* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

617 РЕНТГЕНОВЫ ТРУБКИ 618 чаях число фотоэлектронов м. б. больше числа поглощенных квантов (сложный фотоэффект, э ф ф е к т О ж е ) . Фотоэффект играет также основную роль и в фотохимич. действиях Р . л . Отражение и преломление Р. л. Показа­ тель преломления Р . л . меньше единицы и весьма мало от нее отличается. Поэтому от полированной поверхности Р. л. способны отра¬ жаться, давая явления полного внутреннего отражения лишь при небольших углах, ог­ раниченных предельным углом по значению которого показатель преломления м. б. опре­ делен. Так как показатель преломления п < 1, то для рентгеновых лучей тела являются к а к бы менее плотными, чем пустота (или воздух), так что «внутреннее» отражение для рентге­ новых лучей имеет вид внешнего (табл. 6). Отличие показателя преломления от единицы пропорционально плотности ве­ Табл. 5 . — Т о л щ и н а с л о я р а з н ы х в е щ е с т в щества зеркала и квадрату длины г л о щ а ю щ а я л. н а п о л о в и н у (в см). волны Р . л . В призме с весьма тупым углом рентгеновы лучи пре­ ВОЗ­ д вА С А) Си РЬ Ag ломляются (к вершине призмы) ДУХ* • н о на весьма незначительный угол (всего в несколько секунд). Ма­ 0,2 1,75 0,0107 0,877 0,015 V 0,0508 _ 3,31 лость этих величин и некоторая 0,4 1,92 1,25 0,00171 0.0Л87 0/241 0,00778 — 0,6 723 0,965 0,753 0,0795 0,00248 трудность наблюдения отражения 0, 0;Ш8 0,00J5оЗ — 0,8 350 0, 177 0, 126 0,0352. 0,00107 0,0 1152 и преломления объясняют, почему 1,0 195 , 0,252 0,0182 0,21 0,00546 0,0.)J8)6 — считалось до последнего времени, 1,5 69 • 0,1/792 0,0816 0,0У53 0,000256 — — — что Р . л . в отличие от света только 2,0 32,7 0,0J42 0,0358 0,0021 0,0001)3 — — 2,5 17,9 0,0175 0,0191 0,00122 0,000588 рассеиваются, но не отражаются .— — —. 5,0 2,9 0, 00231 0,0,): 75 0,000158 — правильно. Заставляя Р . л . падать 10,0 0,178 0,001302 0,003397 — — — под очень острым углом на обык­ новенную диффракционную ре­ П р и о и 760 мм д а в л е н и я р т у т н о г о с т о л б а . шетку, можно получить извест• ные из оптики диффракционные Фотоэффект Р. л. При столкновении кванта спектры Р . л . и произвести по ним абсолют­ света с электроном он либо как бы упруго от­ ное измерение длины волны. В основу изме­ ражается от последнего (эффект Комптона), рений длин волн Р . л . положен полученный отдавая электрону часть своей энергии, ли­ из вычислений параметр^ каменной соли, при­ бо же поглощается электроном, отдавая свою нятый равным 2,81400 А. Определенный т. о. энергию сполна (фотоэффект). При этом элек­ троны (вторичные катодные лучи) вылетают Т а б л . 6.—з н а ч е н и е и в з а в и с и м о с т и о т Д с весьма большими скоростями, сравнимыми со скоростями первичных катодных лучей в Вещество А в А рентгеновой трубке. Скорости фотоэлектронов зависят от Л их 4,2-10-6 10& 1,279 Стекло . вызвавшего луча и от того энергетическо­ 4& 0,52 0,4-10* » го уровня, с которого сорван электрон, по­ 21& Сталь . 1.539 24,4 10-6 21,510-6 глотивший энергию кванта. Количественно 22,5& Серебро 1,279 это явление объясняется с точки зрения тео­ рии квантов. Именно при фотоэффекте погло­ ангстрем, которым промерены все длины,волн щается квант лучистой энергии, равный hv. Р . л . , называется р е н т г е н о л о г и ч е с ­ Часть его энергии идет на вырывание электро­ к и м . Сравнение его путем измерений длин на с его уровня V. Остальная энергия пере­ волн обыкновенной диффракционной решет­ ходит в кинетич. энергию к вырванного элек­ кой с обычным ангстремом дало совпадение с трона, т. е. точностью до 1 % . 2 0 волны, и чем толще фильтр, тем менее мягких лучей останется после его прохождения. Та­ кие фильтры применяются в рентгенотерапии, чтобы избавиться от обжигающих коясу мяг­ ких Р . л . Д л я получения непрерывного спек­ тра Р . л . пользуются трубкой с вольфрамовы­ ми антикатодами. Если напряжение на труб­ ке меньше 69,3 k V , то If-серия вольфрама в спектре отсутствует, L-серия (Я = 1,5-Н ,1 А) почти сполна поглощается стеклянными стен­ ками трубки. Весьма мягкие Р . л . (Я> 2,5 А) уже настолько сильно поглощаются возду­ хом, что работа с ними должна производиться в вакууме, для чего конструируются допу­ скающие откачку приборы. Необходимое раз­ режение порядка 0,1 мм Hg. Д л я Р . л . с дли­ ной волны порядка 10 А требуются уже вы­ сокие разрея{ения (табл. 5 ) . к = hv - V. Для кинетич. энергии быстро летящего элект­ рона теория относительности дает выражение к =mc n 2 1 -1 где т —масса покоящегося электрона, с— скорость света. При малых скоростях формула переходит в обычную к — ~,тг> . В ионизации воздуха вырывание фотоэлектронов есть про­ цесс первичный. Эти последние, сталкиваясь с молекулами, и производят всю ионизацию, вызванную освещением газа Р . л . Количество вырванных фотоэлектронов определяется чис­ лом поглощенных квантов. В нек-рых слу­ 0 2 РЕНТГЕНОВЫ ТРУБКИ. Существуют два главных способа получения электронов: газо­ вый разряд и накаленная вольфрамовая нить в вакууме. Отсюда два типа Р . т.: трубки га­ зовые с холодным катодом и трубки Кулиджа с горячим катодом. Фиг. 1 изображает схема­ тически газовую Р . т. Давление газа внутри Р . т. 10~ —10~ мм Hg. Основные части газо­ вой Р . т.: антикатод А, катод К и регенератор Р. При наложении достаточно большой р а з 2 3 Лит.: ) П о с т а н о в л е н и е Н а р к о м т р у д а СССР от 9 / I V 1925 г . , 233/38.9.—К е ii Г . , Р е н т г е н о в с к и е л у ч и , п е р . с а п г л . , M . — Л . , 1928; З о м м е р ф е л ь д А . , Строеп н е а т о м а и с п е к т р а , п е р . с п е м . , ч . 1, М . — Л . , 1926; Г л о к е р Р . , Рентгеновские лучи п испытание мате­ риалов, п е р . с н е м . (печатается); К i г с h n е г F., A l l g e m e i n e P h y s i k d. R o n t t r e n s l r a l i l e n , H a n d b . d. E x p e r . P h y s i k , heraufgegeben v . W . W j e n u . F . H a r m s , B . 24, L e i p z i g . 1930. В. Л а ш к а р е в . 1