительных изображений, даваемых последовательно ча­ стями системы, резко ограничивает исполь­ зуемую часть изображения. Она определяет поле зрения системы. В этих же местах си­ стемы ставятся марки, перекрестки нитей, позволяющие привести наблюдаемую точку предмета в заданное место поля зрения. Кро-