* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

867 ПРОЖЕКТОР 868 n 0 угол Р будет практически почти равен у г л у при центральном направлении. Иначе го­ в о р я , п р и шаровом источнике света отра­ женные л у ч и будут иметь один и тот ж е угол рассеяния и в середине и с к р а ю . Если мы возьмем дисковый источник F света Фиг. 21. где F p—световой поток П . , F —световой поток источника света. Д о нек-рого рас­ стояния от П . л у ч н е бывает сформирован о к о н ч а т е л ь н о , т . е. н е в с е о т р а ж е н н ы е л у ­ чи п е р е с е к а ю т г л а в н у ю о п т и ч . о с ь и поэто­ м у в этих пределах освещенности от л у ч а П . не подчиняются закону обратных ква­ дратов. Л и ш ь начиная с нек-рого расстоя­ н и я вступает в силу закон обратных ква­ д р а т о в ; э т о место н а з ы в а е т с я з о н о й обрат­ н ы х к в а д р а т о в . В этом с л у ч а е в с е о т р а ж е н ­ ные лучи начинают пересекать главную оптич. ось. Д л я определения расстояния L от П . д о з о н ы о б р а т н ы х к в а д р а т о в Меджс и к п р е д л а г а е т п р и ш а р о в о м и с т о ч н и к е све­ та следующую ф-лу: 0 т Т д и а м е т р о м d ( ф и г . 21), т о у в и д и м , ч т о л у ч и , _ D & 16/ отраженные вдоль главной оси, будут рас­ 12 & с е и в а т ь с я п о д у г л о м jS, а о т к р а я — п о д а п р и д и с к о в о м и с т о ч н и к е света м е н ь ш и м у г л о м (3 . П р и д и с к о в о м и с т о ч н и к е света максимальное рассеяние получается J D r 16/ в центральной зоне, тогда к а к по к р а я м оно м е н ь ш е . П р и ш а р о в о м и с т о ч н и к е с в е т а 12 COS этого н е т . У г л о м р а с с е я н и я в П . считается тот м а к с и м а л ь н ы й у г о л р а с с е я н и я , к - р ы й Эти ф - л ы д а ю т в о з м о ж н о с т ь о п р е д е л и т ь , н а м ы м о ж е м п о л у ч и т ь от д а н н о г о П . И з ф - л ы к а к о м р а с с т о я н и и с л е д у е т с т а в и т ь П . , д л я (3) в и д н о , ч т о ч е м д а л ь ш е ф о к у с о т р а ж а т е л я , того ч т о б ы л у ч ш е и с п о л ь з о в а т ь его световой тем у г о л р а с с е я н и я меньше. В о т почему в поток п р и освещении какого-либо предмета. П., где требуется пучок параллельных л у ­ Д а н н ы е о параболических о т р а ж а т е л я х (ос­ чей, фокусное расстояние делается к а к мож­ новные размеры и вес заготовок) представ­ но больше. Т о т телесный у г о л , в пределах л е н ы в н ш к е с л е д у ю щ е й т а б л . 6. к-рого сила света в луче П . пае.—о с н о вные р а з м е р ы и в е с з а г о т о в о к пара­ дает от 1 д о 0,1 1 , н а з ы - * б о л и ч е с к и х о т р а ж а т е л е й . вается п о л е з н ы м углом р а с с е я н и я . Сила света П . зависит прежде всего от раз­ меров отражающей поверхно­ с т и , о т я р к о с т и и с т о ч н и к а све­ та и наконец от к п д оптич. с и ­ с т е м ы . О с е в у ю с и л у с в е т а 1^. 2 000 860 2108 330 39 951 40 2 239 393,5 18 250 можно выразить так: 1500 650 1 595 250 22 304 1 686 35 195,2 16 74 1 . =SBv СВ., 900 375 960 155 8 122 1 017 25 50,3 11,5 23 600 250 678 115 714 15 15,0 4 005 8 8 где S—площадь отражателя в с м , J5—яркость источника све­ т а в с т и л ь б а х , г—кпд о п т и к и . Е с л и в ф о ­ д) О т р а ж а т е л и с копараболичекусе о т р а ж а т е л я р а с п о л о ж и м источник све­ скими поверхностями. Известно, та, т о н е весь световой поток его будет и с ­ что о т р а ж а т е л и с д в у м я п а р а б о л и ч е с к и м и пользован. Часть его в угле обхвата попа­ поверхностями практически все-таки не ли­ дает непосредственно н а о т р а ж а ю щ у ю по­ шены аберрации, которая вызывается тем верхность, а остальной световой поток бу­ обстоятельством, что в отражении участ­ дет выходить от л а м п ы непосредственно. вуют не только з а д н я я з е р к а л ь н а я поверх­ Световой п о т о к л а м п ы , к о т о р ы й п а д а е т н а н о с т ь , н о и п е р е д н я я , а т а к ж е т р о й н о е от­ поверхность отражателя, равен р а ж е н и е от з е р к а л ь н о й п о в е р х н о с т и , затем стекла и снова от зеркальной поверхности, Р = 2 л 1 ( 1 - cos")* (4) что к о н е ч н о в свою очередь у в е л и ч и в а е т рассеяние. Д л я уменьшения этого я в л е н и я где 1 —средняя сферич. с и л а света источ­ з а последнее время начали конструировать н и к а . О т р а ж е н н ы й световой поток без учета п а р а б о л и ч . о т р а ж а т е л и , .у к - р ы х п е р е д н я я потерь в оптике можно выразить т а к : п о в е р х н о с т ь б е р е т с я точно п а р а б о л и ч . ф о р ­ мы, а задняя, исправленная параболическая, F ,=2rcj(l-cos | ) . (5) с т а к и м р а с ч е т о м , чтобы в с е т р и о т р а ж е н и я давали лучи, параллельные главной оптич. где I—средняя сила света П . в пределах о с и . П р и этом т о л щ и н а о т р а ж а т е л я у в е л и ­ полезного у г л а рассеяния. Приравнивая ч и в а е т с я о т ц е н т р а к к р а я м . Это у в е л и ч е н и е у р - и я (4) и (5), п о л у ч а е м : т о л щ и н ы з а в и с и т от у г л а о б х в а т а о т р а ж а ­ теля. Т а к например, в отражателях с уг­ 1 - cos л о м о б х в а т а в 120° т о л щ и н а с т е к л а у к р а я к = н а 7° б о л ь ш е , ч е м в ц е н т р е , т о г д а к а к у 1 — cos о т р а ж а т е л я с у г л о м о б х в а т а в 240° (типа -коэф. усиления П . К п д П . : применяемых в автомобильных фарах) тол­ щ и н а у к р а я б ы в а е т н а 22& п р о ц е н т а б о л ь ­ 100 ше, чем в центре. } т а б л т а х т а х Стрела про- J гиба, мм Толщина за­ готовки, мм Поверхность отражателя, см Диаметр фа­ сок, мм | Фокусное расстояние, 1 мм Ж 2 а 0 0 n / е Толщина отражателя, мм Вес отража­ теля, кг Вес заготов­ ки, кг Диаметр плоской за­ готовки, мм Диаметр от­ ражателя, мм 2