* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

619 ПУШ-ПУЛЛ 620 С у в о р о в Е . К . , Командорские острова и пуш­ ной промысел на н и х , П е т е р б у р г , 1912; Стандартные правила приема пушнины (оффициальное издание), М., 1930. Н. Булгаков. П У Ш - П У Л Л (push-pull).Схемы p u s h - p u l l , часто называемые д в у х т а к т н ы м и 7 9 u с х е м а м и L » i > , ] . В настоящее вре­ м я схемы эти д о в о л ь н о ш и р о к о применяются в различных областях р а ­ диотехники к а к в к а ч е ­ стве г е н е р а т о р н ы х , т а к и усилительных. Д в у х ­ тактные генераторные схемы м. б. осуществле­ ны с п о с т о р о н н и м в о з ­ буждением, смешанным и с самовозбуждением, причем послед­ нее м . б . о с у щ е с т в л е н о обычными с п о с о б а ­ м и . Н а ф и г . 1 п о к а з а н а с х е м а с индук1 6 1 8 Ф и г . 2. т и в н о й с в я з ь ю , н а ф и г . 2 даны схемы с а в т о ­ трансформаторной связью, на фиг. 3 — с емкостной и н а фиг. 4 — с комбинированными с в я з я м и Г ]. И с х о ­ дя из клаесич. пред­ ставлений, для к а ­ ж д о й из этих схем можно составить две системы л и н е й ­ н ы х диференциальных ур-ий, совме­ стное решение к о ­ ПШГ1 т о р ы х дает в ы р а ­ жение для токов в •IF LflJ подводящих прово­ дах, возможных ча­ Фиг стот и у с л о в и я и х с а м о в о з б у ж д е н и я . П р и синусоидальных колебаниях получаем для токов в подводящих п р о в о д а х ур-ие: 10 о—о гда я в л я е т с я чрезвычайно в а ж н ы м у с т р а ­ нить в л и я н и е п о д в о д я щ и х п р о в о д о в н а р е ­ ж и м с х е м ы . Д л я с о б л ю д е н и я этого у с л о в и я следует п о м е щ а т ь точки подвода п и т а н и я в э л е к т р и ч . с е р е д и н а х колебательных к о н т у ­ р о в , к-рые и н о г д а из-за т р у д н о у с т р а н и м о й несимметричности м о н т а ж а схемы и неоди­ н а к о в о с т и л а м п могут не с о в п а д а т ь с гео­ метрич. серединами контуров. В ы р а ж е н и я , х а р а к т е р и з у ю щ и е частоты и у с л о в и я с а м о ­ в о з б у ж д е н и я двухтактных генераторов, от­ л и ч а ю т с я о т а н а л о г и ч н ы х в ы р а ж е н и й для соответствующих одноламповых генерато­ р о в , с о б р а н н ы х с теми ж е л а м п а м и и к о н т у ­ р а м и , тем, что в н и х в с ю д у ф и г у р и р у ю т п а р а м е т р ы : 2Н - и 8/2 ( с м . Лампа электрон­ ная). Это свойство двухтактных схем п о з в о ­ ляет р а с с м а т р и в а т ь и х к а к схемы последо­ вательного в к л ю ч е н и я л а м п , в отличие от параллельного включения, когда фигури­ р у ю т п а р а м е т р ы Hf/2 и 2S[*]. Д л я того чтобы к а ж д а я лампа двухтактного генератора р а ­ ботала при заданном режиме, следует с н а ч а л а р а с с ч и т а т ь обыч­ ным с п о с о б о м н а з а д а н н у ю в о л ­ н у и половинную мощность соот­ ветствующий о д н о л а м п о в ы й ге­ н е р а т о р , а затем, удвоив найден­ ные з н а ч е н и я эквивалентных с о ­ п р о т и в л е н и й колебательных к о н ­ т у р о в , с о б р а т ь с ними д в у х т а к т ­ ный г е н е р а т о р . Д л я м о д у л я ц и и двухтактных генераторов при­ менимы обычные с п о с о б ы , у п о ­ требляемые п р и р а б о т а х с о д н о ­ ламповыми с х е м а м и . Следует от­ метить, что для п о л у ч е н и я в двухтактном генераторе з а д а н ­ н о й глубины модуляции ( с м . ) , о т м о д у л и р у ю щ е г о устройства т р е ­ б у е т с я двойная м о щ н о с т ь п о с р а ­ в н е н и ю с одноламповым г е н е р а ­ Ф и г . 5. тором , собранным с такой ж е лам­ п о й , р а б о т а ю щ е й п р и том ж е р е ж и м е [ , , • ] . г 4 6 ^ ( ? + # ) + 4»& + « - о , справедливое для электрически симметрич­ ных с х е м . Р е ш е н и е этого ур-ия для с л у ч а я у с т а н о в и в ш е г о с я р е ж и м а (? = <х>), г + г = 0 , п о к а з ы в а е т , что в п о д в о д я щ и х п р о в о д а х о т ­ сутствует п е р е м е н н а я с л а г а ю щ а я т о к а . П р и несинусоидальных к о л е б а н и я х ток в под­ в о д я щ и х п р о в о д а х м . б . представлен в ы р а ­ жением: 1 а + 2 -^ * 2fc«>i; ft=i п о к а з ы в а е м о е т. о . отсутствие в п о д в о д я щ и х п р о в о д а х т а к и х схем т о к а о с н о в н о й ч а с т о ­ ты о б у с л о в л и в а е т и х м а л у ю е м к о с т н у ю ч у в ­ ствительность. Это свойство п р и о б р е т а е т большое значение п р и р а б о т а х с короткими, а в о с о б е н н о с т и с метровыми в о л н а м и , к о ­ 2 c o s 0 ia = 1 Д л я г е н е р и р о в а н и я м е т р о в ы х волн ( с м . Ультракороткие волны) п р и м е н я ю т с я с х е м ы с емкостной и комбинированной связями. С х е м а с е м к о с т н о й с в я з ь ю ( ф и г . 5 ) известна под н а з в а н и е м схемы Х о л ь б о р н а [ " ] . У п о т р е ­ б л я я с о о т в е т с т в у ю щ и е лампы, с п о м о щ ь ю т а ­ к о й с х е м ы м о ж н о получить в о л н ы А 5 100 = см. П р и т а к и х б о л ь ш и х ч а с т о т а х е м к о с т н а я связь осуществляет­ с я п р и п о м о щ и внут р и э л е к т р о д н о й ем­ к о с т и сетка-анод [ , , , С х е м а с ем­ костной и индуктив­ н о й с в я з я м и (фиг. 6), предложенная Мени, и так наз. би-т р е х т о ч е ч н а я (фиг. 7), разработанная в ла­ боратории ультрако­ р о т к и х волн В с е с о ­ юзного электротех­ нического институ­ та, дают в о з м о ж н о с т ь п о л у ч е н и я устойчи­ Фиг. 6. вых и и н т е н с и в н ы х к о л е б а н и й п р и весьма у д о б н о м к о н с т р у к ­ тивном оформлении [ S ] . О с о б е н н о и з я щ ­ ным р е ш е н и е м в о п р о с а о б и н д у к т и в н о й и емкостной связи является помещение г 1 2 1 4 1 0