
* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
57 РАЗРЯДНИКИ 58 этот ион, двигаясь между электродами и не встречая нигде на своем пути препятствий <в виде столкновения с газовыми молекула ми), развивает колоссальную скорость. При ударе об электрод ион дает сильное местное нагревание, из металла выделяется окклю дированный в нем газ, давление в приборе повышается, и далее процесс идет так же, как и ,в уже описанных нами случаях. Энергия свободно движущегося в вакууме иона по ос новным уравнениям механики определяется соотношением — eV и задается приложен ной разностью потенциалов —кинетич. энергия). Так как величиной энергии будет обусловлен нагрев электрода, то очевидно, что независимо от расстояния между ввода ми в трубке пробой будет происходить при одной и той же разности потенциалов. Ваку ум оказывается более прочным при неболь ших расстояниях между электродами. Практи к а уже давно подметила, что нельзя строить приборы с вакуумом на большие напряже ния, увеличивая расстояние между вводами. Предельная разность потенциалов при любых конструкциях не превосходит 300—350 тыс. V. разряда при изменении твердого диэлектрика. Было установлено, что jR|/e = Const; здесь R—радиус фигуры, е—диэлектрическая по стоянная изолирующей прослойки. В силу этого соотношения на кристаллических пла стинках получаются уже не круговые, а эллиптич. фигуры. Очевидно все особенности скользящего разряда связаны не с принци пиально новыми соотношениями в механизме явления, а только со специфич. особенностями строения поля. Лит.: ) S c h u m a n n W . О., Durclibruchfelds t a r k e v o n G a s e n , B e r l i n , 1923; R o g o w s k y W . , « A r c h i v fur E l e l v t r o t e c l m i k » , B e r l i n , 1926. B . 16, p . 496; 1928, B . 20, p . 99 u. 625; H i p p e l u . F r a n c k. « Z e i t schrift fur P h y s i k » , B e r l i n , 1930, B . 57, p . 696; " ) S e e 1 i g e г R . , E i n f i & h r u n g i n die P h y s i k der G a s e n t l a dungen, L e i p z i g , 1927,& ) P r z i b r a m K . , D i e e l e k t r i I sche F i g u r e n , H a n d b . der P h v s i k , h r s g . v . H . Geiger u . K . S c h e e l , B . 14, p. 391—404, E . , 1 9 2 7 . — Б p а г и и С М . , В а л ь т е р А. Ф. и С е м е н о в Н. Н., Тео р и я и практика п р о б о я диэлектрико-в, М о с к в а — Л е н и н г р а д , 1929. К. Нурчатов. 3 г Фиг. 4. 3 С к о л ь з я щ и й ^ а&з&р я д [ ] . Он наблю дается на поверхностях твердых диэлектри ков, лучше всего в том случае, когда электро дами служат острие и пластина. На фиг. 4 представлен скользящий разряд в случае по ложительно (а) и отрицательно (б) заряжен ного по отношению к пластине острия. Раз ница получающейся фигуры тем больше, чем выше напряжение, и для напряжений выше 10 kV линейно зависит от последнего. По Теплеру справедливо, вне зависимости от тол щины твердого диэлектрика, соотношение V= = ll,5R . и 7=5,9Д„ ., где. V—приложенная разность потенциалов, a R . и В ,—соот ветственно радиусы отрицательной и поло жительной фигуры. Эта формула верна только при сравнительно больших длительностях приложения напряжения, больших, нежели 10~ ск. Для меньших промежутков времени радиусы получаются меньшими, чем вычислен ные но ф-лам Теплера. Последнее обстоятель ство связано с тем, что скорость распростра нения фигур относительно невелика и при ат мосферном давлении достигает 2-~-3-10 см/ск. При уменьшении давления и остальных не изменных условиях разница фигур возрастает. •Согласно Микола это возрастание задается формулой: omp 0Л omp тл 7 7 р я* , где 1* —постоянная. Наконец определенным образом меняются данные для скользящего 0 РАЗРЯД НИКИ, устройства для измеритель ных или защитных целей, проводимость к-рых резко меняется, когда разность потенциалов на их зажимах достигает нек-рой определен ной величины. В зависимости от назначенияР. могут быть разделены на две основные груп пы: на измерительные и защитные. И з м е р и т е л ь н ы е Р . представляют со бой устройства, состоящие из двух изолиро ванных друг от друга разрядных электродов той или иной формы (острия, шары), расстоя ние между к-рыми м. б. регулировано по же ланию. Разность потенциалов между разряд ными электродами, при которой происходит электрич. разряд, сопровождающийся измене нием сопротивления разрядного промежутка от практически бесконечно больших значений до очень малых (порядка 1 2 и ниже), зависит от расстояния между разрядными электро дами; по величине этого расстояния можно судить о приложенном в момент разряда на пряжении. Разрядное напряжение зависит и от плотности и состава газа, в к-ром происхо дит разряд, поэтому при пользовании такими устройствами для измерительных целей при ходится вводить поправку на плотность, t°, влажность газа и его состав. В настоящее время для измерительных целей пользуются почти исключительно Р . в виде шаров, диа метр которых берется тем большим, чем боль шие разности потенциалов подлежат измере нию. Размеры шаров стандартизованы, при чем обычно пользуются америк. стандартами с диам. 6,25; 12,5; 25; 50; 100 и 200 см. При точных измерениях расстояние между шарами не должно превосходить их диаметра более чем в 1 / раза, особенно в том случае, если один из электродов соединен с землей (фиг. 1). Д л я определения напряжения по измерен ному между электродами расстоянию обычно пользуются соответственными таблицами. По следовательно с Р . включают омич. сопроти вление с таким расчетом, чтобы на каждый измеряемый V приходилось около 1 Й. Такой способ измерения напряжений является од ним из наиболее распространенных блатодаря своей простоте и большой достигаемой точ ности. При измерении очень высоких напря¬ жений порядка 100 kV и больше такой спо соб измерения является почти исключительно применимым в технике. Применявшиеся ра нее Р . с игольчатыми электродами в настоящее время вышли из употребления в виду гл. обр. г 2