* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
585 586 деформация, а лишь часть ее, т. н. у п р уг а я д е ф о р м а ц и я , тогда как деформа ция, соответствующая отрезку OD, оста нется; эта деформация носит название о с т а т о ч н о й . Новое приложение усилия Р вы зовет упругую деформацию, характеризуе мую теперь уже не путем OA, а путем DC, причем точка С будет новым пределом упру гости. Параллельность линий OA и DC для первоначального и деформированного состоя ний вещества указывает на сохранение те лом модуля упругости. Следовательно пла стич. деформация OD, изменив форму тела, не изменила тем его механич. свойств, его упругости, но повысила предел упругости. Наконец, если деформация будет доведена до предела прочности (точка В), то она при ведет к разрушению тела. Пока тело подвер гается только упругой деформации, затрачи ваемая на нее энергия обратима. Сдвиг ж;е хода деформации при пластич. деформации и наличие остаточной деформации OD ука зывают на необратимость энергии, затрачен ной на остаточную деформацию OD; энергия идет на нагревание деформируемого тела. Отличие пластич. тел от хрупких—в зна чительной длине участка АВ при короткор сти участка OA, тог да как у тел хру I пких соотношение этих участков об ратное. На фиг. 2 сопоставлены для сравнения графики «усилие—деформа ( ция» трех главных I видов: а—твердого металла, обладаю Фиг. щего малой дефор мируемостью, но при усилиях за предела ми пропорциональности обнаруживающего большую податливость; б—каучука, весь ма легко деформируемого, но в противо положность металлу постепенно уменьшаю щего свою податливость, и в—пластичного тела, способного к весьма большим деформа циям при незначительных добавочных за пределом упругости усилиях. Т . о. пластич ные тела за сравнительно низким преде лом упругости обладают способностью течь и в этом отношении нередко сравнивались с жидкостями, причем самая пластичность рассматривалась как внутреннее трение п жидкостей, с тем однако отличием, что в слу чае пластичных тел оно в 10—18 раз (олово, и значительно более многие другие ме таллы) превосходит способность течь обыч ных жидкостей. Это сведение П . к вязкости высокого порядка, какая напр. у вароподобных тел, не может однако быть удержано по ряду соображений. Вязкость жидкостей есть постоянная, не зависящая ни от скорости течения, ни от полученной уже деформации, тогда как при попытке измерить коэф. вну треннего трения пластичных тел, причем П . сводится к вязкости, этот коэфициент зави сит от скорости деформации v; для моно кристаллов он обратно пропорционален ей, так что пv= Const ( В . Д . Кузнецов и Л . А . Швирк). Далее течение жидкости, хотя бы и весьма вязкой, начинается при самом ма лом усилии (на фиг. 1 участок АВ у жид- V кости был бы равен нулю и график начи нался бы непосредственно с предела уп ругости); в телах же пластичных имеется определенный порог деформирующего уси лия, до которого они обладают характером твердых упругих тел. Этот порог не зависит от скорости деформации, т. е. от скорости течения пластич. тела. Д а л е е вязкая жид кость совершенно не меняет своих свойств после деформации, тогда как в пластичных телах наблюдается упрочнение, постепенно повышающее указанный порог скольжений. Весьма важным различием течения жид костей и течения пластичных тел может слу жить также монотонность жидкого течения и скачкообразность или волнистость течения пластического, что связано с местными уп рочнениями областей, в которых протекала деформация, и переходом процесса деформа ции к новым, еще не упрочненным областям. У монокристаллич. тел пластич. течение отличается от жидкого еще и анизотропией его, в силу к-рой в кристалле имеются опре деленные направления возможных скольже ний, тогда как в жидкости ни одно направле ние не обладает никакими преимуществами перед любым другим. Т . о. при желании формально объединить вязкое и пластичное течения по меньшей мере необходимо вво дить в соответственные ф-лы не просто дей ствующее усилие, а избыток его над порогом пластич. деформации. Следовательно П . тел не м. б. охарактеризована одной констан той, но характеризуется по меньшей мере двумя независимыми, из которых одна—это вязкость /t или обратная ей величина—по движность М ( M o b i l i t y , = /л) и другая— предел упругости р, у жидкостей принимае мый равным нулю. В соответствии с извест ной ф-лой вязкого истечения из капилляра, данной Пуазейлем, Бингам ( E . C . B i n g h a m , 1916 г.) первый дал приближенную ф-лу для пластич. истечения из капилляра, а именно: 1 = пдй*т(Р - р ) 128Q1 & я где Q—объем истекшего тела в см , г—вре мя, а—диам. капилляра в см, д—ускорение силы тяжести в см/ск , р—средняя разность давлений в г /см между двумя концами ка пилляра; ~ измеряется в пуазах. При р = 0 ф-ла Бингама переходит в известную ф-лу Пуавейля. Изучая микроскопически истече ние пластичных тел вроде красок (см. ниже пластоиды), Грин (1920 г.) нашел, что подоб ное тело течет в капилляре как одно целое и что скольжение происходит в тонком при легающем к капилляру слое, причем жидкая смазка пристает как к стенке капилляра, так и к пластичному телу. Основываясь на этом наблюдении, Бекингам (1920 г.) испра вил ур-ие Бингама, придав ему вид: 2 2 Q_ngd*M(т p 4 р* 1 nd*hg> Ш & 128/ V З^^ЗР»/" " где у—текучесть этой смазывающей жидко сти, h—толщина ее слоя; остальные буквен ные обозначения имеют прежнее значение. Опытно найдены также другие соотношения, но едва ли всегда применимые, напр. пред ложена ф-ла ^ =кР или, в более общем виде, п