
* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
169 ПЕРЕНАПРЯЖЕНИЕ 170 ньгми для эксплоатации линий и сетей. Рас смотрим несколько ближе физич. природу появления П . В каждый данный момент си ле тока г на линии соответствует запас энер¬ гии магнитного поля — , напряжению же соответствует количество электрич.энер- гии, где С и L—соответственно самоиндук ция и емкость линии. При изменении ус ловий ^работы линии (ее выключение или включение, изменение нагрузки, заземление провода и связанное с этим перераспределе¬ ние"потенциала вдоль линии или наконец по явление посторонних зарядов на линии, выз ванных грозовыми разрядами) новому со стоянию работы линии будет соответствовать новое распределение энергии электрическо го и магнитного полей. Переход от одного состояния работы линии к другому совер шается при помощи блуждающих электрич. волн и импульсов, к-рые разносят энергию, непрерывный переход электрич. энергии в энергию магнитного поля и наоборот, при чем при этих переходах самая энергия будет постепенно поглощаться сопротивлением ли нии, что вызывает затухание электрических колебаний на линии. Самый период колеба ний будет зависеть от величины емкости и самоиндукции линии и ее длины и может получиться весьма малым (число периодов—весьма большим) независимо от частоты пе редаваемого по линии переменного тока. При таком обмене между энергией электри ческого и магнитного полей величины этих энергий д. б. равны, т. е. мы должны иметь •а- = - а , или е = г|/ с • Т о же самое соотношение между током и напряжением мы будем иметь и в блуждаю щих волнах. Т . о. если сила тока в линии из менилась с величины г до величины г , то освободившаяся при этом энергия магнит ного поля вызовет напряжение х « i - (4-г) /~с& к-рое, налагаясь на напряжение е линии, создаст напряжение Фиг. 1. ei + e = erf- ( г - г ) х рассеивая ее в сопротивление линии, и стре мятся распределить ее равномерно в электро магнитном поле, окружающем линию. При мером такого электрич. импульса может служить движение по линии электрич. за ряда, индуктированного в линии при грозо вом разряде (фиг. 1). Заряд q, индуктиро ванный на линии под грозовым облаком в момент молнии, освободится, и половина такого заряда начнет двигаться, в одном на правлении по линии, а другая половина— в другом, стремясь распределить заряд рав номерно по линии, как это указано стрел ками на схеме. Дойдя до разомкнутого конца линии, каждая из половин заряда от разится от конца, причем плотность заряда на конце линии в момент отражения удвоит ся, что вызовет за собою и удвоение вели чины напряжения е, т. к. e=q-C, где С— емкость участка линии, занимаемого заря дом. Отразившись у конца линии, заряд нач нет двигаться в обратном направлении, пока не отразится у другого конца линии, и так далее, пока он не рассеется по линии, по теряв свою энергию в сопротивлении линии, т. к. при движении вдоль линии величина заряда будет все время убывать. Ряд перио дически следующих друг за другом импуль сов противополоа д жного знака дает л Л А А Л л электрич. б л у ж- ^ Л / Ш / xjinjv^ дающую волv j j ^ н у (фиг. 2). От ражаясь у концов - линии и комбинируясь друг с другом, блу ждающие волны могут вызвать появление стоячих волн тока и напряжения на линии. Вследствие расхождения фаз&тока и напря жения в стоячих волнах процесс будет про исходить таким образом, что в момент макси мума магнитной энергии электрич. энергия будет минимум, и наоборот, и мы будет иметь 1 Ф и г 2 Частота вызванных таким образом колеба ний будет зависеть от величины емкости и самоиндукции линии и будет тем больше, чем короче линия. > • Величина П . , вызванных грозовыми&разрядами или заземлением линии через воль тову дугу, например при порче изоляторов, м. б. весьма значительна и может угрожать целости изоляции линии и соединенных с нею приборов и трансформаторов. При изме нениях режима работы линии, как уже было указано, возникают переходные электромаг нитные процессы, выражающиеся в появле нии блуждающих волн, напряжение к-рых налагается на рабочее напряжение линии, что и ведет к появлению П . Нек-рые из видов П . являются неизбеж ным спутником эксплоатации л и н и и , т . к . вытекают из самих физич. свойств линии и природы происходящих в ней процессов. Сюда относятся П . , к-рые можно характери зовать как П . в н у т р е н н е г о проис х о ж д е н и я ; они подразделяются на 1) П . при изменениях нагрузки; 2) П . при включе нии и выключении линии; 3) П . при переры ве коротких замыканий на линии; 4) П . при заземлении линии. К П . в н е ш н е г о п р ои с х о ж д е н и я относятся т а к и е П . , к-рые появляются независимо от того, находится ли линия под напряжением или нет. К такого рода П . относятся П . , вызываемые в линии под влиянием атмосферных электрич. раз рядов. Нек-рые из этих П . не представляют никакой опасности для линии, другие же, наоборот, могут достигнуть весьма значи тельной величины, опасной для линии и при ключенных к последней приборов. П. в н у т р е н н е г о происхожде н и я . При изменении силы тока нагрузки от г до г максимальная величина могущего возникнуть П . линии будет: 4 т 0 e = ( i - « o ) } / ~ с-