* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

140 всех этих особенностей лежит в учете связей, у д е р ж и ­ в а ю щ и х электроны в атоме. П р и л е г к и х атомах (ма­ л о е Z) и ж е с т к и х л у ч а х ( б о л ь ш о е 7iv) с в я з и о т н о с и ­ т е л ь н о слабы и все э л е к т р о н ы , р а с с е и в а ю щ и е свет, м о г у т считаться свободными. Р а з в и т а я выше т е о р и я объясняет появление лишь смещенной линии: интен­ сивность несмещенной д о л ж н а равняться нулю. П р и тя­ ж е л ы х атомах или мягких л у ч а х повышается веро­ ятность рассеяния таким прочно связанным электро­ ном, который не потеряет связи с ядром п р и воздей­ ствии рентгеновского кванта. В таком случае энергия к в а н т а д о л ж н а п е р е д а в а т ь с я в с е м у а т о м у : в ф - л е (7) ^ б у д е т о з н а ч а т ь м а с с у а т о м а , т . е . с м е щ е н и е ДА б у д е т в сотни тысяч р а з меньше и л и н и я практически б у ­ дет не смещена. Соотношение интенсивностей смещен­ ной и несмещенной части определяется следовательно относительными вероятностями рассеяния на свобод­ н ы х и с в я з а н н ы х э л е к т р о н а х , т . е. д о л ж н о з а в и с е т ь от перечисленных выше факторов в согласии с опыт­ ными данными. По теории эффекта Комптона одновременно с рас­ сеянием кванта д о л ж н о иметь место и отбрасывание электрона со скоростью v ( э л е к т р о н о т д а ч и ) . Действительно такие электроны удалось наблюдать по методу камеры Вильсона, так как скорость этих электронов достаточна, чтобы вызвать и о н и з а ц и ю воз­ д у х а . К о м п т о н и С а й м о н (1925 г.), пользуясь этим методом, изучили распределение направлений пер­ вичных и рассеянных квантов и электронов отдачи. Результаты оказались в полном согласии с приведен­ ной теорией столкновения, р а с х о ж д е н и е м е ж д у опыт­ ным и теоретическим определением направления поле­ т а э л е к т р о н а л е ж а л о в п р е д е л а х 0 — 2 0 ° , что с л е д у е т считать весьма удовлетворительным д л я этого т р у д н о ­ го опыта. Описанный опыт, так ж е как и специальный о п ы т Б о т е (1925 г.) п о к а з а л и , что а к т р а с с е я н и я и акт электронной отдачи локализованы и в пространстве и в о в р е м е н и , к а к д в а с о в п а д а ю щ и х а к т а , что з а с т а ­ вляет признать описываемый процесс элементарным, а не статистическим. Н а основании этих у ж е опытных данных следует считать неудовлетворительным клас­ сическое истолкование изменения длины волны при р а с с е я н и и , к а к р е з у л ь т а т я в л е н и я Д о п п л е р а , т . е. рассеяние электронами, приведенными в достаточно быстрое движение. Наоборот, с данными опыта впол­ не согласуется развитая квантовой механикой теория рассеяния рентгеновских лучей свободными электро­ н а м и . Она не только подтверждает выводы, полученные при помощи упрощенного рассмотрения явлений на ос­ новании гипотезы световых квантов, но и приводит к количественным заключениям относительно интенсивно­ с т и р а с с е я н н о г о с в е т а ( Д и р а к , 1926 г . , и К л е й н и Н и ш и н а , 1929 г . , п р и м е н и в ш и е н о в у ю р е л я т и в и с т с к у ю к в а н т о ­ вую механику Д и р а к а ) . Установленная этими теория­ м и з а в и с и м о с т ь к о э ф и ц и е н т а р а с с е я н и я от н а п р а в л е ­ ния наблюдения и длины волны хорошо подтверждает­ с я измерениями в весьма широком интервале частот, вплоть до очень ж е с т к и х у-лучей. В области наиболее к о р о т к и х в о л н ( с м . Космические лучи) ф о р м у л а Д и р а к а — К л е й н — Н и ш и н а дает пока единственно применимый, х о т я и не вполне н а д е ж н ы й , метод о п р е д е л е н и я длины в о л н ы ( М и л л и к е н , 1927 г . ) . К о h ! г a u s с h F . , Der Ramaneffekt, С о m p t о n A . H . , A & - R a v s a. E l e c t r o n s , K i r s c h n e r E . , A l l g e m e i n e P l i y s i k d. l l e n , H a n d b . d. E x p e r i m e n t a l p b y s i k , brsK. F . H a r m s , B . 24. Т . 1, Loz., 1930. B e r l i n , 1931; L o n d o n , 1927; Rontgcmscuav. W W i e n u. Г. Л а н д с б е р г . РАСТВОРИМОЕ СТЕКЛО (в заводской прак­ тике—«силикат глыба»), стекло (см.), в со­ став к-рого входят окислы только щелочных металлов (натрия или калия) и кремнезем. Физико-химич. особенностью Р . с. является его способность переходить при соответству­ ющей обработке б. или м. нацело в водный раствор. Количественное соотношение крем­ незема и щелочи в Р . с. может колебаться в довольно .широких пределах; состав его опре­ деляют общей формулой R 0 - n S i 0 (R = Na или К ) . Т.о. сорт Р . с . определяется в основном двумя показателями: качественным—натрие­ вое или калийное (в редких случаях поль­ зуются также смешанным натриево-калийным) и количественным—величиной коэфици­ ента п, называемого в СССР также «модулем». 