* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

581 ПЛАСТИЧЕСКИЕ МАССЫ явствует, что соотношение Винера как более общее наиболее точно может характеризо­ вать П . м. Опыт показал, что соотношения (2), (4) и (5) вообще не удовлетворяют опыт­ ным данным. Кроме того против них, как и против соотношения (3), выставлены прин­ ципиальные возражения. Прежде всего ф-ла Ньютона (2) неприемлема, потому что не может быть одновременно применена к не­ которой характеристике обсуждаемого рода и к соответственно обратной характеристике (например диэлектрич. коэф-ту е и к диэлек­ трич. жесткости е , к электропроводности и и к электросопротивлению х , к теплопро­ водности к и к теплоизоляционной способно­ сти fc и т. д . ) , тогда как эти парные характе­ ристики должны для данной смеси выражать­ ся одним и тем же формальным соотно­ шением. Это последнее наглядно показано В. Гюртлером (1908 г.) на примере смеси с равнообъемными фазами, расположенными на поверхности в шахматном порядке, а - 1 - 1 _1 иыми поф-ле Лоренца-Лорентца, для частного случая равных объемных соотношений фаз, показывает тождество обоих семейств только при диэлектрическом коэф-те смеси, равном s. 2, тогда как для дру­ гих значений графики расх одятся вир отив оп оложные стороны (фиг. 4*). Сопоставление гра­ фиков Винера (15) и Лоренпа-Лорентца и К. Лихтенеккера дано для частного случая, когда диэлектрич. коэф-т сме- Фиг. 4. си е = 1. Как видно по фиг. 5, весь пучок винеровских гипербол, равно как и про­ чие графики, содержится между графиками крайних случаев, соответствующих парал­ лельному и последовательному включени­ ям; однако винеровск. г графики позволяют сколь угодно прибли­ жаться к каждому из этих пограничных слу­ чаев, т. е. позволяют сделать вычисления для смешанных тел, в которых есть то или иное преобладание па­ раллельного включе­ ния фаз над пос ледоват ? Фиг. 6 . Фиг. 5 . тельным или обратно. Формула Винера об­ ращается в формулу Лоренца-Лорентца при частном значении проницаемости 17=2. По­ ложение соответственных графиков в пуч­ ке всех прочих для разных значений диэле­ ктрического коэфициента смеси показано на фиг. 6. На основании проведенных, при по­ мощи частного случая равнообъемности, фаз * Фиг. 4 . Номограмма диэлектрич. коэф-та е сме­ си в зависимости от диэлектрич. коэф-тов составных частей ei и е , при равном пространственном содержа­ нии дисперсной фазы и среды, семейство гра­ фиков Лоренца-Лорентца (5), — • — • — семейство графиков Лихтенеккера (6) (по К . Лихтенеккеру). 2 в пространстве—в виде шахматной простран­ ственной решетки: в силу полной равно­ правности обеих фаз любая из них моя^ет считаться средою и любая—рассеянной фа­ зой. Если к такого рода решетке применить правило смешения электропроводностей, то это было бы равносильно истолкованию тела, как состоящего из параллельно включенных фаз; напротив, правило смешения электро­ сопротивлений, будучи применено к данному телу, указывало бы на его строение из фаз, включенных последовательно. Но и парал­ лельность и последовательность включений в данном случае могут быть утверждаемы с совершенно равными основаниями, и следо­ вательно& ни одно из правил смешения не может быть здесь принято. Так.обр. правило * Фиг. 6 . Пучок смешанных тел проницаемости 17=2 в винеровской связке, — • — • — гиперболы для вполне беспорядочного расположения фаз в соответ­ ствии с логарифмич. правилом смешения, • гиперболы для смешанных тел проницаемости 17=2, соответствующих равенству (по К . Лихтенеккеру). 49