* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

679 ПЯТА 680 Неоднократно строились также м и к р о ­ ф о н ы и з п ь е з о э л е к т р и ч . к р и с т а л л о в , т. к . переменное с ж а т и е , приносимое к кристаллу з в у к о в о й в о л н о й , создает н а его к о н ц а х п е ­ р е м е н н о е н а п р я ж е н и е , к о т о р о е затем обычно у с и л и в а е т с я . К в а р ц для этого недостаточно чувствителен, и для приема з в у к о в ы х волн в в о з д у х е обычно пользовались сегнетовой с о л ь ю . М и к р о ф о н Н и к о л ь с о н а ( 1 9 2 4 г.) у с т ­ р о е н н а свойстве к р и с т а л л а с е г н е т о в о й с о л и о б н а р у ж и в а т ь пьезоэлектричество п р и з а ­ к р у ч и в а н и и ( с м . Микрофон, фиг. 2 3 ) ; подоб­ ный ж е м и к р о ф о н , р а б о т а ю щ и й без в с я к о г о усиления, устроил в С С С Р А . М. Яковлев (1928 г.). В о з м о ж н ы и другие схемы п о с т р о й ­ к и м и к р о ф о н о в из сегнетовой с о л и . Е с л и пе­ редавать н а к р и с т а л л давление от г р а м м о ­ ф о н н о й иголки и получаемые з а р я д ы пере­ давать через усилитель н а громкоговори­ тель . то п о л у ч и т с я п ь е з о э л е к т р и ч е ­ с к и й а д а п т е р ( Р а и с , 1927 г.). Н а к о н е ц и г р о м к о г о в о р и т е л и неоднократно устраивались с пьезоэлектрич. кристаллами, гл. о б р а з о м с с е г н е т о в о й с о л ь ю . Н а и б о л е е и з ­ вестный и з н и х п р и н а д л е ж и т НикОльсону ( 1 9 2 5 г.) и у с т р о е н н а п р и н ц и п е з а к р у ч и в а ­ н и я к р и с т а л л а , к а к и его м и к р о ф о н . Все эти п р и б о р ы , н е с м о т р я н а в е с ь и х и н т е р е с и в о з м о ж н о е б у д у щ е е , не получили ш и р о к о г о р а с п р о с т р а н е н и я вследствие м а л о с т и п ь е з о ­ электрич. эффекта д а ж е в сегнетовой соли и в о с о б е н н о с т и вследствие н е у с т о й ч и в о с т и последней, к о т о р у ю еще не удалось п р е о д о ­ леть. Д е ф о р м а ц и и и н а п р я ж е н и я , п о я в л я ю ­ щ и е с я в п ь е з о э л е к т р и ч е с к . кристалле вслед­ ствие н а л о ж е н и я н а него электрич. п о л я , в л и я ю т н а е г о о п т и ч . с в о й с т в а , и это о б с т о я ­ тельство б ы л о и с п о л ь з о в а н о нек-рыми и з о ­ бретателями для р е г у л и р о в а н и я светового луча в телевизионных а п п а р а т а х ( Х а р т л е й , 1925 г . ) . Чрезвычайно ш и р о к о п р и м е н я ю т с я п ь е з о э л е к т р и ч . свойства к в а р ц а в р а д и о ( с м . Пьезокварц и Стабилизагщл частоты). Лит.: А н д р е е в Н . К . , Равновесие и колеба­ ния пьезоэлектрич. кристалла ( о б з о р ) , « Ж у р н а л п р и ­ к л а д н о й ф и з и к и » , 1928, т. 5, с т р . 119; С a d у W . О . , B i b l i o g r a p h y on P i e z o e l e c t r i c i t y , «Proceedings of the I n s t i t . of R a d i o E n g i n e e r s * , N . Y . , 1928. p. 521; F a 1 k e n h a g e n H . , P v r o - u . Pietoelectricitat, Handbuch d. P h y s i k , h r s g . v . H . Geiger u . K . S c h e e l , B . 13, В . , 1928; H o f f m a n H . , E l e c t r o s t a t i k , H a n d b u c h d. E x p e r i m e n t a l p h v s i k , hrsg. v . W . W i e n u. F . H a r m s , B . 