* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ПОЛЯРИМЕТРЫ «чей. в ы х о д я щ и х и з к р и с т а л л и ч . п л а с т и н к и : ~~ Л COS 314 г Эта ф-ла (с у к а з а н н ы м п р и б л и ж е н и е м ) с п р а ­ ведлива д л я л ю б о й к р и с т а л л и ч . п л а с т и н к и , вырезанной к а к угодно по отношению к о п т и ч . о с я м ; в н е й (п — % ) я в л я е т с я ф-ией угла падения. Д л я случая двухосного кри­ сталла из общей теории двойного лучепре­ л о м л е н и я с л е д у е т (с у к а з а н н ы м п р и б л и ж е ­ н и е м ) , что г Л = i cos 0 2 г ( <>" п п ^ s i n У 1 s i n (12) З д е с ь п и п —г л а в н ы е п о к а з а т е ­ ли преломления обыкновенного и н е о б ы к н о в е н н о г о л у ч е й , ср и <р — у г л ы , образуемые средней нормалью к волне с оптич. осями к р и с т а л л а . Удобную т е о м е т р и ч . и н т е р п р е т а ц и ю ф-ла (12) п о л у ­ чает, если построить и з о х р о м а т и ч е ­ с к у ю п о в е р х н о с т ь , или поверхность равной разности хода. Пусть вершина ко­ нуса падающих лучей сходится на перед­ ней п о в е р х н о с т и к р и с т а л л а . Б у д е м о т к л а ­ д ы в а т ь от этой т о ч к и п о р а з н ы м н а п р а в л е ­ ниям отрезки, к-рые д о л ж е н пройти л у ч в к р и с т а л л е , чтобы приобрести определенную р а з н о с т ь х о д а А. П о в е р х н о с т ь , с о е д и н я ю ­ щ а я концы таких отрезков—векторов, и бу­ дет п о в е р х н о с т ь р а в н о й р а з н о с т и х о д а . Обо­ значив 0 е г 2 ЪШ-т-Ь (13) имеем с л е д у ю щ е е у р - и е п о в е р х н о с т и р а в н о й разностй хода: о sin

УРпринимает вид: е s i n <р = Const. (15) Вид этих поверхностей изображен на фиг. 9 д л я о д н о о с н о г о и н а ф и г . 10 д л я д в у х о с ­ ного кристалла. Д л я каждой разности хо­ д а м . б. п о с т р о е н а соответствующая по­ верхность. Сечения семейств & т а к и х по­ t 2 и и е 1 2 2 нии между осями, нормальное положение; 6"—арагонит, п л а с т и н к а п е р п е н д и к у л я р н а к средней л и н и и , м е ж д у осями, диагональ­ ное п о л о ж е н и е ; 7 — а н д а л у з и т , п л а с т и н к а п е р п е н д и к у л я р н а к одной из оптич. осей). Интенсивность в к а ж д о й точке интерферен­ ц и о н н о й к а р т и н ы б у д е т з а в и с е т ь помимо р а з н о с т и - х о д а А е щ е от у г л о в , о б р а з у е м ы х плоскостью колебаний падающего луча с главными сечениями пластинки и направле­ нием колебаний, п р о п у с к а е м ы х анализато­ ром (ср. выше), вследствие чего н а р я д у с изохроматич. кривыми в интерференцион­ ной картине п о я в л я ю т с я ахроматические изогиры, имеющие вид крестов, гипербол и т. д. И з о г и р ы т а к ж е могут рассматриваться как линии пересечения нек-рых поверхно­ стей ( п о в е р х н о с т и и з о г и р ) . Эти п о в е р х н о с т и я в л я ю т с я в общем случае к о н и ч . п о в е р х н о ­ стями третьего порядка, проходящими через обе о п т и ч . о с и . Д л я о д н о о с н о г о к р и с т а л л а поверхность изогир распадается на плос­ кость и конус второго п о р я д к а . П р и осве­ щении сходящимся светом, поляризован­ ным по к р у г у , и наблюдении через а н а л и з а ­ тор, пропускающий лучи, поляризованные по к р у г у и з о г и р ы и с ч е з а ю т , и и н т е р ф е р е н ­ ц и о н н а я к а р т и н а с т а н о в и т с я в п о л н е отчет­ л и в о й ( в к л . л . , 8—кварц, пластинка перпен­ д и к у л я р н а к оптич. оси; п а д а ю щ и й свет по­ л я р и з о в а н по к р у г у ; п р о х о д я щ и й свет вы­ х