* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

863 ПРОЖЕКТОР т где D — д и а м е т р о т р а ж а т е л я . Приблизи­ тельно соотношение между фокусным рас­ стоянием и радиусами кривизны следующее: 2п 1 = —, х 1 где п—показатель преломления стекла, г — радиус кривизны внутренней поверхности, г —радиус кривизны наружной поверхно­ с т и , f—фокусное расстояние. Основным не­ достатком манженовского отражателя я в ­ ляется значительное увеличение толщины с т е к л а к к р а ю п р и б о л ь ш и х д и а м е т р а х , а от­ сюда увеличение веса, потерь н а поглощение в стекле и появление хроматич. аберрации из-за призматич. преломления, а т а к ж е опас­ ности р а с т р е с к и в а н и я п р и нагреве благо­ даря различию толщины в разных зонах, в) С ф е р о и д а л ь н ы е отражатели, з а д н я я сторона к о т о р ы х я в л я е т с я сферич. поверхностью, а передняя—де­ формированной сферической(для уменьшения сферич. аберрации), причем она является тоже повер­ х н о с т ь ю в р а щ е н и я и ее в и д в несколько преувеличен­ ном масштабе д а н н а ф и г . 16. П о с р а в н е н и ю со с ф е р и ч е с к и м о т р а ­ жателем с фокусным рас­ с т о я н и е м р а в н ы м 100, отражатели сфероида­ льные обладают следу­ Ф и г . 16. ющими деформациями, приведенными в табл. 5 ( ч е р е з <р о б о з н а ч е н у г о л , к о т о р ы й о б р а з у е т радиус с главной оптической осью). 2 прямые фокальные линии, лежащие в раз­ л и ч н ы х п л о с к о с т я х . Е с л и пересечем п а р а ­ болич. поверхность меридианной плоско­ с т ь ю , п р о х о д я щ е й ч е р е з г л а в н у ю ось этой п о в е р х н о с т и , т о п о л у ч и м в сечении п а р а ­ б о л и ч . ^ к р и в у ю ( ф и г . 17). Е с л и проведем какие-либо два луча, параллель­ ные перпендику­ л я р у в точке р на кривой, то Ф и г . 17. п о с л е о т р а ж е н и я в точ­ к а х р р вблизи точки р н а этой к р и в о й о н и п е р е с е к у т с я в т о ч к е н а этом п е р п е н д и к у л я р е н а р а с с т о я н и и , р а в н о м Va 9 т о ч к и р , где р а д и у с к р и в и з н ы д д л я т о ч к и р будет 1 5 2 о т e = 2/sc»fТ а к и м о б р а з о м ф о к у с н о е р а с с т о я н и е будет f?=/sc» Е с л и эти лучи начнем поворачивать н а н е ­ который угол е против часовой стрелки, то о т р а ж е н н ы е л у ч и о т к л о н я т с я ( п о ч а с о в о й с т р е л к е ) н а т о т ж е у г о л е, и ф о к у с н о е р а с ­ с т о я н и е f с и з м е н е н и е м у г л а а т о ж е будет изменяться, причем д л я любого угла е f = f cose. (2) Е с л и л у ч и п о в о р а ч и в а т ь о б р а т н о , т о место ф о к у с а б у д е т п о в о р а ч и в а т ь с я в д р у г у ю сто­ р о н у . У р а в н е н и е (2) п о к а з ы в а е т , ч т о с и з ­ менением у г л а е т о ч к а с к р е щ е н и я о т р а ж е н ­ ных лучей движется по к р у г у диаметром f , касательному к данной параболич. кривой в т о ч к е о т р а ж е н и я р . Е с л и станем р а с с м а ­ тривать все элементы параболич. кривой, т о п о л у ч и м ц е л ы й р я д о к р у ж н о с т е й мест фокусов. В с я к и й точечный источник света, помещаемый в любой точке н а указанной окружности, даст пучок параллельных л у ­ ч е й , о т р а ж е н н ы х от э л е м е н т а р н о й п а р а б о ­ л и ч . к р и в о й в т о ч к е к а с а н и я этой о к р у ж н о ­ с т и . Г л а в н ы й ф о к у с о б л а д а е т тем в а ж н ы м о п ­ тическим свойством, что он я в л я е т с я общим местом п е р е с е ч е н и я в с е х ф о к у с н ы х о к р у ж ­ ностей, к а к и е можно провести в различных частях параболич. кривой. Теперь рассмо­ трим следующий случай. Предположим, что м ы п р о и з в е л и сечение п а р а б о л и ч е с к . п о в е р х ­ ности какой-либо плоскостью, перпендику­ лярною к меридианной плоскости. Тогда в сечении п о л у ч и т с я э л л и п с . Е с л и & п р е д с т а ­ вим, что параболич. кривая, к а к результат сечения какой-либо параболической поверх­ ности с м е р и д и а н н о й п л о с к о с т ь ю , л е ж и т в плоскости чертежа, то точка А указанного в ы ш е э л л и п с а будет л е ж а т ь в ы ш е , а т о ч к а В н и ж е п л о с к о с т и ч е р т е ж а (фиг. 18). П р о ­ ведем п л о с к о с т ь ч е р е з т о ч к и А и В и ч е р е з ф о к у с f&o, п е р п е н д и к у л я р н у ю п л о с к о с т и ч е р ­ тежа. Д в а параллельные луча, падающие в т о ч к а х А и В и л е ж а щ и е в этой п л о с к о ­ сти, после отражения пересекутся н а рас­ с т о я н и и ft и б у д у т л е ж а т ь в т о й ж е п е р п е н 2 2 0 e 0 0 Табл. 5.—Де ф о р м а ц и и с ф е р о и д а л ь н ы х о т р а ж а т е л е й . Деформа­ ция +0,12 +0,43 + 0,78 + 1,00 25° 30° 35° 40° Деформа­ ция +0,88 +0,31 -0,85 -2,66 <р 5° 10° 15° 20° Знаком - обозначено наращение, а з н а к о м + сошлифовка передней поверхности. П р и малом отношении у эти отражатели м а л о отличаются от сферических, а п р и больших у г л а х обхвата они имеют заметное у т о л щ е н и е н а п е р и ф е р и и , г) П а р а б о л и ­ ческие отражатели, ограниченные д в у м я п а р а б о л о и д а м и . К э т о м у к л а с с у от­ носятся стеклянные отражатели, у которых п е р е д н я я и з а д н я я п о в е р х н о с т и имеют ф о р м у параболоидов вращения. В отношении и х к о н с т р у к ц и й м . б . д в а с л у ч а я : 1) с о в п а д е ­ ние фокусов передней и задней поверхно­ стей и 2) с о в п а д е н и е ф о к у с а п е р е д н е й п о ­ верхности с главным фокусом отражателя. В обоих с л у ч а я х имеется а б е р р а ц и я . П р и т е о р е т и ч е с к и точечном и с т о ч н и к е с в е т а , р а с ­ положенном в фокусе параболич. поверх­ н о с т и , имеем п у ч о к о т р а ж е н н ы х п а р а л л е л ь ­ н ы х л у ч е й . Р а с с м о т р и м , что п о л у ч и т с я , е с л и будем, наоборот, н а такую поверхность направлять пучок параллельных лучей. В этом с л у ч а е п у ч о к п а р а л л е л ь н ы х л у ч е й , нормальных к бесконечно малой части н а ­ шей поверхности, будет создавать две вза­ и м н о п е р п е н д и к у л я р н ы е бесконечно м а л ы е