* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

237 ПЕРМЕАМЕТР 238 силу, к-рую необходимо приложить в месте соприкосновения образца и коромысла, что­ бы оторвать их друг от друга. Сила тяжения и магнитный поток в образце связаны соот­ ношением: Ф1 ( в - H)as« ( B - H ) *, ^ s (1) 8ns 8лз = пряженность магнитного поля в эрстедах вычисляют по формуле: где I —сила тока в намагничивающей ка­ тушке. В П . сист. Кепселя можно испыты­ вать как прямолинейные цилиндрич. образ­ цы, так и прямоугольного сечения, в част­ ности пакеты листового материала. Испы­ тания на П . сист. Кепселя не отличаются большой точностью. Обычно к П . даются по­ правочные кривые, называемые к р и в ы м и м а г н и т н о г о с д в и г а . Эти кривые пока­ зывают, насколько д. б. изменена (с тем или иным знаком) напряженность поля, вычи­ сленная по вышеприведенной ф-ле для дан­ ной измеренной индукция. Кривые магнит­ ного сдвига получают путем сравнительных испытаний образцов более точным методом и на П . сист. Кепселя. Точность измерений на П . сист. Кепселя с поправками для соот­ ветствующего материала и размера образца ок. 5 % в отношении И для данной В. Из современных П . того же типа надо отметить П . фирмы Бош [_ ], последней конструкции 1929 г. Одним из источников ошибок при измерении в П . является наличие ярма и стыков, образца с ярмом. На проведение по­ тока через них тратится магнитодвижущая сила, вследствие чего, в частности, изме­ ренная остаточная индукция оказывается меньше истинной. Когда индукция в мате­ риале равна остаточной, сила поля внутри образца равна нулю. С достаточным при­ ближением можно считать, что тангенциаль­ ная составляющая силы поля в непосред­ ственной близости у образца равна силе поля внутри образца. В П . сист. Боша, к-рый в основном устроен подобно П . сист. Кепселя, имеется приспо­ собление, позволяющее с большей точностью измерять остаточную индукцию. Д л я этого применен маленький магнит, который мо­ жет вращаться вокруг оси, перпендикуляр­ ной к плоскости образца. Магнит помещен вблизи образца. К о ­ гда напряженность поля не равна нулю, магнит расположит­ ся в направлении по­ л я вдоль образца. Когда же напряжен­ ность поля вблизи образца станет равна нулю, магнит уста­ навливается перпен­ дикулярно образцу, имея в виду, что П . перед измерениями ориентируется так, что ось образца пер­ пендикулярна к маг­ нитному меридиану. На фиг. 3 представле­ на схема П . системы Боша. Обозначения на схеме: М—намаг­ ничивающая катушка на ярме, К—намаг­ ничивающая катушка на образце, С—вспо­ могательные обмотки для компенсации на­ магничивающего действия ярма. П . систе­ мы Боша предназначается главн. обр. ждя m в где Ф—магнитный поток в максвеллах, F— сила тяжения в динах, s—сечение образца в см , JE^-магнитная индукция в образце в гауссах, Н—сила магнитного поля, созда­ ваемого катушкой, в э р с т е д а х . В дан­ ном случае поток ср, тяжение к-рого пре­ одолевается при отрывании образца, равен разности между полным потоком в образце Bs и потоком Hs, создаваемым намагничи­ вающей катушкой П . Из выражения (1) определяют а 8я Н вычисляют по ф-ле И — , где N— число витков катушки, Z—ее длина, 1—сила тока в А . Устанавливая разные значения (1) и определяя каждый раз F, получают за­ висимость В = / ( Л ) . Чтобы не производить каждый раз вычислений силы F, предвари­ тельно градуируют П . при помощи грузов а, подвешиваемых на коромысло. Результаты, получаемые при испытаниях на отрывных пермеаметрах, являются очень неточными, и поэтому применение этих пермеаметров возможно лишь для сравнительных ориен­ тировочных испытаний. М а г н и т о - э л е к т р и ч е с к и е П . С , ,*] устроены по принципу магнито-электрич. измерительных приборов. Наиболее широко распространен в практике П . сист. Кепселя, схематически изображенный на фиг. 2. Магнитная цепь состоит из образца Р , массив­ ного железного ярма Т, воздушного про­ межутка и железного цилиндра Z . В воз­ душном промежутке помещена рамка S с обмоткой ft. С рамкой связаначугрелка, пере­ Фиг. 2. мещающаяся над шка­ лой с нулем по середине, градуированной на магнитную индукцию в гауссах (макси­ мум 20 ООО). Д л я намагничивания образца служит катушка К. Витки D служат для компенсации магнитного потока намагни­ чивающей катушки, когда в П . нет образца. Силу тока ifc в рамке устанавливают в соот­ ветствии с сечением образца s в C J W и под­ держивают постоянной во время измерений. Когда образец намагничен, отклонение рам­ ки пропорционально магнитному потоку об­ разца (приближенно), а следовательно и индукции в образце и силе тока в рамке. При определении основной кривой намаг­ ничения начинают с минимальной силы тока в намагничивающей катушке, постепенно ее увеличивая, и каждый раз отсчитывают ин­ дукцию. Дойдя до желаемого максимума, уменьшают постепенно силу тока до нуля, затем переключают направление тока и снова увеличивают до прежнего максимума. Т . о. снимают г и с т е р е з и с н ы й ц и к л . На1 4 h p 2