* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

315 ПОЛЯРИМЕТРЫ 316 р и з а ц и и . Д л я его о п р е д е л е н и я п р и м е н я ю т с я два основных свойства поляризованного с в е т а : 1) з а в и с и м о с т ь и н т е н с и в н о с т и п о л я ­ ризованного света, проходящего через поля­ ризационные призмы (см. Поляризационные приборы), от п о л о ж е н и я п л о с к о с т и к о л е б а ­ н и й ; 2) з а в и с и м о с т ь и н т е р ф е р е н ц и о н н о г о р е з у л ь т а т а от п о л о ж е н и я п л о с к о с т е й к о л е ­ б а н и й & и н т е р ф е р и р у ю щ и х л у ч е й ( е с л и эти плоскости взаимно перпендикулярны, ин­ т е р ф е р е н ц и и не п р о и с х о д и т ) . И з м е р е н и е а по м а к с и м а л ь н о м у з а т е м н е н и ю п о л я з р е н и я . Грубое определение в р а щ е н и я плоскости поляриза­ ц и и м. б. п р о и з в е д е н о п р и п о м о щ и п р о с т о й установки, состоящей из поляризатора и ана­ лизатора. Если на пути монохроматического параллельного п у ч к а света помещены две поляризационные призмы, главные сечения к - р ы х с о с т а в л я ю т у г о л в 90° ( с к р е щ е н н ы е п р и з м ы ) , т о с в е т не п р о х о д и т ч е р е з а н а л и ­ затор, и поле з р е н и я остается темным. П р и внесении оптически активного тела плос­ к о с т ь п о л я р и з а ц и и п о в о р а ч и в а е т с я , свет ч а ­ стично проходит через а н а л и з а т о р , и поле, зрения просветляется. Д л я восстановления максимальной темноты анализатор д о л ж е н б ы т ь п о в е р н у т н а у г о л а. Е с л и бы п р и с к р е ­ щ е н н ы х п р и з м а х свет г а с и л с я п о л н о с т ь ю , т о у к а з а н н ы м способом м о ж н о б ы л о бы д о с т и г ­ нуть большой точности определения а. В действительностивсегда остается заметный пара­ з и т н ы й с в е т , з а в и с я щ и й от н е с о в е р ш е н с т в а п о л и р о в к и п р и з м , от н и ч т о ж н о г о д в о й н о г о лучепреломления л и н з и стеклянных частей в п р и б о р е , от о т р а ж е н и я н а с т е н к а х и д р у ­ гих причин. П р и наиболее благоприятных о б с т о я т е л ь с т в а х а и з м е р я е т с я т а к и м спосо­ бом с т о ч н о с т ь ю не б о л ь ш е й ~ 1 0 & . У в е л и ч е ­ н и е ч у в с т в и т е л ь н о с т и у с т а н о в к и м о ж е т быть д о с т и г н у т о , е с л и в о с п о л ь з о в а т ь с я естествен­ ным недостатком нек-рых поляризационных призм (например Николя), т е м н о й п о л о ­ с о й Л а н д о л ь т а — Л и п п и х а (см. Поляриза­ ционные приборы). Если поляризатором слу­ жит призма с нормальными гранями (Гла­ на, Г л а з е б р у к а ) , то при скрещивании по­ л я р и з а т о р а и а н а л и з а т о р а н а общем т е м ­ ном фоне в и д н а ч е р н а я п о л о с а , п а р а л л е л ь н а я глав ному сечению анализатора. П р и внесении активного вещества поле просветляется, по­ л о с а и с ч е з а е т и л и с л а б е е т и м . б. в о с с т а н о в ­ лена с максимальной резкостью при пово­ роте п о л я р и з а т о р а н а у г о л а . П р и м о н о ­ хроматич. освещении умеренной яркости а м. б. и з м е р е н т а к и м способом с т о ч н о с т ь ю примерно до 1 & . П о л ь з у я с ь интенсивным сол­ нечным светом, Л и п п