* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

«309 ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА 310 Д л я эллиптически поляризованного луча необходимо о п р е д е л и т ь а з и м у т о с е й , э к с ­ центриситет и н а п р а в л е н и е в р а щ е н и я . В с е 4 признака полностью требуются д л я опреде­ ления состояния поляризации частично по­ ляризованного луча. Практически (причем иногда без д о с т а т о ч н . о с н о в а н и й ) д л я х а р а ­ ктеристики частично поляризованного све­ та ограничиваются обыкновенно измерени­ ем о т н о ш е н и я и н т е н с и в н о с т е й к о м п о н е н т х и у, и л и д е ф е к т а п о л я р и з а ц и и , Средние з н а ч е н и я э н е р г и и к о м п о н е н т в этом случае равны: а = у = г 2 а А 2 . „ . в , 1 sin a + cos a 2 2 2 cos a -f- — s m a 2 2 где х—слабая, у—сильная к о м п о н е н т а , от­ куда вычисляется с т е п е н ь п о л я р и ­ з а ц и и Я - У 1 2 2 X 2 -|- у 2 V / в ы р а ж а е м а я в % . Р а з л о ж е н и е светового век­ тора н а две взаимно п е р п е н д и к у л я р н ы х ком­ поненты х и у а в т о м а т и ч е с к и о с у щ е с т в л я е т с я в я в л е н и и двойного лучепреломления (см.); математически к нему приходится прибе­ гать п р и р е ш е н и и б о л ь ш и н с т в а п о л я р и з а ­ ционных задач. В случае такого р а з л о ж е ­ н и я естественного с в е т а к о м п о н е н т ы ж и у н е к о г е р е н т н ы , т . е. н е м о г у т и н т е р ­ ф е р и р о в а т ь ( с м . Интерференция света) п р и сведении в о д н у п л о с к о с т ь (опыт А р а г о Ф р е н е л я ) , ч т о я с н о и з ф - л ы (4), г д е ф а з ы ряд н е з а в и с и м ы д р у г от д р у г а и х а о т и ч е с к и м е н я ю т с я п р и и з м е н е н и и со. П р и н а л о ж е ­ нии к о м п о н е н т в о з н и к н у т в с е в о з м о ж н ы е и н ­ терференционные усиления и ослабления, и о б щ а я и н т е н с и в н о с т ь будет в с р е д н е м р а в ­ на сумме с л а г а е м ы х и н т е н с и в н о с т е й . В с л у ­ чае п о л я р и з о в а н н о г о с в е т а хяу к о г е р е н т н ы , т . к . разности фаз р — q постоянны и не з а ­ в и с я т от со; п р и с в е д е н и и в о д н у п л о с к о с т ь компоненты интерферируют, и суперпози­ ция интенсивностей вообще н а р у ш а е т с я . Д л я частично п о л я р и з о в а н н о г о с в е т а к о г е р е н т ­ ность к о м п о н е н т хну также частична. З а к о н М а л ю . Компоненты х н у л и ­ нейно п о л я р и з о в а н н о г о с в е т а , п л о с к о с т ь к о ­ л е б а н и я к - р о г о о б р а з у е т у г о л а с о с ь ю X, р а в н ы соответственно A cos а и A sin а и интенсивности х^ 2 A cos а, у = A s i n а 2 2 2 2 2 (8) ( з а к о н М а л ю ) . Д л я естественного л у ч а у г о л о. не м о ж е т иметь о п р е д е л е н н о г о з н а ч е н и я и Ф-лы (8) и (8&) с л у ж а т о с н о в о й р а з л и ч н ы х применений п о л я р и з а ц и и д л я фотометрии. П р и двойном лучепреломлении в к р и с т а л ­ л а х (8) и (8&) н е в ы п о л н я ю т с я в п о л н е т о ч н о вследствие н е о д и н а к о в о г о о т р а ж е н и я к о м ­ понент х и у н а п о в е р х н о с т и к р и с т а л л а . Д л я исландского шпата п р и нормальном п а д е н и и естественного с в е т а п о В и л ь д у ^ = 0,9725, д л я к в а р ц а в е с ь м а м а л о о т л и ­ ч а е т с я от 1. В с л у ч а е э л л и п т и ч е с к и п о л я р и ­ з о в а н н о г о света м г н о в е н н ы е з н а ч е н и я э н е р ­ гии к о м п о н е