* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

509 ПЛАВНИ 510 показывает правило фаз (см.), от внешнего давления р. При числе компонентов N = 1, число фаз Р = 2 и число степеней свободы: f=N+2—Р = 1, что соответствует одному независимому параметру t или р, так что T -f(p). (1) Вид зависимости (1) определяется ур-ием Клапейрона-Клаузиуса, к-рое для случая плавления представится в виде s dp Q (2) s Действительно, изменение энтропии < при S изотермоизобарич. процессе П . будет (при расплавлении 1 з или 1 г-мол.): S. -S = ^, (3) а изменение свободной энергии F Fz-F^-p^-vJ. (4) В ур-иях (2) и (3) Q —скрытая теплота П . , поглощаемая при П . 1 г (удельная теплота П ) ) или 1 г-мол. (молярная теплота П . ) , а v и и —удельные или молярные объемы жидкой (2) или твердой (1) фазы. Диференцированием ур-ия (4) по Т легко получить уравнение Клапейрона-Клаузиуса; оно да­ ет зависимость Т„ от внешнего давления: из (2) видно, что для веществ, увеличивающих свой объем при П . ( г ; > ^ ) обычно имеем 2 t s 2 х 2 1 > > 0, т. е. t° повышается с возрастани­ ем р; так напр., для олова при Др = 1 О О О atm, ДТ =-г-3,34° (вычисленное), на опыте же получается Д Т = + 3 , 2 8 ° . Д л я тех же ве­ ществ (висмут, вода), объем которых при nAm 8 8 П . уменьшается (v < г), < 0; из экспе­ риментальных данных Бриджмена следует, что для воды = -0,00744 град/а<т, тогда 2 как по (2) вычисляется—0,00753. Д л я про­ стых веществ имеет место приближенное правило Ричардса Вальдена В таблице приведены для нек-рых веществ величины, характеризующие процесс П . , — Т и Q . При нагревании твердого тела его темп-ра повышает­ ся до T (кривая 1 & на фиг.), после че­ го она остается по­ Ь, о плавлен. Ъ/ стоянной, пока все твердое тело не пе­ рейдет в жидкость (фиг., ао). Подоб­ А Время— ный же ход с резкой горизонтальной ступенькой a , Ъ , отве­ чающей плавлению, имеет кривая (2 на фиг.) обратного процесса затвердевания, с той лишь разницей, что при П . невозможно пере­ гревание кристаллов (выше T кристаллич. решетка не может существовать), при затвер­ девании же возможно переохлаждение (см. пунктир a c,d на фиг.) жидкости, прекра­ щаемое внесением затравки (кристаллика) в момент А (см. Кристаллизация). На изме­ рении диаграмм плавкости химич. соедине­ ний в чистом виде (фиг.) и сплавов основан один из важнейших методов физико-химич. анализа сплавов—их термич. анализ (см. Сплавы, Металлография). Точку П . можно рассматривать как ту t°, при к-рой квази­ упругие силы, связывающие ионы (или мо­ лекулы) твердого тела с их центрами рав­ новесия в кристаллич. решетке, обращаются в 0. Исходя из этих представлений ( В . В. Тарасов), можно вывести теоретически эмпирич. правило Пикте, связывающее аб­ солютную темп-ру П . = Т с термич. коэф-том линейного расширения а твердого тела; aTg= Const для кристаллич. решеток оди­ накового типа. Так, для галоидных солей щелочных металлов (кубические гетерополярные решетки): а ! Г = 0,037. я s s т x х s x Я 8 Лит.: Х в о л ь с о н О., Курс физики, т. 3, Б е р ­ лин, 1923; Т а р а с о в В . В., Молекулярные силы и агрегатные состояния на основе электрических представлений, в сборнике «Молекулярные силы и | j = Const, (5) их электрич. природа», M . — Л . , 1929; J e l l i n e k К., L e h r b u c h d. p h y s . C h e m i e , 2 АиП., В . 2, p. 2 0 0 , 515» аналогичное правилу Трутона при испаре­ S t g . , 1928; T а m m a n n G . , K r i s t a l l i s i e r e n u . S c h m e l нии (здесь Qs—молярное тепло П . ) . Во вся­ zen, L p z . , 1903; H e n n i n g F . , T e m p e r a t u r m e s s u n g , H a n d b . d. P h y s . , hrsg. v . H . Geiger и. K . S c h e e l , B . 9, ком случае, Q8 возрастает с Тй (см. табл.). p.521,Berlin,1926; M i i l l e r C . E r z e u Точки плавления а молярные скрытые т е п л о т ы gung hoher T e m p e r a t u r e n , i b i d . , B . l l , плавления. В., 1926; B r i d g m a n R . W., «Ргос. of the A m e r . A c a d . o f A r t s a . S c i e n c e s * , B o s t o n , 1911, v . 4 6 , p. 347; 1912, v . 4 7 , Метод опред. Q cal/мол. Qs p. 441; 1913, v . 48, p. 309; 1914, v . 49» Вещество (или на T t ПЛ. p. 627; «Phys. R e v i e w * , N . Y . , 1914, 1 г-атом) ser. 2, v . 3, p . 126, 1915, ser. 2, v . 6, j p.7. П. Ребиндер. s s Гелий при 25,3 Платина Вольфрам . . . . . . . У г о л ь (графит) Карбиды танта­ л а и ниобия • 3 730—3 830° Газовый тер­ мометр . . -190° 83,1° Газовый тер­ мометр . . - 38,87° 234,2° — 371° 97,9" — Термометрич. 505° 231,9° сопротивл. 961° 1234,1° Газовый тер­ мометр . . 1 083° 1 356,1° — 1 771° 2 144,1° Оптич. пиро­ метр . . . . Оптич пиро­ 3 380° ±10° метр . . . . Оптич. пиро­ 3 550° метр . . . . Оптич. пиро­ метр . . . • -272,1° 1° — 268 555 626 1690 2 680 3 180 5 300 — 3,2 2,3 1,7 3,3 2,1 2,3 2,0 _ - - П Л А В Н И , см. Керамическое произкодотво. i П Л А М Я , явление, сопрово­ | ждающее горение нек-рых тел и состоящее в свечении горя­ щих и накаленных при горе­ | нии паров и газов. Дерево, водород, сера, натрий, магний, фосфор, нафталин горят П., | тогда как при горении других j тел (напр. железа) П. не заме­ чается. Появление П . зависит i от способности горящего тела 1 (напр.сера, фосфор, натрий и j др.) переходить при 1° горения в пары или газы. Дерево спирт, масла разлагаются на веще1