* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

57 РАЗРЯДНИКИ 58 этот ион, двигаясь между электродами и не встречая нигде на своем пути препятствий <в виде столкновения с газовыми молекула­ ми), развивает колоссальную скорость. При ударе об электрод ион дает сильное местное нагревание, из металла выделяется окклю­ дированный в нем газ, давление в приборе повышается, и далее процесс идет так же, как и ,в уже описанных нами случаях. Энергия свободно движущегося в вакууме иона по ос­ новным уравнениям механики определяется соотношением — eV и задается приложен­ ной разностью потенциалов —кинетич. энергия). Так как величиной энергии будет обусловлен нагрев электрода, то очевидно, что независимо от расстояния между ввода­ ми в трубке пробой будет происходить при одной и той же разности потенциалов. Ваку­ ум оказывается более прочным при неболь­ ших расстояниях между электродами. Практи­ к а уже давно подметила, что нельзя строить приборы с вакуумом на большие напряже­ ния, увеличивая расстояние между вводами. Предельная разность потенциалов при любых конструкциях не превосходит 300—350 тыс. V. разряда при изменении твердого диэлектрика. Было установлено, что jR|/e = Const; здесь R—радиус фигуры, е—диэлектрическая по­ стоянная изолирующей прослойки. В силу этого соотношения на кристаллических пла­ стинках получаются уже не круговые, а эллиптич. фигуры. Очевидно все особенности скользящего разряда связаны не с принци­ пиально новыми соотношениями в механизме явления, а только со специфич. особенностями строения поля. Лит.: ) S c h u m a n n W . О., Durclibruchfelds t a r k e v o n G a s e n , B e r l i n , 1923; R o g o w s k y W . , « A r c h i v fur E l e l v t r o t e c l m i k » , B e r l i n , 1926. B . 16, p . 496; 1928, B . 20, p . 99 u. 625; H i p p e l u . F r a n c k. « Z e i t schrift fur P h y s i k » , B e r l i n , 1930, B . 57, p . 696; " ) S e e 1 i g e г R . , E i n f i & h r u n g i n die P h y s i k der G a s e n t l a dungen, L e i p z i g , 1927,& ) P r z i b r a m K . , D i e e l e k t r i I sche F i g u r e n , H a n d b . der P h v s i k , h r s g . v . H . Geiger u . K . S c h e e l , B . 14, p. 391—404, E . , 1 9 2 7 . — Б p а г и и С М . , В а л ь т е р А. Ф. и С е м е н о в Н. Н., Тео­ р и я и практика п р о б о я диэлектрико-в, М о с к в а — Л е ­ н и н г р а д , 1929. К. Нурчатов. 3 г Фиг. 4. 3 С к о л ь з я щ и й ^ а&з&р я д [ ] . Он наблю­ дается на поверхностях твердых диэлектри­ ков, лучше всего в том случае, когда электро­ дами служат острие и пластина. На фиг. 4 представлен скользящий разряд в случае по­ ложительно (а) и отрицательно (б) заряжен­ ного по отношению к пластине острия. Раз­ ница получающейся фигуры тем больше, чем выше напряжение, и для напряжений выше 10 kV линейно зависит от последнего. По Теплеру справедливо, вне зависимости от тол­ щины твердого диэлектрика, соотношение V= = ll,5R . и 7=5,9Д„ ., где. V—приложенная разность потенциалов, a R . и В ,—соот­ ветственно радиусы отрицательной и поло­ жительной фигуры. Эта формула верна только при сравнительно больших длительностях приложения напряжения, больших, нежели 10~ ск. Для меньших промежутков времени радиусы получаются меньшими, чем вычислен­ ные но ф-лам Теплера. Последнее обстоятель­ ство связано с тем, что скорость распростра­ нения фигур относительно невелика и при ат­ мосферном давлении достигает 2-~-3-10 см/ск. При уменьшении давления и остальных не­ изменных условиях разница фигур возрастает. •Согласно Микола это возрастание задается формулой: omp 0Л omp тл 7 7 р я* , где 1* —постоянная. Наконец определенным образом меняются данные для скользящего 0 РАЗРЯД НИКИ, устройства для измеритель­ ных или защитных целей, проводимость к-рых резко меняется, когда разность потенциалов на их зажимах достигает нек-рой определен­ ной величины. В зависимости от назначенияР. могут быть разделены на две основные груп­ пы: на измерительные и защитные. И з м е р и т е л ь н ы е Р . представляют со­ бой устройства, состоящие из двух изолиро­ ванных друг от друга разрядных электродов той или иной формы (острия, шары), расстоя­ ние между к-рыми м. б. регулировано по же­ ланию. Разность потенциалов между разряд­ ными электродами, при которой происходит электрич. разряд, сопровождающийся измене­ нием сопротивления разрядного промежутка от практически бесконечно больших значений до очень малых (порядка 1 2 и ниже), зависит от расстояния между разрядными электро­ дами; по величине этого расстояния можно судить о приложенном в момент разряда на­ пряжении. Разрядное напряжение зависит и от плотности и состава газа, в к-ром происхо­ дит разряд, поэтому при пользовании такими устройствами для измерительных целей при­ ходится вводить поправку на плотность, t°, влажность газа и его состав. В настоящее время для измерительных целей пользуются почти исключительно Р . в виде шаров, диа­ метр которых берется тем большим, чем боль­ шие разности потенциалов подлежат измере­ нию. Размеры шаров стандартизованы, при­ чем обычно пользуются америк. стандартами с диам. 6,25; 12,5; 25; 50; 100 и 200 см. При точных измерениях расстояние между шарами не должно превосходить их диаметра более чем в 1 / раза, особенно в том случае, если один из электродов соединен с землей (фиг. 1). Д л я определения напряжения по измерен­ ному между электродами расстоянию обычно пользуются соответственными таблицами. По­ следовательно с Р . включают омич. сопроти­ вление с таким расчетом, чтобы на каждый измеряемый V приходилось около 1 Й. Такой способ измерения напряжений является од­ ним из наиболее распространенных блатодаря своей простоте и большой достигаемой точ­ ности. При измерении очень высоких напря¬ жений порядка 100 kV и больше такой спо­ соб измерения является почти исключительно применимым в технике. Применявшиеся ра­ нее Р . с игольчатыми электродами в настоящее время вышли из употребления в виду гл. обр. г 2