* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
51 ОМ 52 ОМ, единица измерения электрич. сопро тивления. Принятой единицей электрич. со противления в СССР является международ ный О., т. е. сопротивление, оказываемое не изменяющемуся электрическому току при Г тающего льда ртутным столбом, имеющим повсюду одинаковое сечение, длину 106,300 см и массу в 14,4521 з (эта масса соответствует сечению столба ртути в 1 мм и м. б. измерена с большей точностью, чем сечение). Д л я СССР эталоны (см.) международного О. из готовляются и поверяются по ртутному об разцу Главной палатой мер и весов Союза. МЭК (Международный электротехнич. коми тет) установил для международного О..обо значение Q (или О.). В популярных изданиях или в случае затруднительности применения латинского или греч. алфавита допускается обозначение О. русскими буквами, например 1 ом. В теоретич. исследованиях часто поль зуются абс. единицей сопротивления, имею щей в абс. электромагнитной системе CGS размерность скорости (см/ск), или же а б с ол ю т н ы м или п р а к т и ч е с к и м о м о м , равным 10 электромагнитных единиц CGS сопротивления. 1 международный ом равен 0,99948 абсолютных О. Это различие<0,05% и для обычных технических измерений не существенно. Я. Шпильрейн. ОМА ЗАКОН, пропорциональная зависи мость между силой тока г и напряжением U вдоль отрезка линейной неразветвленной электрич. цепи: 2 9 на ф-ле (1): сила тока i=jS, напряжение С7= El. Помножив обе части (4) на S, получают г = oSE • т. е. ф-лу (1), где R=^ • Величина *=е на зывается удельным сопротивлением (см.). В более сложных случаях ф-ла (4) позволяет вычислять распределение тока между двумя электродами (например токи в земле). При наличии в проводниках неоднородностей плотность тока становится пропорциональ ной сумме векторов напряженности поля JS и внешнего поля Е: j = o(JS + JE .). (5) Линейный интеграл векторов Е вдоль зам кнутой цепи равен сумме эдс вдоль этой цепи. Ф-лы (4) и (5) применимы не только к изо тропным телам, но и к кристаллам, но только у анизотропных тел множитель о является уже не скаляром, а тензором, так что вектор j является линейной векторфункцией от Е. вн m вНф Лит.: К р у г К . , Основы электротехники, 2 и з д . , M . , 1926; Т а и м И . , О с н о в ы т е о р и и э л е к т р и ч е с т в а , M . — Л . , 1929; П о л ь Р . , В в е д е н и е в у ч е н и е о б э л е к т р и ч е с т в е , M . — Л . , 1929; A b r a h a m M . , Theorie d. E l e k t r i z i t a t , 8 A u f l . , В . i, Berlin—Leipzig, 1930; C o h n E . , Das Elektromagnetische F e l d , 2 Aufl., B e r l i n , 1927. • Я . Шпильрейн. Множитель пропорциональности R называ ется электрич. сопротивлением (см.). Вели чина R зависит от геометрич. размеров и ма териала и не зависит от приложенного на пряжения. Сопротивление большинства про водников зависит от t°; электрич. ток нагре вает проводники, и поэтому на практике со• противление R изменяется в зависимости от приложенного напряжения. Напр. сопро тивление электрич. лампочки будет различ ным, если его измерять в холодном состоянии при напряжении в 2 V или при нормальном напряжении в 120 V . При наличии неоднородностей в проводнике могут возникать электродвижущие силы (см.). В этом случае О. з. принимает более общий вид <~?±5. (2) где 2е—сумма эдс, включенных в данный отрезок сопротивления. Для замкнутой не разветвленной цепи; О. з. принимает вид i = ? . (3) При переменном токе О. з . неприменим бла годаря явлениям индукции (см. Индукции закон). Д л я нелинейных проводников О. з. удоб нее выражать в диференциальной форме л е к тор плотности электрич. тока j пропорциона лен вектору напряженности электрического поля 25: 3 = аЕ. (4) Коэф-т пропорциональности а называется удельной проводимостью тела. Д л я отрезка длиной I и сечением & линейного цилиндрич. проводника эта ф-ла эквивалент ОММЕТР, электротехнич. прибор для непо средственного измерения сопротивлений. О. бывают трех видов: типа вольтметра, типа мостика Витстона и типа магнитоэлектрич. приборов без противодействующей силы, с двумя крестообразно расположенными кату шками. Действие О. первых двух типов ос новано на законе Ома 1= V : (г^+Ед.), где I—сила тока, проходящего через рамку О., V—приложенное напряжение, г<—внутрен нее сопротивление О. и R —измеряемое со противление, включенное последовательно с рамкой. Показания этих О. зависят от напря жения, питающего О. Поэтому перед измере нием стрелку прибора каждый раз устанав ливают на «нуль», замыкая зажимы О. нако ротко и регулируя магнитный (или электрич.) шунт. В качестве источников тока для О. первых двух типов могут служить элементы (сухие элементы, аккумуляторы), любой ин дуктор, помещенный в одном с О. кожухе или внешняя сеть. • О. типа вольтметра (измерители и з о л я ц и и ) применяются как для испы тания состояния изоляции, так и для измере ния ее сопротивления. Как приборы, предна значенные для измерения больших сопротив лений, они называются также мегом м е т р а м и . Приборы этого типа строятся многими фирмами. Они представляют собой обычные вольтметры с большим внутренним сопротивлением, шкала к-рых проградуирована в Q. Показания О. правильны только для определенного напряжения, указывае мого на приборе. В качестве источника тока служит ручной индуктор, якорь к-рого снаб жен контактными кольцами и коллектором; т.о. индуктор может служить источником пе ременного и постоянного тока. Переменным током пользуются для определений качест венного характера (целость изоляции про вода), постоянным током—лри измерениях количественного характера (измерение со противления изоляции провода). Ручные инx