* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
615 РЕНТГЕНОВЫ ЛУЧИ 616 пройденного слоя вещества. Иногда этот за кон выражают так: J=J e-" , где/*—м а с с о в ы й коэфициент поглощения, т—масса вещества, пронизываемого пучком Р . л. сечением в 1 см ; m 0 % е Q—плотность вещества. Массовыми коэфициентами поглощения удобно пользоваться для вычисления поглощения сплавов, соединений или просто смесей разных элементов. Погло щение Р . л . есть свойство атомное, не зави сящее от того, в какую комбинацию с другими атомами входят атомы рассеивающего эле мента. Поэтому если в просвечиваемое тело входят элементы в весовых количествах в V\%, Т>2% и т. д. и их массовые коэф-ты аб сорбции равны и , то массовый коэф. аб сорбции смеси равен г дающую границу полосы поглощения. Д л я JC-слоя такая граница одна, для L-слоя их три, дляМ-слоя—пять.Положение их настоль ко определенно, что может служить для хи мич. анализа. Правда, для легких элементов, напр. Р , CI, S, положение границы несколько меняется в зависимости от химич. соединения, в к-рое входит элемент. Более того, по резко сти, с какою выявляется эта граница, можно с большой точностью (до 7i%) определить содерясание данного элемента в поглощающем слое. Общее его количество м. б. несколько м?. Фиг. 10 дает ход кривой поглощения с дли ной волн для платины. С обеих сторон от гра ницы справедлив закон (А), но значение к при переходе через границу резко меняется, уве личиваясь скачком от к до к . г 2 Для;Д-серии ^ Pt(78) 5,3 W(74) li,0 Ag(47) 7,1 Cu(29) 8,0 ц 100 = ц <р 1 1 + /л р . 2 2 В таблицах иногда дается Ф/ —глубина, на к-рой Р . л . поглощаются наполовину: йч = г 2 In 2 0,"59 т-, — —- = Поглощениеji сильно зависит от длины волны и от атомного номера Z погло щенного тела: оно растет приблизительно пропорционально кубу обеих величин Q А) Защита от Р . л . основана на поглощении со ответствующими экранами. Наиболее удоб ным для этого материалом оказывается сви нец (по удобству обработки и высокой погло щающей способности; Z = 82). Нормы защиты от Р . л . выражают через толщину свинца (свинцовый эквивалент). Чем больше напря жение на трубке, тем жестче Р . л . и тем тол ще д. б. от них защита. При работе с напря жением до 100 kV достаточна защита 2 мм свинца = 6 мм просвинцованной резины = 10мм свинцового стекла = 30 мм баритового бетона (баритовый бетон составляется из смеси из мельченного барита BaS0 и цемента). При работе с большим напряжением (до 200 kV) достаточна защита, эквивалентная 4 мм свин ца. Спектры поглощения для Р . л . отличаются 4 зоо м р L л !i Д л я L-серии эта величина гораздо меньше: для платины границы Ь , L , L , для ^ соот¬ ветственно 1,4; 1,8; 2,8. На фотографиях не прерывного спектра (фиг. 6) часто видны как бы границы А и В поглощения даже при отсут ствии поглощающего тела. Они соответствуют длинам волн, особенно поглощаемых броми стым серебром, фотографич. действие к-рых поэтому особенно велико. Резким различием поглощения в различных местах спектра поль зуются для-поглощения определенных линий в спектре, делая его более однородным. Так, при пропускании Р . л . от трубки с медным ан тикатодом через тон кую пластинку никеля (фильтр) весьма силь но поглощается КР ме ди и более я р к а я ко ротковолновая часть непрерывного спектра, остается почти чистое излучение Ка меди. Д л я получения одно родного излучения от др. антикатодов обык новенно употребляют 8,5 0,7 0#А ся фильтры (табл. 4). Фиг. 1 1 . Действие цирконового фильтра на спектр трубки с молибденовым ан тикатодом показано на фиг. 11 (сплошная ли ния—без фильтра, пунктир—с фильтром). г 2 3 200 Т а б л . 4.—Ф и л ь т р ы д л я п о л у ч е н и я о д н о ¬ р о д н о г о и з л у ч е н и я для р а з л и ч н ы х а н т и к а т о д о в . Д л и н а вол ны м о н о х р о матич. лу чей в А* 2,237 1,935 Ц539 0,710 0,530 100 Материал антикатода Вещество фильтра Толщина фильтра в мм so к А А& Фиг. 10. Хром . . Железо . Медь . . Молибден Серебро . . . . . . . . . В анадий Марганец Никель Цирконий Палладий 1 30 30 следующей особенностью: линий поглощения нет, но есть полосы, имеющие резкую границу со стороны длинных волн. Поглощение осо бенно сильно для тех лучей, к-рые способны вырывать из атома электроны. Эти лучи дол жны со стороны длинных волн иметь границу , совпадающую с границей серии А& (см. выше), * После фильтрации. Наоборот, применяя фильтры, для которых граница сильного поглощения лежит вне ис следуемой области спектра, мы можем унич тожить в спектре лучи с большой длиной