* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

791 ПРОВАНСКОЕ МАСЛО 792 остальную толщу стекла. Во всяких диэлек­ т р и к а х т а к о й простой з а к о н не имеет места. Опыты со стеклом п о к а з ы в а ю т , что п р и ­ ч и н о й П . у к р а я э л е к т р о д а м . б. п о в ы ш е н н о е в н а ч е н и е п о л я . О д н а к о э т о не е д и н с т в е н н а я причина краевого эффекта. Д р у г о й причи­ ной является предварительный П. в окру­ ж а ю щ е й электрод среде (воздухе и л и масле), обладающей гораздо меньшей диэлектриче­ с к о й п р о ч н о с т ь ю , чем т в е р д ы й д и э л е к т р и к . П. среды концентрирует поле в определенном месте н а поверхности д и э л е к т р и к а вблизи к р а я и создает там П . и л и ж е постепенно р а з р у ш а е т поверхность, доводя постепенно до п р о б о я . В ы р а в н и в а я п о т е н ц и а л в б л и з и к р а я электрода или ослабляя поле в окру­ жающей среде, можно сильно ослабить вли­ я н и е краевого эффекта. Б е з этих особых мер пробивное напряжение твердых диэлектри­ ков в случае электрического пробоя может у м е н ь ш и т ь с я в 3—5 р а з б л а г о д а р я к р а е в о ­ му эффекту. И с т и н н а я э л е к т р и ч. п р о ч н о с т ь . Тепловой П . вызывает преждевременное раз­ р у ш е н и е д и э л е к т р и к а б л а г о д а р я его посте­ пенному н а г р е в а н и ю . Причиной его я в л я е т ­ с я недостаточно м а л а я электропроводность а д и э л е к т р и к а . Обычно п р и о-<10~ мо мы имеем дело с тепловым П . П р и электропро­ водности Ю — Ю мо о б ы ч н о н а с т у п а е т « э л е к т р и ч е с к и й » П . О д н а к о и о н не п р е д ­ с т а в л я е т собою н е п о с р е д с т в е н н о г о р а з р у ш е ­ н и я диэлектрика электрич. полем, а резуль­ тат накопления лавины ионов. Уменьшая т о л щ и н у -Ослоя д и ­ э л е к т р и к а , мы с о ­ к р а щ а е м п у т ь этой л а в и н ы и вместе с тем п о в ы ш а е м п р о ­ бивное напряжение Е, к а к это в и д н о н а следующем графи­ ке (фиг. 4). Одна­ ко это возрастание Ф и г . 4. идет л и ш ь д о т о л ­ щ и н в 0,1 ~ 0 , 2 ц, г д е д о с т и г а е т с я п р о б и в н о е н а п р я ж е н и е в 1 5 0 - 1 0 У/см. Уменьшение т о л щ и н ы е щ е в 10 р а з у ж е н е п о в ы ш а е т б о ­ лее пробивного н а п р я ж е н и я . Здесь мы имеем у ж е дело с разрушением диэлектрика по­ лем, с разрывом тех электрич. связей, к-рые соединяют ионы в одно твердое тело—в к р и ­ сталлич. решетку. Действительно легко под­ считать, что п р и этом н а п р я ж е н и и с и л а , дей­ ствующая на ион, как-раз уравновешивает его п р и т я ж е н и е соседним противоположным ионом, находящимся н а расстоянии около 3 10~ см. Э т а и с т и н н а я п р о ч н о с т ь д и э л е к ­ т р и к а у ж е н е з а в и с и т н и от т о л щ и н ы н и от природы и формы электродов. Интересно, что в достаточно т о н к и х с л о я х к в а р ц а , стек­ л а , слюды, канифоли, серы, каменной соли о н а н а самом деле была осуществлена и до­ с т и г а л а з н а ч е н и й от 60-10 V/см ( к а м е н н о й с о л и ) д о 1 000-10 У/см ( с е р а ) . В э т и х с л у ­ ч а я х концентрация электрич. энергии до­ с т и г а е т от 400 д о 60 000 cal см , т . е . с т о л ь ­ к о ж е , с к о л ь к о м ы имеем в самых м о щ н ы х горючих и взрывчатых материалах. 12 - 1 8 - 1 6 е 8 е е я Д и э л е к т р и к и и и х т е х н и ч . п р и м е н е н и е , M . , 1924; S c h w a i g e r A . , E l e k t r i s c h e Festigkeitslehre, % A u f l . , В . , 1925; D i e Isolierstoffe d . E l e k t r o t e c h n i k , h r s g . v . H . S c h e r i n g , В . , 1924; P e c k F . , Dielectric P h e n o m e n a i n H i g h V o l t a g e E n g i n e e r i n g , N . Y . , 1920; R o t h A . , H o c h s p a n n u n g s t e c h n i k , В . , 1927; G i i n t e r - S с h u 1 z e A . , U b e r die elektrische F e s t i g k e i t , W i t t e n b e r g , 1924; S e e 1 i g e r R . , D i e p h y s i k a l i s c h e n Grundlagen d. elektrischen Gasenlladungen, «Zeitschrift i i i r techn. P h y s i k » , L e i p z i g , 1926; H a n d b u c h d . E x p e r i m e n t a l p h y s i k , h r s g . v . W . W i e n u . F . H a r m s , B . 