2 2 П о л я р и з а ц и я р а с с е я н н ы х лучей. Применяя соображения п. 1, заключаем, что и рентгеновские лучи, рассеянные в направ­ лении 0 = 90° к первичному пучку, д. б. наце­ ло поляризованы. Баркла (1906 г.) доказал это экспериментально, применив в качестве метода анализа вторичное рассеяние в кус­ ке у г л я (также под углом 90°). В зависимости от направления наблюдения вторично рассе­ янный пучок имел разную интенсивность. Полная поляризация однако не была наблю­ дена, ибо лучи, рассеянные более глубокими слоями у г л я , частично деполяризовались при прохождении через слой вещества. А. Комп­ тон и Хагенау (1924 г.) получили вполне по­ ляризованные лучи (с точностью до 1—2%). Ими же было показано, что поляризация рентгеновских лучей при рассеянии не за­ висит от вещества рассеивателя (применялся уголь, алюминий, сера). При явлении Комп­ тона обе линии—смещенная и несмещен­ ная—оказываются поляризованными в оди­ наковой степени (.Кальман и Марк, 1926 г.). Лит.: Л а н д с б е р г Г. С , Новое в явлении рас­ с е я н и я с в е т а , « У Ф Н » , 1929, т . 9; К э й , Рентгенов­ с к и е л у ч и , п е р . с а н г л . , М . — Л . , 1928; C a b a n n e s , L a diffusion m o l e c u l a i r e de l a l u m i e r e , P . , 1929; G- a n s R . , Lichtzerstreuung, H a n d b . d. Experimentalphysik, lirsg. v . W . W i e n l i . Г . H a r m s , B . 19, L e i p z i g , 192G; Р ы н о ч н о е Р . с. п р е д с т а в л я е т с о б о й п р о з р а ч н ы е к у ­ ски неправильной формы с раковистым изломом, обык­ новенно слабо окрашенные загрязнениями в желтый, з е л е н ы й и л и г о л у б о й цвет. Т . к. в п р о ц е с с е п р и м е н е ­ н и я Р . с. п о д в е р г а е т с я ф и з и к о - х и м и ч . п р е в р а щ е н и я м , то физические (термические, механический, оптические и т. д.) свойства его не имеют значения. Требуется т о л ь к о х о р о ш и й п р о в а р , т . е. о д н о р о д н о с т ь х и м и ч . с о с т а в а и о т с у т с т в и е н е п р о в а р е н н ы х ч а с т и ц нтихты (песок, сода, сульфат и т. д . ) . Большое значение д л я последующего процесса растворения и д л я свойств раствора имеет в о з м о ж н о минимальное количество з а г р я з н е н и й ; в о б щ е м Р . с. д о л ж н о с о д е р ж а т ь о к и ­ слов ( F e 0 , А 1 0 ) не более I V 2 — 2 % и не более 0,3—0,5% СаО и M g O . И с т о ч н и к а м и з а г р я з н е н и й я в ­ ляются, кроме сырья, разъедаемая в процессе плавки печная кладка и л е т у ч а я с дымовыми газами зола. Гл. образом в виду относительной дороговизны соедине­ н и й к а л и я б о л е е р а с п р о с т р а н е н о н а т р и е в о е Р . с. Рыночный ассортимент З а п . Европы и Америки весьма р а з н о о б р а з е н и о х в а т ы в а е т н а т р и е в ы е Р . с. с м о д у л е м 1,5—4,0. ( В а р к а Р . с , с о с т а в к о т о р о г о в ы х о д и т з а у к а ­ занные пределы, затруднительна вследствие о б р а з о ­ вания к р н с т а л л и ч . соединений.) Отдельные сорта Р . с. р а з л и ч а ю т с я м е ж д у с о б о й не только у п о м я н у т ы м соот­ н о ш е н и е м , но и степенью чистоты (количеством з а г р я з ­ няющих окислов), а также иногда посторонними до­ бавками, которые придают впоследствии растворам спе­ цифические свойства (противодействуют коагуляции, облегчают фильтрацию путем связывания загрязнений в более грубодисперсные частицы и т. д . ) . Б о л е е бога­ тые кремнеземом сорта называют (неправильно) нейт­ р а л ь н ы м и , а б о л е е б е д н ы е — щ е л о ч н ы м и . В СССР и м е ­ ются в настоящее время на рынке лишь два сорта натриевого Р . е.: «силикат-глыба двойной» N a O - 2 , 6 — —2,8 S i O ( 7 1 — 7 3 % S i 0 ) n « с и л и к а т - г л ы б а о р д и н а р н ы й » N a 0 - 3 , 3 — 3 , 5 S i 0 (74—76% S i O ) , к - р ы е п р е д п о л а ­ гается стандартизовать. a 3 2 3 a a 2 2 2 a П р о и з в о д с т в о Р . с. мало отличается от производства простого стекла (см. Стеколь­ ное производство). Соответствующую смесь сы­ рых материалов (песок с содой или, взамен последней, с сульфатом и углем)—шихту— плавят в ванных пламенных печах; продукт реакции после затвердения крупно дробят. В виду вредности содержания СаО и MgO сырье (песок) д. б. по возможности свободно от этих окислов,как и от глинозема. Р а с ч е т ш и х т ы по заданному составу Р . с. основан на том, что в него переходит из песка кремне­ зем полностью, а из соды и из сульфата толь­ ко N a 0 (при этом должно быть учтено, что некоторое количество щелочи, обычно 3—5%, во время варки улетучивается). Отдель­ ные составные части шихты отвешивают (пе­ сок иногда дозируют по объему) и тщательно перемешивают (и по техническим и по санитар­ ным соображениям желательно механически), после чего их загружают в печь. Химические реакции, происходящие при плавке Р . с. на соде, относительно просты. Основная реакция выражается ур-исм: 2 N a C O i - b n Si0.j = N a 0 - n 2 ? Si0 +CO,. 2