* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

789 ПРОБОЙ 790 Это у т в е р ж д е н и е о б о с н о в а н о б ы л о о п ы т о м К у р ч а т о в а и Кобеко, которые п о к а з а л и , что в стекле з а к о н Ф а р а д е я в такой ж е ме­ р е я в л я е т с я с п р а в е д л и в ы м Для и о н и з а ц и о н ­ ного т о к а , к а к и д л я нормального. К о г д а число ионов благодаря ионизации возраста­ ет в т ы с я ч у р а з , все э т и н о в ы е и о н ы о б н а ­ р у ж и в а ю т с я н а катоде в виде н а т р и я т а к же, к а к и п р и н и з к и х н а п р я ж е н и я х , к о г д а н и к а к о й и о н и з а ц и и к р о м е т е п л о в о й нет. С д р у г о й с т о р о н ы , во м н о г и х д и э л е к т р и к а х и м е е т с я э л е к т р о н н а я п р о в о д и м о с т ь ; в не­ которых из них, напр. в каменной соли, м о ж н о по п р о и з в о л у и м е т ь и л и и о н н у ю п р о ­ в о д и м о с т ь (в н о р м а л ь н о м с о с т о я н и и ) и л и ж е электронную (если подвергнуть соль дей­ ствию рентгеновских л у ч е й , а потом—све­ т а ) . О п ы т п о к а з ы в а е т , что п р и д о с т а т о ч н о с и л ь н о й э л е к т р о н н о й п р о в о д и м о с т и П . на­ с т у п а е т р а н ь ш е , п р и б л и з и т е л ь н о п р и вдвое м е н ь ш и х н а п р я ж е н и я х , чем п р и о т с у т с т в и и с в о б о д н ы х э л е к т р о н о в . Г и п о т е з а о т о м , что м а л а я электрич. прочность д и э л е к т р и к а вы­ зывается неоднородностями и несовершен­ с т в а м и к р и с т а л л и ч . с т р о е н и я ( г и п о т е з а Сме­ к а л а ) , о к а з а л а с ь н е с о с т о я т е л ь н о й . Е с л и под­ вергнуть кристалл соли очень сильной пластич. деформации, то число т а к и х неоднородностей резко возрастает; однако пробив­ т . е . к о г д а е = ^ достигнет з н а ч е н и я от 10 до ное н а п р я ж е н и е не м е н я е т с я , в о п р е к и г и п о ­ тезе С м е к а л а . Е щ е у б е д и т е л ь н е е тот ф а к т , 20. Е с л и бы р а з н о с т ь п о т е н ц и а л о в Р, необ­ что в т о н к и х с л о я х о с у щ е с т в л я е т с я б е з П . ходимая д л я ионизации, была строго опре­ н а п р я ж е н н о с т ь в 100• 10 Y/см. П р о т и в т е о ­ д е л е н н о й в е л и ч и н о й , то э т о з н а ч и л о б ы , что р и и и о н н о й л а в и н ы не т о л ь к о в т в е р д ы х П . в тонких слоях диэлектрика наступает д и э л е к т р и к а х , но и в г а з а х в ы д в и г а л с я тот в с е г д а п р и одном и том ж е з н а ч е н и и п о ­ ф а к т , что в р е м я , ф а к т и ч е с к и н е о б х о д и м о е т е н ц и а л а V, что до н е к - р о й с т е п е н и и о п ­ дл я пробоя, слишком мало. Опыты Роговского р а в д ы в а е т с я , н о не в п о л н е . В с а м о м д е л е , п о к а з а л и , что о н о м е н ь ш е м и л л и о н н о й д о л и д л я и о н и з а ц и и и о н доллсен о б л а д а т ь о п р е д е ­ с е к у н д ы . Т р у д н о представить себе, чтобы л е н н о й к и н е т и ч е с к о й э н е р г и е й ~mv , кото­ ионы д а ж е в газе успели з а это время пройти р у ю мы можем изобразить к а к произведение с к в о з ь в е с ь д и э л е к т р и к . О д н а к о подсчеты и о н и з а ц и о н н о г о п о т е н ц и а л а Р н а з а р я д ио­ Ф р а н к а и Л ё б а п о к а з а л и , что, п р и н я в во н а е. Р есть п о с т о я н н а я в е л и ч и н а д л я д а н ­ внимание искажение поля объемными за­ н о г о д и э л е к т р и к а . О д н а к о о н а не р а в н а Р. р я д а м и на границе ионизованного с л о я , мо­ П р и п р о х о ж д е н и и ионом р а з н о с т и потен- i жно получить правильный порядок величи­ ци&алов Р э л е к т р и ч . п о л е з а т р а ч и в а е т р а б о т у н ы . В а л ь т е р и И н г е , п о л ь з у я с ь еще более Р-е, но и з этой р а б о т ы т о л ь к о ч а с т ь идет н а к о р о т к и м и п р о м е я с у т к а м и в р е м е н и — 10" и сообщение кинетич. энергии иону. Осталь­ 10 с к . , — п р о с л е д и л и п е р в ы е с т а д и и п р о б о я . н а я ж е часть расходуется при столкновениях И о н н а я л а в и н а не у с п е в а е т р а з в