* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

70S РЛВЕНТУХ 704 ное з н а ч е н и е д л я т е о р и и статически неопре­ д е л и м ы х СИСТем. М. Серебренников. Р А В Е Н Т У Х , ткань, вырабатываемая из л у б я н ы х в о л о к о н ; имеет в с п о м о г а т е л ь н о е з н а ч е н и е ; Р . п о т р е б л я е т с я швейной п р о м ы ­ ш л е н н о с т ь ю ( п о д к л а д к а и с п е ц о д е ж д а ) и идет для технических надобностей (подкладка н а валы и д р . ) . Материалом для Р . обычно с л у ­ жит льняной очесок № 8 — 1 1 , из которо­ го в ы п р я д а е т с я прялка № 1 2 — 1 6 б . ч . п о мокрому прядению. Номер п р я ж и по утку равен или несколько ниже номера п о осно­ ве. Переплетение ткани полотняное. Плот­ н о с т ь т к а н и : п о о с н о в е 3 4 нити н а а н г л . д м . , п о у т к у 3 0 — 3 4 нити н а а н г л . д м . Ш и р и н а т к а н и з а в и с и т от н а з н а ч е н и я и колеблется 2 в п р е д е л а х /2—17а - Р а з л и ч а ю т т р и в и ­ да р а в е н т у х а : с у р о в ы й , полубелый и к р а ­ шеный. П р и м е р н а я заправка Р . сурового (сорт 54) следующая: ш и р и н а готового то­ в а р а 1 3 4 см; плотность г о т о в о г о т о в а р а н а 1 дм.: основа 3 4 , уток 3 0 ; ш и р и н а с о станка 1 3 8 ; плотность на 1 дм.: о с н о в а 3 3 , 1 , у т о к 3 1 , 2 ; бердо: ш и р и н а н а п р о б о р е 1 4 3 , 5 ; зу•бов 8 8 0 ; ч и с л о н и т о к о с н о в ы п о л н о с т ь ю в берде 1 8 0 0 , к р о м к а 4 0 ; п р я ж а № 16 из с ы р ь я № 10 о ч е с к о в м о к р о г о п р я д е н и я п о основе и утку. К а ч е с т в е н н а я оцен­ к а Р . представляется следующими ц и ф р а ­ м и , по данным Н И Т И за 1 9 2 9 — 3 0 г . : Р . с у р о в ы й , сорт 5 4 , ш и р и н а ткани 6 8 , 1 , вес 1 м* 3 2 7 , 4 г. Ч и с л о нитей на 55 л ш : о с н о в а •66, у т о к 6 3 , 7 ; к р е п о с т ь п о л о с к и на 5 0 л ш : о с н о в а 9 5 , 5 , у т о к 9 1 , 1 ; к р е п о с т ь о д н о й нити в ткани: основа 1 4 4 7 , уток 1 430; № п р я ж и и ткани с учетом усадки: о с н о в а 1 5 , 1 , уток 1 3 , 1 . В н а с т о я щ е е в р е м я р а в е н т у х полубелый и к р а ш е н ы й р а б о т а ю т д л я в о е н н о г о ведом­ с т в а , а с у р о в ы й Р . — д л я швейной п р о м ы ш ­ л е н н о с т и . В последнее в р е м я р а б о т ы , п р о ­ веденные Н о в л у б и н с т и т у т о м и Н И Т И п о п р я ­ дению немоченого л у б а , льна и конопли, ста­ вят п о - н о в о м у в о п р о с о п р о и з в о д с т в е р а в е н ­ т у х а , к-рый в е р о я т н о у д а с т с я вырабатывать и з н е м о ч е н о г о л у б а , ч т о даст в о з м о я ш о с т ь п о л у ч и т ь б б л ы п и е к о л и ч е с т в а более деше­ м в и я х изоляции) п р о ц е с с а х в н е й ; это Р . устойчиво ( с т а б и л ь н о ) , если з н а ч е н и е э н т р о ­ пии м а к с и м а л ь н о ; о н о неустойчиво (лабиль­ н о ) , если п р и к а к и х - л и б о и з м е н е н и я х п р и ­ рост (второго порядка) энтропии п о л о ж и ­ телен. П о н я т и е о б и з о л и р о в а н н о с т и с и с т е ­ мы в к л ю ч а е т представление о п о с т о я н с т в е м а с с в системе и о б ее объеме. Г и б б с п о к а ­ з а л , ч т о е г о п о с т у л а т у м о ж н о придать д р у ­ гую р а в н о з н а ч н у ю ф о р м у : п р и данном объ­ еме и д а н н о й величине э н т р о п и и э н е р г и я и з о л и р о в а н н о й системы, н а х о д я щ е й с я в Р . , с т а ц и о н а р н а ; п р и устойчивом Р . о н а мини­ м а л ь н а . О б е ф о р м у л и р о в к и имеют н е к о т о ­ р о е практич. неудобство: они оперируют с энтропией, недоступной непосредственному измерении}. З а с л у г а Г и б б с а с о с т о и т в т о м , что о н перевел с в о й постулат н а я з ы к с в о ­ бодных э н е р г и й . М ы р а з л и ч а е м с в о б о д н у ю э н е р г и ю F п р и п о с т о я н н о м объеме ( у — функция Массье-Гиббса) и свободную энер­ гию Z п р и п о с т о я н н о м давлении ( ? — ф у н к ­ ц и я М а с с ь е - Г и б б с а , термодинамич. потен­ циал п р и п о с т о я н н о м давлении Ф Д ю г е м а ) . Эти э н е р г и и , т а к ж е к а к и п о л н а я э н е р г и я U&Я т