* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

53 РАЗРЯД ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ 54 при ударной ионизации Тоунсенд дает ф-лу: 1=пе где п—число пар электронов и ионов, со­ зданных внешним ионизатором, е—элементар­ ный заряд, равный 4,77 • 10~ CGSE, d— расстояние между электродами, а и р — коэф-ты, равные числу ионов, к-рое при силе поля х образуется в газе при ионизации одним электроном (а ) и положительным ионом на 1 см пути. При расстоянии d между элек­ тродами пробой наступает в том случае, если 10 я х х явления, к-рая однако даже после очень инте­ ресных изысканий Франка и Хиппеля не дает количественных закономерностей устой­ чивого характера. Еще более неопределенно теоретическое со­ стояние вопроса при Тоунсенд-разряде в не­ однократном поле в условиях частичного раз­ ряда, при так называемой к о р о н е . Иссле­ дования показали, что радиус короны а (т. е. радиус чехла, охватывающего например ци­ линдрический проводник) растет пропорцио­ нально разности между приложенным Е и на­ чальным Е потенциалом, при котором воз­ никает разряд: 0 так как I здесь обращается в бесконечность. Функциональные зависимости а и р от си­ л ы поля, а также и других условий не могут быть выведены теоретически при настоящем х х здесь г о—радиус проводника, /3—константа. Исходя из этих предположений, можно найти следующее теоретическое выражение для си­ лы тока через цилиндрический конденсатор с радиусами обкладок R и г для напряже­ ния постоянного тока: 0 2kE(E-E ). 0 г = КЧп здесь Тс—подвижность иона того знака, кото­ рым заряжена обкладка с меньшим радиусом. Эта формула хорошо объясняет тот факт, что во влажном воздухе ток утечки в короне силь­ но уменьшается, что очевидно связано с убы­ ванием подвижности во влажном воздухе. Д л я короны переменного тока все явления проте­ кают очень сложным образом; теоретическому разбору их посвящено несколько работ Хольма. Д л я величины энергии, к-рая затрачива­ ется в короне, Хольм дает следующее выра­ жение в случае двух параллельно натянутых проводников: in kW/JCM, L In-II L In&— E /ln-ii r 0 где J r - l n ? - « . 3 ( l + ^ ) kV: N T / & 7V. & V r U~ = 0,85 : Ю cos 0,3 aJbM* 2 л / ln— 1 0 0 3 < о,ш о 0,10 •* = L COS 2 [l + 2a?COS 0,3 a)& «состоянии науки и задаются графически на ос­ новании специальных измерений при не осо­ бенно высоких давлениях. В последнее время теория Тоунсенда встретила ряд возражений со стороны немецких ученых в связи с боль­ шими затруднениями объяснения пробоя при ударных напряжениях. Опыт показывает, что при импульсах длительностью 10" ск. про­ бой происходит при тех же напряжениях, как и в случае постоянного напряжения. Из это­ го следует, что процесс нарастания ударной ионизации должен успеть завершиться за 10" ск. Может быть доказано, что это тре­ бование находится в противоречии с теорией Тоунсенда. Роговский, обративший внима­ ние на эти затруднения, дал новую теорию 6 6 ; /5 = 2,12; ^ = 1 , 6 3 ; / - ч а с т о т а ; a Е фф, R и r —радиусы проводников в см. Эта ф-ла дает очень хорошее согласие с опытом. Худ­ шее соответствие с опытом дает эмпирическая ф-ла для потерь на корону при переменном напряжении, хорошо известная в технике фор­ мула Пика; в данном случае она представ­ ляется соотношением (W в kW/тш): э 0 Г+ 0,04 2 5 ) / * В формуле через одну и ту ж е букву е обозначе­ ны заряд электропа и основание натуральных лога­ рифмов. R где все обозначения те же, что и в ф-лах Хольма. Аналогичные соотношения даны Хольмом для трех одинаковых цилиндрических проводников, расположенных по вершинам равностороннего треугольника, в случае трех­ фазного переменного тока; им же разобраны и некоторые другие расположения. •( эфф. Е ~ E l )