* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
129 РАССЕЯНИЕ СВЕТА 130 Самобалансные Р . с электрич. приводом до настоящего времени на практике не нашли применения, так как электрич. привод не дает преимуществ: заменяется ремень, но вводится дороже стоящий мотор ,к-рый самобалансирного механизма заменить не может, а в лучшем случае заменяет часть груза. В последнее вре мя Р . с электрич. приводом снова стали в центре внимания в связи с стремлением пе рехода на индивидуальные электрич. приводы всех машин с упразднением трансмиссий. Лит.: З в о р ы к и н К. А., К у р с по мукомольному п р о и з в о д с т в у , Х а р ь к о в , I 894; К о з ь м и н П . А . , М у к о м о л ь н о - к р у п я н о е п р о и з в о д с т в о , 4 и з д . , M . , 1926; В еб с р К . , М у к о м о л ь н о е д е л о , С П Б , 1908. Л . Р о з е н ш т е й н . и электрич. момент частиц, если они изотроп ны, т. е. не обладают никакой асимметрией свойств в зависимости от направления. По этому в световой волне,испускаемой части цами в направлении Фиг. 1. РАССЕЯНИЕ СВЕТА, нарушение правильно сти светового потока при прохождении через материальную среду. Параллельный пучок •света (плоская волна), входя в материальную среду, частично уклоняется во все стороны. Явление отчетливо заметно в так наз. мутных средах, т. е. средах, плотность которых меня ется от участка к участку. Примером мутной среды может служить туман (мелкие капли воды в воздухе) или различные взвеси (твер дые частицы в ишдкости или газе) или эмуль сии (капельки жидкости в жидкости). I . Я в л е н и е Т и н д а л я . Если размеры частиц, нарушающих однородность среды, ма лы сравнительно с длиной волны падающе го света, то законы рассеяния просты и не зависят от размера и формы частиц (Тиндаль, 1808 г.). Теория явления, предложенная Релеем (1871 г., с электромагнитной точки зре ния—1897 г.), сводится к следующему. Под действием электрического поля световой вол ны Е sin 2nvt (v—частота света) частицы при обретают электрический момент, величина ко торого зависит от ноля волны, диэлектрич. постоянной среды е и частицы е 0 оси Г , электрич. по ле д. б. направлено вдоль Z, т. е. рас сеянный свет, наблюдаемый под углом 0 = 4 " » д. б. нацело поляризован в плоскости ХУ (фиг. 2). Все три вывода Релея (—закон, сим метрия и поляризация) подтверждаются в на блюдениях над явлением Тиндаля. 2. Я в л е н и е М и . Б^сли рассеивающие ча стицы сравнимы с длиной световой волны, то теория становится сложнее и сводится к раз бору диффракционных явлений на частицах (Ми, 1908 г.; Ганс, 1912 г.; Блюмер, 1925 г . ) . Результаты зависят от величины и формы частиц. С увеличением размеров частиц по л я р н а я диаграмма, изобрая{енная на фиг. 1, теряет свою симметрию (эффект Ми) и может давать ряд вторичных максимумов (фиг. 3 и 4). Вид диаграммы определяется размером ча стиц, их формой и диэлектрической постоян ной вещества частицы и среды. Если частицы 70° 75° 80°85° 90°95° sin2m>f, f -^•VE (1) где V—объем частицы. Т, к. f зависит от времени, то частица пред ставляет собой электромагнитный осцилля тор и излучает (во все стороны) электромаг нитные волны. Складываясь между собой, эти волны и дают рассеянный свет. Интенсив ность излучаемых осциллятором волн пропор циональна квадрату второй производной электрич. момента, т. е. пропорциональна = —, если с—скорость света, Я—длина волны. Итак, интенсивность излучаемого света обратно про порциональна четвертой степени длины вол ны, чем и объясняется голубой тон рассеянно го света. Предполагая, что расстояние между частицами сравнимо с длиной световой волны, а сами частицы значительно меньше длины волны, получим, что начальные фазы колеба ний отдельных частиц будут иметь всевозмож ные значения и излучения отдельных частиц некогерентны межДу собой. Т. о. общее излу чение, рассеиваемое средой, получается как сумма излучений, даваемых отдельными час тицами. Расчет Релея показывает, что интен сивность света, рассеиваемого под углом в к первоначальному пучку, пропорциональна l-fcos 0, т. е. распределяется симметрично относительно первоначального направления (симметричная полярная диаграмма, фиг. 1). Если первичный пучок естественного (неполяризованного) света идет вдоль оси X, то электрич. поле световой волны лежит в плос кости YZ; в этой же плоскости располагается 2 515° 300° 290° 280° Фиг. одного размера (центрифугированы), то по ви ду диаграммы можно сделать некоторые за ключения о размерах и форме частиц. Степень Я в законе Р . с. понижается по мере увеличе ния размеров частиц (рассеянный свет стано вится белесоватым). Если форма частиц отсту пает от сферической, то рассеянный свет ста новится частично деполяризованным и при том тем значительнее, чем более вытянуты частицы. Т.к. деполяризация может вызывать ся большими концентрациями частиц (влия ние электрич. моментов, наведенных в сосед них частицах, друг на друга), то заключения Т . Э. т. XIX.