и х добивался точности до 5". Е щ е б о л ь ш а я т о ч н о с т ь у с т а н о в к и н а максимальное затемнение получается при помощи пластинки (или полярископа) Сенарм о н а (фиг. 1, I ) . П л а с т и н к а состоит и з ч е ­ тырех кварцевых клиньев, вырезанных пер­ п е н д и к у л я р н о о п т и ч . оси и с к л е е н н ы х в в и д е плоскопараллельной пластинки. Клинья а и d вырезаны из правовращающего кварца, к л и н ь я Ь и с—из левовращающего. П р и прохождении параллельного поляризован­ ного п у ч к а света ч е р е з п л а с т и н к у н а й д е т с я м е с т о , где п р а в о е в р а щ е н и е в т о ч н о с т и к о м ­ п е н с и р у е т с я л е в ы м , п р и ч е м е с л и световые колебания падающего света п а р а л л е л ь н ы р е б р а м АВ, CD, т о э т о место р а с п о л о ж е н о о д и н а к о в о в обеих п о л о в и н а х п л а с т и н к и EBCF и EADF. Между скрещенными поля­ р и з а т о р о м и а н а л и з а т о р о м будет в и д н а ч е р ­ ная, несколько размытая полоса. П р и враще­ нии плоскости поляризации падающего света черные полосы в двух половинах поля зре­ ния сместятся в противоположных направ 1 с I % 1 ц Фиг. 1. в л е н и я х (фиг. 1, I I ) , и д л я и х с о в м е щ е н и я п о л я р и з а т о р д . б. п о в е р н у т н а у г о л а . П о л у т е н е в ы е П . Наибольшее приме­ нение в практике точных поляриметрич. измерений получили приборы, построенные на п р и н ц и п е п о л у т е н и , позволяю­ щем очень сильно повысить точность уста­ новки на максимальное затемнение. Во всех полутеневых П . поляризатор разделен на две и л и три части, пропускающие световые колебания в нескольких различных плоско­ стях, образующих небольшой угол е между собою ( в е р х н я я ч а с т ь ф и г . 2). П е р е д . и з м е р е ­ нием а н а л и з а т о р п р и б о р а п о в о р а ч и в а е т с я в п о л о ж е н и е м а к с и м а л ь н о й т е м н о т ы . Это достижимо однако при описанном устройстве поляризатора т о л ь к о д л я одной половины п о л я , по произволу левой или правой (ниж­ н я я ч а с т ь ф и г . 2, а и 2, с ) . В к а ч е с т в е ч у в с т ­ вительного индикатора пользуются проме­ жуточным положением равенства интенсив­ ностей о б е и х п о л о в и н п о л я (фиг. 2 , Ь ) . С л а б о е освещение, -получающееся при этом, опре­ деляет название метода—полутеневой. Если на пути между поляризатором и анализато­ ром п р о и з о й д е т в р а щ е н и е п л о с к о с т и п о л я ­ ризации на угол Д а , то равенство полей нарушится, и для выравнивания их анали­ затор нужно повернуть на Да. Чувствитель­ ность у с т а н о в к и м. б. р а с с ч и т а н а с л е д у ю щ и м о б р а з о м . П о з а к о н у М а л ю (см. Поляризация света) и н т е н с и в н о с т ь в обеих п о л о в и н а х поля при условии равенства выразится при малых значениях е так: E=E sm*^E ; (1) (если п р е н е б р е ч ь н е к о т о р ы м п о с т о я н н ы м о с л а б л е н и е м света в одной п о л о в и н е ) . П р и в р а щ е н и и п л о с к о с т и п о л я р и з а ц и и н а Да и н ­ т е н с и в н о с т и п е р е с т а ю т быть р а в н ы м и , и д л и м а л ы х з н а ч е н и й г и Да 0 0 Е х = Е, siB* (| + Д а ) - Е [* 0 2 + (.* - Аа) Да)*, Е = Ее. s i n 2 (/-Да) = Е 0