10, L e i p z i g , 1 30. А. И о ф ф е . Лит.: Б р а г и н СМ., В а л ь т е р А. Ф. и С е м е н о в H . H . , Теория и практика пробоя д и в л е к т р и к о в , М . — Л . , 1929; И о ф ф е А. Ф., Физика к р и с т а л л о в , M . — Л . , 1929; С м у р о в А . А . , Э л е к ­ тротехника высокого напряжения и передача элек­ т р и ч . э н е р г и и , Л . , 1925; Ф л о р е н с к и й П. А., П Р О В А Н С К О Е М А С Л О , см. Оливковое масло. П Р О В Е Р К А СТАНКОВ И ИХ И С П Ы Т А Н И Е . И с п ы т а н и е м е т а л л о р е ж у щ и х с т а н к о в н а т о ч н о с т ь . Все м е т а л ­ л о р е ж у щ и е станки м. б. разделены на три о с н о в н ы х г р у п п ы : а) с т а н к и п р о с т ы е , п р е д ­ назначенные д л я обработки основных по­ верхностей изделия (плоских и цилиндри­ ч е с к и х ) ; б) с т а н к и с п е ц и а л ь н ы е , п р е д н а з н а ­ ченные для обработки специальных деталей и л и о с о б ы х , о т л и ч н ы х от у п о м я н у т ы х в ы ш е ; в) автома1ы, п р о и з в о д я щ и е помимо о б о и х движений резания—рабочего й подачи— такясе и д в и ж е н и я у с т а н о в о ч н ы е к а к в отно­ шении инструмента, т а к и в отношении ма­ териала или заготовки. Н а практике, гра­ н и ц ы , р а з д е л я ю щ и е эти т р и к а т е г о р и и с т а н ­ ков, зачастую утериваются. В дальнейшем приведены основные, ведущие принципы ис­ п ы т а н и я с т а н к о в , н о р а с с м о т р е н ы они т о л ь к о л и ш ь в о т н о ш е н и и п е р в о й основной г р у п п ы . П р и м е н е н и е т е х ж е п р и н ц и п о в и методов к любому из встречающихся в практике стан­ к о в и н ы х т и п о в не в ы з о в е т н и к а к и х з а т р у д ­ н е н и й . Ч т о же к а с а е т с я п е р в о й г р у п п ы с т а н ­ к о в , т о и з д е с ь , п р и всем р а з л и ч и и н а и м е ­ нований, типов, назначений и конструкций п р о с т ы х м е т а л л о р е ж у щ и х с т а н к о в , они о б ъ ­ единяются рядом наиболее общих призна­ к о в , п о з в о л я ю щ и х не р а с с м а т р и в а т ь п р и н ­ ципы проверки каждого их вида в отдель­ ности. Совершенно достаточно разделить весь этот к л а с с с т а н к о в н а д в е п о д г р у п п ы : 1) п р о с т ы е с т а н к и п р я м о г о р е з а н и я и л и п р я ­ мого д е й с т в и я ; 2) простые с т а н к и н е п р я м о г о д е й с т в и я . Р а з л и ч и е м е ж д у теми и д р у г и м и уясняется из следующего: в с я к а я обработка поверхности заключается в снятии с нее ряда параллельных призм с прямолинейной или криволинейной осью, расположенных п о н а п р а в л е н и ю одной и з к о о р д и н а т и п р и ­ м ы к а ю щ и х д р у г к д р у г у п о д р у г о й . В част­ ном с л у ч а е о б т о ч к и , т . е. обработки п о с п и ­ р а л и , к а ж д ы й в и т о к последней я в л я е т с я подобной п р и з м о й . К а к и м о б р а з о м о т д е л я ­ е т с я э т а п р и з м а — всем сечением и л и от­ дельными элементарными частями—для фор­ м ы и з д е л и я н е с у щ е с т в е н н о . Н о и м е н н о этим о п р е д е л я е т с я р а з н и ц а м е ж д у обеими под­ г р у п п а м и с т а н к о в ; если п р и з м а о т д е л я е т с я с р а з у и одной р е ж у щ е й к р о м к о й , — н а л и ц о станок прямого действия; наоборот, д л я у д а л е н и я ч а с т я м и очевидно необходимо вве­ сти н е к - р о е н о в о е местное «дополнительное» д в и ж е н и е р е з а н и я , о т л и ч н о е от обычных движений — рабочего и подачи. Наиболее подходящим д л я такого постоянно повторя­ ю щ е г о с я местного д в и ж е н и я я в л я е т с я в р а ­ щательное, позволяющее непрерывную под­ м е н у р е ж у щ е й к р о м к и . Т а к о е именно д в и ­ ж е н и е и п о л о ж е н о в о с н о в у всех с т а н к о в «непрямого» д е й с т в и я , т . е . ф р е з е р н ы х и ш л и ­ ф о в а л ь н ы х , в к - р ы х в р а щ е н и е , именуемое обычно « д в и ж е н и е м р е з а н и я » , д о л ж н о р а с -