10. L p z . , 1930. H . Андреев. П Я Т А , часть о с п или в а л а , к о т о р а я с л у ­ ж и т для передачи осевого давления, или о с е в о й с о с т а в л я ю щ е й с и л , действующих н а о с ь и л и в а л , н е п о д в и ж н о й о п о р е , называеПсдпятник Р&О _ у с м а з к и , тогда в точке Е с к о р о с т ь w~v Элементар­ ный п р я м о у г о л ь н ы й параллелепипед а, вырезанный& в толще с м а з к и , примет вследствие движения ф о р м у р о м б и ч . призмы, причем н а г р а н я х ее, о б р а щ е н н ы х к р а б о ч и м п о в е р х н о с т я м , возникают касательные у с и ­ л и я т, равные (в к з / а и ) : dw v ... 2 где п—коэф. в я з к о с т и жидкости в кг ск[см%, V—ско­ р о с т ь П . в см/ск, a h—толщина с л о я с м а з к и в см. Т а к к а к в е р т и к а л ь н а я с о с т а в л я ю щ а я касательных усилий р а в н а н у л ю , то о п и с а н н о е с о с т о я н и е теоретически в о з м о ж н о лишь п р и у с л о в и и отсутствия давления в вертикальном н а п р а в л е н и и . П о л о ж и м теперь, что р а ­ б о ч а я п о в е р х н о с т ь подпятника наклонена под н е к о ­ торым углом к П . ; последняя остановлена, и н а под­ пятник п р о и з в о д и т с я давление силой Р. Тогда с м а з к а начнет выжиматься 9обеих с т о р о н ; п р и м е р н о е р а с п р е ­ деление с к о р о с т е й w истечения смазки и распределение давления р вдоль р а б о ч е й поверхности и з о б р а ж е н о н а фиг. 2. Когда П . приходит в движение, то с к о р о с т ь Ф и г . 2. течения в к а ж д о й точке с л о я смазки определяется к а к сумма обеих с к о р о с т е й ; п р и м е р н о е распределение и х и з о б р а ж е н о н а ф и г . 3. В этом случае давление н а П . получается в результате д р о с с е л и р о в а н и я в кли­ н о о б р а з н о й щели п о т о к а с м а з к и , увлеченного П . п р и ее движении. В ы р е ж е м и з с л о я с м а з к и , н а х о д я щ е ­ г о с я между Д В У М Я р а б о ч и м и п о в е р х н о с т я м и (длина А подпятника а, ш и р и н а полагается бесконечной), пло­ с к о с т я м и , перпендикулярными к поверхности П . и параллельными н а п р а в л е н и ю движения, пласт ш и ­ р и н о й Ъ (фиг. 4 ) . У с л о в и я р а в н о в е с и я элемента тол­ щ и н о й dy и длиной dx, ограниченного с в е р х у и с н и з у струйными п о в е р х н о с т я м и , в ы р а ж а ю т с я ур-ием (уг­ лом н а к л о н а с т р у й пренебрегаем): ( т - т & ) Ь dx = (p-p&)b dy или, что то ж е , Оу дх& Е с л и ч не зависит от у, то из ур-ия (1) имеем: 3 w _ dp 2 к " } V&) МОЙ П О Д П Я Т Н И К О М ПОДШИПНИКОМ. или у П О р Н Ы М Т. к. не зависит от у, то интегрирование по у дает и з условии (произвольные постоянные определяем vf— -v для у = 0 и w = 0 для y = h ) : w (y3 yh) V Я в л е н и я , протекающие в слое смазки, лежащем между П . и подпятником, в несколько схематизиро­ в а н н о м виде м. б. представлены следующим о б р а з о м . Р а с с м о т р и м с н а ч а л а слой ж и д к о с т и , заключенный между параллельными плоскостями П . (А-В, фиг. 1 ) , двигающейся с о с к о р о с т ь ю v, и подпятника ( C - D ) . Слой м а с л а , п р и л е г а ю щ и й к П . , увлекается д в и ж е ­ нием ее с о с к о р о с т ь ю гз, слой ж е , п р и л е г а ю щ и й к подпятнику, остается неподвижным; примем линей­ ный з а к о н распределения с к о р о с т е й п о толщине с л о я (4) = 2^ dx - - ~ Количество ж и д к о с т и q, протекающее через сечение высотой h и ш и р и н о й = 1 , определяется из ур-ия h С , 1 / 1 др Лз + vh (5) e -J О -dv=-^- a У-