* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

327 ПОЛЯРИСКОП 328 с и с т е м ы л о ж а т с я н а минимумы, д р у г о й ; ч и ­ сло полос удваивается, и получается вы­ и г р ы ш в общей интенсивности п о л я . Один и з п о л я р и м е т р о в си­ стемы Л и о , предна­ значенный д л я астро­ номических наблю­ дений, изображен на ф и г . 5. О н с о с т о и т и з т р у б ы А, н а к о н ­ це к о т о р о й помещен окуляр О и поляри­ метр сист. Л и о — Р . Т р у б а А может по­ ворачиваться внутри т р у б ы В, п о в о р о т и з ­ меряется по делени­ я м С. В н у т р и т р у б ы А помещены далее две поляризующие (или деполяризую­ щие) с т е к л я н н ы е п л а ­ стинки L и Ь . Пер­ вая может вращать­ с я в о к р у г оси DE (поворот отсчитывается у к а з а т е л е м F на д е л е н н о м с е к т о р е G). Пластинка L может поворачиваться вок­ Ф и г . 5. руг оси Н е с в я з а н н о й с третьей внутренней вращающейся трубой J . В р а щ е н и е ее производится посредством в ы с т у п а К, п е р е д в и г а ю щ е г о с я в к о л ь ц е в о м в ы р е з е М в т р у б к е А. Г а й к а N с л у ж и т д л я закрепления пластинки L в различных по­ л о ж е н и я х . П р у ж и н а R служит д л я фикса­ ции ориентировки П . П р и определении сла­ бо поляризованного света вместо установки на исчезновение полос Л и о пользуется сле­ дующим приемом: слабые, но вполне замет­ ные полосы искусственно вызываются на­ клоном стеклянной пластинки L . Если при повороте трубки J , связанной с L , в край­ ние п о л о ж е н и я интенсивность полос не из­ меняется, то свет —неполяризован или по­ л я р и з о в а н под у г л о м в 45°, в противном случае в а р и а ц и я интенсивности полос по утверждению Лио служит чрезвычайно чув­ ствительным индикатором наличия поляри­ зации. Д л я измерения степени п о л я р и з а ц и и служит пластинка — деполяризатор L она 2 2 a 2 2 1 В т о р о й п р и б о р Л и о и з о б р а ж е н на ф и г . 6 , а . В трубе А в конце К находится плоско­ в ы п у к л а я л и н з а В, н а п о л о в и н у з а к р ы т а я с л ю д я н о й п л а с т и н к о й й в ^ ( ф и г . 6, б ) , об­ р е з а н н о й п о н а п р а в л е н и ю ST, я в л я ю щ е м у ­ с я б и с с е к т р и с о й осей п л а с т и н к и . Н а д р у ­ гом конце т р у б ы А находится П . сист. Л и о Р и д и а ф р а г м а О. Л и н и я р а з р е з а п л а с т и н к и -- н а х о д и т с я в п л о с к о с т и р и с у н к а и о р и ­ ентирована т а к , что интерференционные по­ л о с ы ей п е р п е н д и к у л я р н ы . П о л о с ы м о ж н о заставить появиться наклоном стеклянной п л а с т и н к и L в о к р у г оси С. Т р у б а А в х о д и т в я щ и к D, с о д е р ж а щ и й б о л ь ш у ю с т е к л я н ­ ную пластинку L i (деполяризатор), враща­ емую в о к р у г оси Е с деленным сектором G и а л и д а д о й F. В е с ь п р и б о р м о ж е т п о в о р а ­ ч и в а т ь с я о т н о с и т е л ь н о оси И и к р о м е т о г о т р у б а А вместе с я щ и к о м D может повора­ чиваться в прорезах I и J . Ориентировка у к а з ы в а е т с я д е л е н н ы м к р у г о м К. Е с л и свет не п о л я р и з о в а н и л и п о л я р и з о в а н п а р а л л е л ь ­ н о о д н о й и з осей п л а с т и н к и то при на­ клоне L . интенсивность интерференционных п о л о с будет о д и н а к о в о й в обе­ их половинах поля зрения. В противном случае (напри­ Г мер д л я частичной поляриза­ ции п а р а л л е л ь н о обрезу пла2 2 стинки ~) лучи, проходящие ч е р е з п л а с т и н к у ^ , в ы й д у т ча­ стично поляризованными нор­ м а л ь н о ее о б р е з у , в д р у г о й ж е половине поля—параллельно ему, и интенсивность интер­ ф е р е н ц и о н н ы х п о л о с будет разной в двух половинах по­ л я зрения. Д л я измерения с т е п е н и п о л я р и з а ц и и доста­ т о ч н о н а к л о н и т ь Li д о в ы р а в ­ нивания интенсивности полос в обеих половинах п о л я зре­ н и я . П р и б о р ы с и с т . Л и о , пред­ Фиг. назначенные гл. обр. д л я измерения слабо поляризованного света, позволяют изучить п о л я р и з а ц и ю с в е т а в о в с е х о т н о ш е н и я х (сте­ пень поляризации, направление, эллиптич­ ность) и обладают максимальной достиг­ нутой до сих пор чувствительностью. Интерференционные П . дают весьма не­ точные результаты при малых интенсивнос т я х . В этом с л у ч а в более п р и г о д н ы п р и ­ боры, основанные на обычных фотометриче­ с к и х п р и н ц и п а х , в особенности п о л я р и м е т р К о р н ю ( ф и г . 7). Д в о я к о п р е л о м л я ю щ а я п р и ­ зма В о л л а с т о н а W дает в г л а з у удвоенное и з о б р а ж е н и е п р я м о у г о л ь н о г о о т в е р с т и я А, причем два изображения прямоугольника возможно ближе касаются один другого. Это изобрая^ение р а с с м а т р и в а е т с я ч е р е з по­ ляризационную призму Р , к - р а я может вра­ щ а т ь с я , и у с т а н а в л и в а е т с я н а р а в е н с т в о обо­ их полей, освещаемых обыкновенным и не­ о б ы к н о в е н н ы м л у ч о м . Е с л и п а д а ю щ и й свет п о л я р и з о в а н , т о и н т е н с и в н о с т ь обоих п о л е й а и Ь неодинакова, и николь должен быть установлен по закону Малю под углом а т а к и м о б р а з о м , чтобы 2 % Фиг. 6. н а к л о н я е т с я до тех п о р , пока при повороте т р у б ы J н е будет з а м е т н о н и к а к и х и з м е н е н и й и н т е н с и в н о с т и п о л о с . В то в р е м я к а к с обы­ ч н ы м П . с и с т . С а в а р а и. б. и з м е р е н а с т е п е н ь п о л я р и з а ц и и н е менее 1 % , с н о в ы м п р и ­ бором по утверждению Лио возможны изме­ р е н и я до 0 , 1 % . П р и помощи своего п р и б о р а Л и о о б н а р у ж и л п о л я р и з а ц и ю света солнеч­ н о й к о р о н ы без з а т м е н и я с о л н ц а . g = tg a. 8 (4)