* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

859 ПОВЕРХНОСТЬ 860 засасывается нз атмосферы и давление в при­ боре не меняется; при закрывании же крана пространство над жидкостью в пробирке по­ степенно разрежается; понижение давления р измеряется манометром, причем при Р = у из кончика весьма медленно образуется пу­ зырь воздуха или капля второй жидкости. Показания не зависят 9^ от условий смачива­ ния стекла жидкостя­ ми, если только выка­ пывается всегда жид­ кость, хуже смачива- s c h e k E . , Surface T e n s i o n a . Surface E n e r g y , 3 e d . , L . , 1923; H u с k e 1 E . , A d s o r p t i o n u. Kapillarkond e n s a t i o n , L e i p z i g , 1928; G i b b s J . W . , T h e r m o d y n a m i s c h e S t u d i e n , L p z . , 1892; В a k k e r G . , K a p i l l a r i t a t u . Oberflachenspannung, H a n d b u c h d. E x p e r i m e n t a l p h y s i k , h r s g . v . W . W i e n u . T . H a r i n s , B . 6, L p z . , 1928; T r a u b e J . , « B » , 1887, B . 2 0 , p . 2 6 4 4 ; R e h b i n ­ d e r P.,«Biochem.Ztschr».,1927,B.187, p. 19, 31,«Ztschr. p h y s . Chem.», L p z . , 1924, B . I l l , p . 447; 1926, B . 121, p. 103; 1927, B . 129, p. 163; R e h b i n d e r P. u. W e n s t r 6 m , «Kolloid-Ztschr.», Dresden, 1930, B . 153, Heft 2; F г u m k i n A . , «Ergebn. d. exakten N a t u r w i s s e n s c h . * В., 1923. В. 7, p. 235; L e n a r d , « A n n . d. Phys.», L p z . , 1924, 4 F o l g e , B . 74, p. 74; C a n t o r M., «Wiedemann A n n a l e n d. Phys.», L p z . , 1892, B . 47, p. 399; H e l m h o l t z R . , i b i d . , 1886, B . 27, p. 508; C u r i e P . , « B u l l . s o c . m i n . de F r a n c e * , P . . 1885, t . 8, p. 145, «Ztschr. fur KristaIlographie». L p z . , 1887, B . 12, p. 651. П. Ребиндер. Фиг. 4 . Фиг. 5 . ющая кончик. При этом если она удельно тя­ желее, кончик берется загнутым, как на фиг. 5,6. 4 ) . Метод уравновешивания пластинки или отрыва кольца [Вильгельми ( W i l h e l m y ) , Ленард (Lenard) и др.] состоит в том, что пластинка или кольца, находящиеся в повер­ хности раздела двух жидкостей, испыты­ вает кроме силы тяжести еще и «капил­ лярную» силу: / = к L a cos В, где L—периметр отрыва, в—краевой угол смачивания твердого тела жидкостью. Т . о. в приборе Леконт-Дюнуи, т е н з и м е т р е , сила, потребная для отрыва проволочного (платинового) кольца от поверхности жид­ кости, является мерой а ( П . н.), однако толь­ ко при полном смачивании кольца нижней жидкостью. Этот метод часто является не­ применимым из-за изменений смачиваемо­ сти, особенно в растворах. Все эти мето­ ды измерения являются статическими, т. е. при достаточно медленных измерениях дают П . н. вполне образованного поверхностного слоя (в растворах поверхностноактивных веществ, когда адсорбционный слой уже вполне сформировался с течением време­ ни). Существует и много динамических мето­ дов, измеряющих П . н . свежих поверхностей (метод капиллярных волн, колеблющихся струй и капель), но они не нашли большого практич. применения. Лчт.:Х в о л ь с о н О. Д . , Курс физики, т . 