н т : х 2 2 = А sin (cot + р) sin а -t2 + В s i n (cot - f q) cos a ] , у = [A sin {cot + p) COS a + + В sin (cot - f q) sin a]-. В самом о б щ е м с л у ч а е ч а с т и ч н о п о л я р и з о ­ ванного света с р е д н я я энергия компонент в ы р а з и т с я т о й ж е ф-лой ( 8 " ) с и з м е н е н н ы м и з н а ч е н и я м и а м п л и т у д А я В. Ф - л а ( 8 " ) я в ­ л я е т с я т . о. н а и б о л е е о б щ и м в ы р а ж е н и е м закона Малю. В о з н и к н о в е н и е П . с. Свет может п о л я р и з о в а т ь с я 1) п р и и з л у ч е н и и , 2) п р и р а с п р о с т р а н е н и и в в е щ е ­ с т в е . Свет о б ы ч н ы х *°-ных ( н е ч е р н ы х ) и з ­ лучателей частично п о л я р и з о в а н , н а п р и м е р вольфрамовая проволока в направлении, п е р п е н д и к у л я р н о м к о с и , и з л у ч а е т свет, п о ­ ляризованный н а 20%, что согласуется с з а к о н о м и з л у ч е н и я К и р х г о ф а . Свет л ю м и несцирующих источников т а к ж е во многих с л у ч а я х частично поляризован. П р и возбу­ ждении резонансного излучения и флуорес­ ц е н ц и и ( с м . Люминесценция) в парах, жид­ костях и твердых телах вторичное излуче­ ние вообще п о л я р и з о в а н о , причем степень поляризации может достигать 100% (резо­ нансное излучение ртути). Катодолюминесценция в газах при некоторых условиях т а к ж е частично поляризована. В сильных магнитных и электрич. полях при расщеп­ лении спектральных линий (см. Магнетооптика и Электрооптика) компоненты рас­ щепления вполне поляризованы (линейно и по к р у г у ) . С другой стороны, естествен­ н ы й свет п о л я р и з у е т с я ч а с т и ч н о и л и п о л н о ­ стью п р и р а с п р о с т р а н е н и и в в е щ е с т в е , п р и диффракцйи, отражении,преломлении, двой­ н о м п р е л о м л е н и и и р а с с е я н и и ( с м . Отра­ жение света, Двойное лучепреломление и Рассеяние света). П о л я р и з о в а н н ы й свет п р и распространении в веществе может менять характер поляризации, плоскость поляри­ зации может повертываться (при отражении и в оптически активных телах), линейно п о ­ л я р и з о в а н н ы й свет п р е в р а щ а е т с я в э л л и п ­ тически поляризованный п р и полном вну­ треннем и металлич. отражении. Деполя­ ризовать свет, п р е в р а т и т ь в п о л н е п о л я р и ­ зованный л у ч в квазиестественный возмож­ но п р о п у с к а н и е м е г о ч е р е з м у т н у ю с р е д у , напр. через молочное стекло. Относительно методов п о л у ч е н и я в п о л н е п о л я р и з о в а н н о г о с в е т а с м . Поляризационные приборы. Х р о м а т и ч е с к а я П . с. Е с л и п о л я ­ р и з о в а н н ы й свет п р о х о д и т ч е р е з д в о я к о п р е ломляющую кристаллич. пластинку и за­ тем п р о п у с к а е т с я ч е р е з п р и б о р , в ы д е л я ю ­ щий световые к о л е б а н и я т о л ь к о в одной плоскости ( а н а л и з а т о р , н а п р . призма Н и к о л я — с м . Поляризационные приборы), то наблюдаются различные интерференцион­ ные я в л е н и я , имеющие большое применение п р и а н а л и з е П . с . ( с м . Полярископ). Кри­ сталлич. пластинка разделяет колебания входящего пучка света н а две слагающие: в плоскости главного сечения и в направ­ л е н и и , п о п е р е ч н о м к* э т о й п л о с к о с т и ( с м . Двойное лучепреломление). П у с т ь X, Y ( ф и г . 6) б у д у т т а к и е н а п р а в л е н и я в п л а с т и н к е . Параллельный пучок линейно поляризован­ ного света с плоскостью к о л е б а н и й , о б р а -