о д и т ч е р е з а н а л и з а т о р , п р о п у с к а ю щ и й свет поляризованным по к р у г у ; освещение про­ изводилось зеленой линией Hg; 9—арагонит, пластинка перпендикулярна к средней ли­ нии; поляризатор и анализатор круговые). Явления хроматич. поляризации в сходя­ щихся лучах чрезвычайно осложняются (при н а б л ю д е н и и в б е л о м свете) в с л е д с т в и е з а в и ­ с и м о с т и п о л о ж е н и я о п т и ч е с к и х осей в к р и ­ с т а л л е от д л и н ы в о л н ы ( д и с п е р с и я о п т и ч . осей). Н а в к л . л . приведены фотографии 10, 11, 12 к р и с т а л л а б р у к и т а , в ы р е з а н н о г о п е р п е н д и к у л я р н о к с р е д н е й л и н и и меноду осями и рассматриваемого в поляризацион­ ном микроскопе м е ж д у с к р е щ е н н ы м и никол я м и . Н а в к л . л . , 10 с н я т а п р и о с в е щ е н и и с в е т о м с д л и н о й в о л н ы 630 т/л, 11—610 тц, 12—583 тц. Д а л ь н е й ш и е о с л о ж н е н и я к а р ­ тины вносятся вращением плоскости поля­ ризации (оптич. активностью кристалла) и д и х р о и з м о м . Методы а н а л и з а п о л я р и з о в а н ­ ного света—см. Полярископ. Лит.: Х в о л ь с о н О . Д . , К у р с ф и з и к и , т . 2, Б е р л и н , 1923; S t o k e s G . , « T h e P h i l o s o p h i c a l M a ­ gazine*, L . , 1852, Series 4, v . 3, p. 316; S о 1 e i 1 1 e t P . , " A n n . de P h y s . » , P . , 1919, t . 12; W 1 n k e 1 m a n n A . , H a n d b u c h d. P h y s i k , B . 2, A b t . 1, B r e s l a u , 1896; H a n d ­ b u c h d. E x p e r i m e n t a l p h y s i k , h r s g . v . W . W i e n u . F . H a r m s , B . 18, L p z . , 1928; H a n d b u c h d. P h v s i k , h r s g . v . H . Geiger u . K . S c h e e l , B . 20, В . , 1928; D r u d e P . , L e h r b u c h d. O p t i k , L p z . , 1906; R o s e n b u c h H . u . W ii 1 f i n g A . , M i k r o s k o p i s c h e P h y s i o g r a p h i e d . pet r o g r a p h i s c h w i c h t i g e n M i n e r a l i e n , 4 A u f l . , H . 1—2, S t g . , 1904—05; H a u s w a l d t H . , I n t e r f e r e n z - E r scheinungen i m polarisierten L i c h t , Magdeburg, 1902. 1904, 1908, D r e i R e i h e n . С. В а в и л о в . ФИГ. 9. Фиг верхностей различными плоскостями дают семейство изохроматич. к р и в ы х , соответ­ ствующих виду интерференционной картины в с х о д я щ и х с я л у ч а х . Д л я пластинок одноос­ ного к р и с т а л л а , в ы р е з а н н ы х р а з л и ч н ы м и способами, получаются т. о. кривые второго порядка: круги, эллипсы, гиперболы и пря­ мые ( в к л . п.., 1, 2—исландский шпат, пла­ с т и н к а н а к л о н е н а под у г л о м 8 0 ° к о п т и ч . оси; 3—исландский шпат, пластинка под у г л о м 35° к о п т и ч . оси; 4 — и с л а н д с к и й ш п а т , пластинка параллельна оптич. оси). П р и пересечении изохроматич. поверхности двух­ осного к р и с т а л л а м о г у т п о л у ч а т ь с я к р и в ы е , близкие к равносторонним гиперболам, лем­ нискатам и кругам (вкл. л., 5—арагонит, пластинка перпендикулярна к средней ли­ ПОЛЯРИМЕТРЫ, п о л я р и з а ц и о н н ы е а п п а р а т ы , п р и б о р ы д л я и з м е р е н и я вра­ щения плоскости поляризации (см.). Д л я п р а к т и к и химич., технич., а т а к ж е медицин­ с к о г о а н а л и з а н а и б о л ь ш е е з н а ч е н и е имеет вращение плоскости поляризации в жидко­ с т я х , и П . конструируются в виде приборов, приспособленных по преимуществу д л я ж и д ­ костей. Величина, подлежащая измерению в П . , есть у г о л а п о в о р о т а п л о с к о с т и п о л я -