1 , Б е р ­ лин, 1923; Н а у м о в В. А., Химия коллоидов, 2 изд., гл. 9; Р е б и н д ер П . А., Поверхностные явления и адго&бпия, Л . , 1930; е г о ж е , «Журнал экспери­ ментальной биологии и медицины», M., 19 27, т. 4,14, стр. 939, «Журнал прикладной физики», M., 1924 ,т. 1,вып Л , стр. 153; Р е б и н д е р П . А . и Т а у б м а н А. Б., там же, М . — Л . , 1930, т. 7, вып. 1, стр. 85; Р е 6 и н д е р П . А., «Журнал физич. химии», М., 1930, т. 7 , 4/5; Т а у б м а н А . Б . , там же; С е м ч е н к о В . К., «Журнал прикладной физики», М . — Л . , 1930: К у зн е ц о в В . Д . , там же; В у л ъ ф Г. В . , Основы кри­ сталлографии, 2 изд., М., 1926; Р е б и н д е р П . А . , О влиянии изменений поверхностной энергии на спай­ ность, твердость и др. свойства кристаллов; «Труды Я Съезда физиков», М. 1928, сто. 29; Ф о е п к е л ь Я . И . , Электрическая теория T I ердых тел, Л . , 1924; L a n g m u i r L . , «Journal of the A m e r i c a n C h e m i c a l Society^, E a s t o n . P a . , 1916, v . 38; 1917, v . 39; T h о m¬ s o n J . J . , A p p l i c a t i o n s of D y n a m i c s t o P h y s i c s a n d C h e m i s t r v . L . , 1888; F r e u n d l i c h H . , K a p i l l a r c h e m i e , 4 A u f l . , L p z . , 1930: W i l l o w s R . S . н. H a t - П О В Е Р Х Н О С Т Ь , протяженность двух измерений. Она м. б. рассматриваема как предел тела, у которого одно из измерений (толщина) неограниченно убывает, или как след линии (образующей), к-рая непрерыв­ но перемещается в пространстве по опреде­ ленному закону, причем может в процессе движения или сохранять или изменять свою форму. Если образующая—прямая линия, движение ее дает линейчатую поверхность (см.); частные виды линейчатых П.: 1) кони­ ческие (см. Коническая поверхность), все образующие к-рых проходят через одну об­ щую точку; 2) цилиндрические, все образую­ щие к-рых параллельны нек-рой прямой (ось цилиндра); 3) коноидные (см. Коноид), образующая к-рых скользит по двум непере­ секающимся прямым. Если образующая П. плоская кривая, которая, не изменяя своей формы, вращается вокруг некоторой прямой (ось вращения), лежащей в ее плоскости,— получается т. н. П . вращения. В аналитической геометрии (см.) П . опре­ деляется как геометрич. место точек, Декар­ товы координаты которых (х, у, z) связаны одним ур-ием: F(x, у, z) = 0 или z^f(x, у). Пример. 1) общее ур-ие цилиндрической П.: F{x — az,y—bz) = Q , B частном случае, если ось цилиндра параллельна оси OY, ур-ие его: z = f(x); 2) ур-ие П . вращения, получен­ ной вращением образующей около оси OZ, имеет вид: z = f(x +y ); о цараметрич. фор­ ме ур-ия П.см. Диференциальная геометрия. Ур-ие П. F(x, у, z) = 0 может быть алге­ браическим или содержать символы транс­ цендентных операций; отсюда деление П. на а л г е б р а и ч е с к и е и т р а н с ц е н ­ дентные. Алгебраич. П . различают по их порядку и классу. П о р я д к о м П . называется степень п ее ур-ия, указывающая число то­ чек (действительных или мнимых) пересе­ чения П . с любою прямой. К л а с с П. опре­ деляется числом касательных плоскостей (см. Диференциальная геометрия) к данной П., проходящих через любую прямую, за­ данную вне ее. Д л я П . n-го порядка класс вообще говоря равен п(п — I ) . Определяет­ ся П . w-го порядка 2 2 2 ( П + 1) • ( П + 2) 12 3 ( П + 3) . = П - ( П 2 + 6П+11) 6 условиями, например заданными точками ее. Произвольная плоскость пересекает П. порядка п по плоской кривой порядка v и класса п • (п — 1). Две П . порядков % и п пересекаются по пространственной кри­ вой порядка п п . Линия пересечения двух г г 2