* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

155 ПЕРЕМЕННЫЕ ТОКИ 156 то это папряжение тоже м. б. изображено без множителя времени числом Частное от деления напряжения 17 на силу тока 1, . . U . и и ja> V z =— — р называется к о м п л е к с н ы м и м п е д а н ц е м цепи. Его модуль г равен полному со­ противлению цепи. Действительная часть и •j- cos Ф = г cos Ф = г равна а к т и в н о м у с о п р о т и в л е н и ю , а мнимая часть и . j sin Ф = г s m Ф = х равна р е а к т и в н о м у сопротивле­ н и ю . Таким обр. комплексный импеданц является векторной суммой активной и реактивной составляющей сопро­ тивления (фиг. 3). В комплексной же форме зависи­ UEACMBUM. OA мость между на¬ пряжением и crf" лой тока при П. т. сохраняет простую форму закона Ома: ф и г 6 При разветвлении тока общий ток равен векторной сумме токов в отдельных ветвях. Так напр., если напряжение U приложено к 2 параллельным импеданцам (фиг. 4 ) , то Л = й(д - jbi), U = U(92 - jb ), 1 = Д+ = U[( + д ) - Я&1 + b,)] m г t gi ш t где ь = 1 = Lia) г* L &J> 2 z 2 При диференцировании символич. выраже­ ний П . т. следует учитывать множитель вреr^JTJJ^Wo&000" i v Фиг. 4 . г, Ь /, мени ,} ^, комплексное число откуда jcol^ &^ 04 то di изображает coIe>( - *i)> u>t jp = U = 1г. Производная по времени вектора П . т. опе­ Между символич. значением комплексных режает данный вектор на ^ и имеет в со раз чисел U и I, с одной стороны, и г—с дру­ гой стороны, существует раз- с п о с о б ы в ы ч и с л е н и я к о м п л е к с н о г о сопротивле­ личие. Векторы U и 1 полу­ ния э л е к т р и ч е с к и х цепей. чены после условного сокра­ Формулы для вычисления щения множителя времени е , Характеристика цепи тогда как вектор, изображае­ мый z, не зависит от времени. В связи с этим различием ча­ z = г + jLco сто считают выражения U, I не комплексными числами, а векторами, оставляя название г L + j ( L c o - - ± ) комплексного числа за их от­ ношением z, в котором множи­ тель времени сокращается. Это Г + jLm _ 1 • 1 различие не существенно, хотя rjLia У г JLA) многие видят в нем более «яс­ • JRLUO гЬ ш + jr*Lm ный» подход к символич. ме­ r* + L c o г + jL(o тоду, чем при обычном пользо­ L вании комплексными числами. Обратная величина комплекс­ 1 + irCca j + jCcoному сопротивлению, к о м п ­ лексная проводимость, r Г - J> Cn> или адмитанц (см.), определя­ ется по следующей формуле: бблыную амплитуду. Интегрирование как V •J