* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

325 ПОЛЯРИСКОП 326 А обыкновенного и н е о б ы к н о в е н н о г о л у ч е й при малых углах падения выражается с точностью до ч л е н о в п е р в о г о п о р я д к а ф - л о й : (П?-П2)8Ш2 J У - ? 2 ( n a 8 i n « v + n3 cos* v ) ^ + W где d — т о л щ и н а п л а с т и н к и , х и ^ — п р я м о ­ у г о л ь н ы е к о о р д и н а т ы (в у г л о в о й м е р е ) с началом в центре поля зрения, щ и п— главные показатели преломления кристал­ л а . Мнояситель п р и (х+у) имеет м а к с и м а л ь ­ ное з н а ч е н и е п р и у = 4 5 ° , к о г д а (1) п р и н и ­ мает в и д : г И н т е н с и в н о с т ь п о л я м а к с и м а л ь н а п р и А= =2Ы (к—целое ч и с л о ) . П р и а = 0, т . е. д л я линейно п о л я р и з о в а н н о г о света с плоско­ стью колебаний, параллельной А, г О « cos А); г 2 1 = -тО- (ЗЬ) м а к с и м у м ы п р и А = 2(к + 1) п. П р и а = b и 9>=0,т^е. п р и линейно поляризованном луче с колебаниями, параллельными H или Я , L 2 В этом с л у ч а е и н т е р ф е р е н ц и о н н ы е п о л о с ы наиболее р е з к и и часты, в первом прибли­ ж е н и и о н и имеют в и д р а в н о о т с т о я щ и х п р я ­ мых линий, п а р а л л е л ь н ы х плоскости, рас­ секающей пополам угол между г л а в н ы м и с е ч е н и я м и д в у х п л а с т и н о к (в д е й с т в и т е л ь ­ ности э т и п р я м ы е — о т р е з к и к р и в ы х в т о р о г о порядка). П л а с т и н к а С а в а р а (фиг. 2), чаще всего п р и м е н я е м а я в П . , я в л я е т с я у к а з а н ­ ным, соединением д в у х с к р е щ е н н ы х п л а с т и ­ нок из к в а р ц а или исландского ш п а т а , вы­ р е з а н н ы х под у г л о м в 45° к о п т и ч . о с и . В П . пластинка Савара устанавливается т а к . обр., что ее г л а в н ы е с е ч е н и я о б р а з у ю т у г о л в 45° с п л о с к о с т ь ю п о л я р и з а ц и и а н а л и з а т о р а (фиг. 3). П у с т ь н а п л а с т и н к у С а в а р а п а д а е т монохроматич. эллиптичес­ ки п о л я р и з о в а н н а я волна, I = а , т . е. и н т е р ф е р е н ц и о н н ы х п о л о с с о в с е м поле зрения освещено равномерно. луча, поляризованного по кругу вправо в л е в о , а = b и ср = ± 2& 2 (Зс) нет, Для или (3d) 1 = о (1 + sin А); 2 у / / Ф л г . 2. Фиг. 3 которую можно разложить на две линейно поляризованные с плоскостями поляриза­ ций, параллельными главным сечениям анализатора А и А , с амплитудами а и Ъ и с относительным смещением фазы у Ь на ср. К а ж д а я и з с о с т а в л я ю щ и х и с п ы т ы в а е т в,пластинке Савара двойное преломление, и д л я данного места п о л я з р е н и я обыкно­ венный и необыкновенный л у ч и п р и х о д я т с р а з н о с т ь ю ф а з А, о п р е д е л я е м о й ф-лой (2). В а н а л и з а т о р е обе с о с т а в л я ю щ и е э л л и п т и ­ чески поляризованного л у ч а п р и у к а з а н ­ ных условиях встретятся с амплитудами: 1 % х = | { sin vt + sin (vt + A) j - , 2 / - I sin(vt + g ^ - s i n . ^ +