* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

307 ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА 308 р и и . В э л е к т р о м а г н и т н о й теории света по­ перечность световых волн (для изотропной среды) следует и з условий: d i v J S = 0, d i v J T = 0 , (1) где Ек Ж — э л е к т р и ч . и м а г н и т н ы й в е к т о р ы . С л а г а ю щ и е X, Y, Z . э л е к т р и ч . в е к т о р а п о осям координат для плоской монахроматич. в о л н ы м . б. н а п и с а н ы в в и д е X = А х Это з н а ч и т , ч т о д л я и д е а л ь н о г о м о н о х р о м а ­ т и ч е с к о г о света в е к т о р о п и с ы в а е т с в о и м к о н ­ ц о м (в общем с л у ч а е ) э л л и п с в п л о с к о с т и в о л н ы с у г л о в о й ч а с т о т о й со. П р и р—7 = 0 и л и р—д=л э л л и п с в ы р о ж д а е т с я в. п р я м у ю | т 1 = 0. П р и р — q = ± | и п р и у с л о в и и А = В эллипс принимает вид круга с вра­ щ е н и е м в е к т о р а в п р а в о и л и в л е в о ( ф и г . 3). Соответственно э т о ­ м у различают 3 ви­ да предельной П. с : п р я м о л и н е й / / / V J н у ю,к руг о вую и эллиптичесф . з. . к у ю (с в р а щ е н и ­ ем в п р а в о и в л е в о ) . И з у р а в н е н и я (5) в и д ­ н о , ч т о ф о р м а э л л и п с а и его р а с п о л о ж е н и е не б у д у т з а в и с е т ь от со, е с л и от п о с л е д ­ н е й не з а в и с я т р а з н о с т ь ф а з р — q и от­ н о ш е н и е а м п л и т у д ^ . В этом с л у ч а е у р - и е И г cos со (* - ™LhJ^_±jP?), ( ) 2 г д е т, п, р—направляющие косинусы нор­ м а л и к п л о с к о с т и в о л н ы , v—фазовая ско­ р о с т ь в о л н ы . Д и ф е р е н ц и р у я у р - и е (2) и п о д с т а в л я я в у р - и е (1), н а х о д и м А т + А п + A v = 0. (3) А, А, А пропорциональны косинусам уг­ лов, образуемых электрич. вектором с ося­ м и , и с л е д о в а т е л ь н о (3) в ы р а ж а е т у с л о в и е поперечности электрич. вектора и нормали к волне. Т а к ж е доказывается при помощи у р - и я (2) п о п е р е ч н о с т ь м а г н и т н о г о в е к т о р а к нормали. В опыте, описанном выше, обна­ руживается только поперечность световых волн; в плоскостях, поперечных к лучу, и з л у ч е н и е о д и н а к о в о в о все с т о р о н ы и н а диаграмме представится кругом (фиг. 2,а). х у a х у г Фиг. 2. Е с л и о д н а к о з а с т а в и т ь с о л н е ч н ы й л у ч от­ разиться под нек-рым подходящим углом от с т е к л я н н о г о з е р к а л а и т о л ь к о п о с л е э т о г о п р о п у с т и т ь в р а с с е и в а ю щ у ю с р е д у , то и з ­ лучение перестает быть изотропным и в плоскостях, поперечных к падающему лучу. Диаграмма излучения в поперечной плоско­ сти представится в крайнем случае кривой, и з о б р а ж е н н о й н а ф и г . 2, б: в н е к о т о р о м н а ­ п р а в л е н и и свет с о в е р ш е н н о н е р а с с е и в а е т с я , под п р я м ы м углом к этому направлению рассеяние имеет м а к с и м а л ь н о е значение (см. Рассеяние света). Т . о . с о л н е ч н ы й с в е т , от­ р а ж е н н ы й от с т е к л а , п р и о б р е л в е к т о р н ы е свойства, стал поляризованным. В и д ы П . с. Мгновенное состояние све­ тового вектора не может наблюдаться; о П . с. мы судим по средним эффектам, полу­ чающимся за нек-рое в р е м я , в течение к-рого множество частиц источника, независимых одна от д р у г о й , у с п е в а ю т с о в е р ш и т ь о г р о м ­ ное ч и с л о с в е т о в ы х к о л е б а н и й . С о с т о я н и е светового вектора всегда м о ж н о предста­ вить д в у м я взаимно перпендикулярными слагающими х и у в плоскости волны, раз­ ложенными в ряд Фурье: х =2 A В s sin i n (cot wt + р) (4) 2/=2& ( + Я) I В общем с л у ч а е А и В, р и q н е з а в и с и м ы д р у г от д р у г а и п о о п р е д е л е н и ю ( р а з л о ж е ­ н и е в р я д Ф у р ь е ) не з а в и с я т от в р е м е н и t. Исключая * из каждой пары монохроматич. к о м п о н е н т (4), п о л у ч и м д л я э т о й п а р ы у р - и е эллипса: ~А* ~В*~АВ + c o s (Р - 9) = s i n 3 (Р ~