и т ь с я , и П . н а р а б о т у т р е н и я . Ч е м б о л ь ш е напрял<ение не п р о и с х о д и т . О д н а к о в д и э л е к т р и к е о с т а е т ­ э л е к т р и ч . п о л я , тем м е н ь ш е т р а т и т с я н а т р е ­ с я к а н а л , д л и н а к - р о г о тем м е н ь ш е , чем к о ­ н и е и тем м е н ь ш е с л е д о в а т е л ь н о р а з н о с т ь роче было время действия э л е к т р и ч . п о л я . Р—Р . Более точный а н а л и з я в л е н и я иони­ Эти о п ы т ы , т о ч н о т а к ж е к а к и о п ы т ы с п е ­ зации в тонких слоях приводит к хорошему реходом ионизации в тонких с л о я х в П . , согласию с данными опыта. п о к а з ы в а ю т , что и о н и з а ц и я я в л я е т с я л и ш ь только первой стадией, создающей большой Н а и б о л е е в а ж н о п р а к т и ч е с к и т о , что в запас ионов и повышающей ток до таких т о н к и х с л о я х м о г у т с у щ е с т в о в а т ь без р а з ­ размеров, при которых происходит тепло­ рушения такие электрич. п о л я , к-рые про­ вой пробой. б и в а ю т более т о л с т ы й д и э л е к т р и к . Ч е м т о н ь ­ Краевой эффект. Ионизационный ш е с л о й , тем б о л ь ш е м а к с и м а л ь н о е н а п р я ­ ( э л е к т р и ч . ) П . п р о и с х о д и т , к а к т о л ь к о на­ ж е н и е Е, к-рое моясет в ы д е р ж а т ь д и э л е к т р и к пряженность электрич. п о л я достигает опре­ без П . Е с л и пробивное н а п р я ж е н и е в тол­ деленного значения. Поэтому П . происходит с т ы х с л о я х не п р е в ы ш а е т 10 V см, то п р и о б ы к н о в е н н о у к р а я э л е к т р о д а , где п о л е бо­ т о л щ и н е в 2 fi это н а п р я ж е н и е п р е в о с х о д и т л е е с и л ь н о , чем под с а м и м э л е к т р о д о м . В а л ь ­ у ж е 10 . 1 0 Y CM, а п р и т о л щ и н е 0,2 ,и тер и Инге, и з у ч а я П . в неоднородных элек­ 100-10 V&CM. З а в и с и м о с т ь п р о б и в н о г о г р а ­ трич. полях вокруг в п а я н н ы х в стекло пла­ д и е н т а от т о л щ и н ы п р а к т и ч е с к и о д и н а к о в а тиновых проволок различных толщин, на­ д л я всех д и э л е к т р и к о в , в к - р ы х н а б л ю д а е т ­ ш л и , что П. наступает всегда тогда, к о г д а с я ионизационный пробой и сопротивление наибольшее поле у поверхности проволоки к о т о р ы х п р и к о м н а т н о й т е м п е р а т у р е доста­ достигает определенного значения, при ко­ точно велико. тором происходит и П. того ж е с т е к л а в Источником ионизации я в л я ю т с я ионы, однородном поле. Повидимому н а ч а в ш и й с я находящиеся в диэлектрике, при ионизации в этом месте П. распространяется с к в о з ь о н и в свою о ч е р е д ь с о з д а ю т н о в ы е и о н ы . Д е z 0 0 7 8 0 е е T е Е щ е более у б е д и т е л ь н ы м д о к а з а т е л ь с т в о м с п р а в е д л и в о с т и и о н и з а ц и о н н о й т е о р и и П. я в ­ л я е т с я изучение зависимости силы т о к а I в т о н к и х с л о я х от н а п р я ж е н н о с т и п о л я Е. С началом ионизации закон Ома перестает о п р а в д ы в а т ь с я . З а в и с и м о с т ь I от Е и з о б р а ­ ж е н а н а ф и г . 3. Д о н а п р я я с е н н о с т е й Е„ со­ о т в е т с т в у ю щ и х н а ч а л у и о н и з а ц и и , мы имеем з а к о н О м а . П р и по­ вышении напряя^енности мы п о л у ч а е м в е р ­ тикальную кривую 1 ц (пробой) д л я слоев т о л щ е 10 ц, к р и в у ю 2—для с л о е в п о р я д к а 5 fi, к р и в у ю 3—для е щ е более т о н к и х , и к р и в у ю 4— д л я с а м ы х т о н к и х с л о е в п о ­ р я д к а 0,1 /л. Эти к р и в ы е в п о л н е о п р а в д ы ­ в а ю т д о п у щ е н и е о т о м , что з а п р е д е л а м и и о н и з а ц и о н н о й н а п р я ж е н н о с т и Е м ы имеем увеличение числа ионов, которое экспонен­ циально растет к а к с т о л щ и н о й , т а к и с напряженностью п о л я . Чем тоньше слой д и э л е к т р и к а , тем б о л ь ш е д . б. н а п р я ж е н ­ н о с т ь п о л я , способного в ы з в а т ь П . В с а м о м д е л е , м ы м о ж е м п р и н я т ь , что п р о б о й н а с т у ­ пает тогда, когда начальная плотность ионов увеличивается в определенное число р а з ,