е п л о в а я ф у н к ц и я ( э н т г а л ь п и я ) W,—х а р а к т е р и с т и ч . ф у н к ц и и с о с т о я н и я сиетемы [так н а з ы в а ю т с я функции, через производные которых м о ж н о в я в н о й ф о р м е выразить л ю б о е т е р м о д и н а ­ м и ч . свойство системы ( с м . Правило фазу]. Н о в с е эти э н е р г и и — U , F, Z и W—явля­ ются характеристик. функциями лишь п р и определенных н е з а в и с и м ы х п е р е м е н н ы х , а именно: полная энергия U п р и независимых п е р е м е н н ы х — о б ъ е м е V и э н т р о п и и S; с в о ­ б о д н а я э н е р г и я F—при объеме V и темп-ре Т; с в о б о д н а я э н е р г и я Z—при давлении р и т е м п е р а т у р е Т; тепловая ф у н к ц и я W—при давлении р и э н т р о п и и S,—т. е. х а р а к т е р и ­ стичны ф у н к ц и и U = U(V, S), F=F(V, W = W(p, Т ) , Z=Z(p, S). Г), вой ТКаНИ. И. Крагепьсний. Р А В Н О В Е С И Е х и м и ч е с к о е . В механи­ к е п о д Р . р а з у м е ю т т а к о е с о с т о я н и е тела, п р и к-ром н и о д н а т о ч к а е г о не имеет у с к о ­ р е н и я , следовательно в с е с в о д и т с я к Р . с и л ; для механического Р . необходимо и доста­ т о ч н о , чтобы р а в н о д е й с т в у ю щ а я с и л , дейст­ в у ю щ и х н а к а ж д у ю т о ч к у , была р а в н а н у л ю . В химии понятие о Р . трактуется ш и р е ; здесь под с о с т о я н и е м с и с т е м ы п о д р а з у м е в а е т с я с о в о к у п н о с т ь в с е х свойств е е , а п о д Р . — н е и з м е н н о с т ь в о времени ( с т а ­ ц и о н а р н о с т ь ) с о с т о я н и я системы. С т а ц и о ­ н а р н о с т ь д . б . и с т и н н о й , т. е. не з а в и с я щ е й от п р о д о л ж и т е л ь н о с т и с р о к а н а б л ю д е н и й ; т. о . и с к л ю ч а ю т с я те (в р е а л ь н ы х у с л о в и я х ч а с т о и м е ю щ и е место) с л у ч а и , к о г д а в с и ­ стеме идут п р о ц е с с ы в е с ь м а медленные, н е ­ доступные у ч е т у в в о з м о ж н ы е для д а н н о й задачи промежутки времени. О системах, с т а ц и о н а р н о с т ь к-рых т о л ь к о к а ж у щ а я с я , иногда г о в о р я т , что они н а х о д я т с я в л о жн о м Р. В о с н о в е у ч е н и я о х и м и ч . Р . л е ж и т п о с тул а т Г и б б с а : система, и з о л и р о в а н н а я м а т е р и а л ь н о и энергетически от в н е ш н е г о м и р а , н а х о д и т с я в Р . , если ее э н т р о п и я с т а ц и о н а р н а п р и всех в о з м о ж н ы х (в у с л о ­ О ч е в и д н о , ч т о н а и б о л е е ценны с п р а к т и ч . точки з р е н и я с в о б о д н ы е э н е р г и и , т. к . и х независимые переменные доступны непосредственному измерению. Г и б б с п о к а з а л , ч т о е г о постулат о Р . ф и ­ з и к о - х и м и ч е с к и х систем приводит к т е о р е ­ тически более у з к и м , н о п р а к т и ч е с к и б о ­ лее ценным ф о р м у л и р о в к а м . 1) Д л я р а в н о ­ в е с и я д а н н о й м а с с ы (системы) п р и данных объеме и f° н е о б х о д и м о и д о с т а т о ч н о , чтобы при всех возможных в указанных усло­ в и я х и з м е н е н и я х с в о б о д н а я э н е р г и я F была с т а ц и о н а р н а ; д л я устойчивого Р . т р е б у е т с я , чтобы о н а была м и н и м а л ь н о й . 2 ) Д л я р а в ­ н о в е с и я д а н н о й м а с с ы (системы) п р и дан­ ных давлении и t° н е о б х о д и м о и д о с т а т о ч н о , чтобы п р и в с е х возмоясных в у к а з а н н ы х условиях изменениях свободная энергия Z была с т а ц и о н а р н а ; д л я устойчивого р а в н о ­ в е с и я т р е б у е т с я , чтобы о н а была минималь­ н о й . П я т у ю ф о р м у л и р о в к у постулата Г и б ­ б с а м о ж н о п о л у ч и т ь , и с х о д я и з тепловой ф у н к ц и и . В с е эти ф о р м у л и р о в к и вытека­ ют и з п е р в о й , и следовательно о н и не я в л я ­ ю т с я независимыми п о с т у л а т а м и . Смысл п о ­ стулата (в п е р в о й ф о р м у л и р о в к е ) т о т , что д а н н а я система м о ж е т н а х о д и т ь с я в целом ряде состояний, для которых м о ж н о уста­ новить з н а ч е н и я э н е р г и и и э н т р о п и и , и т о ­ гда м а к с и м а л ь н о е з н а ч е н и е э н т р о п и и п р и