* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

279 СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ 280 л а х ( к р и в а я III)—0,002°. Д л я идеального мо­ нокристалла она путем экстраполяции вычис­ л я е т с я р а в н о й , 0,0005°. С л е д о в а т е л ь н о п р а к т и ­ чески переход* этот о с у щ е с т в л я е т с я мгновенно и р е з к о & . "%>чка Т н е з а в и с и т от о р и е н т а ц и и кристалла по отношению к электрич. току. П р и к 77 Ф и г . 5. действии постоянного магнитного п о л я Т сдви­ гается в сторону н и з ш и х i°. С повышением си­ л ы п о л я д о н е к - р о й Н С. и с ч е з а е т к р у т о и в н е ­ з а п н о . К р у т и з н а и з д е с ь особо в е л и к а в м о н о ­ к р и с т а л л а х . Ч е м н и ж е t°, т е м б о л ь ш е Н . З а ­ в и с и м о с т ь Н о т t° ( ф и г . 2 и 3) п о д ч и н я е т с я опытному з а к о н у : Н =а(Т1-Т*). Д л я н е к - р ы х в е щ е с т в н е в и д и м о м у и м е е т место з а в и с и м о с т ь от Т в п е р в о й с т е п е н и . П р и д е й Мг к т т т т с т в и и м а г н и т н о г о п о л я н а С. н а б л ю д а е т с я осо­ бого в и д а гистерезис, а и м е н н о : если, п о в ы ш а я м а г н и т н о е о ш л е , у н и ч т о ж и т ь С. п р и Н=Н , то с п о н и ж е н и е м и н т е н с и в н о с т и п о л я С. п о я в и т с я в н о в ь п р и п о л е Нт&<Н , АН=Н —Н & меняется от о б р а з ц а к о б р а з ц у и С в е р х п р о в о д я щ обычно составляет около 1 0 % Нт. П о в ы ш е н и е си­ Вещество Вещество Th л ы тока в образце т а к ж е приводит к исчезновению С , т. е. п р и этом п о н и ж а ­ Hg 4,22 ZrN е т с я Т . Ч е м н и ж е t°, т е м Sn 3,71 WC Pb 7,2 MoC б о л ы й е т а п р е д е л ь н а я си­ Tl 2,37 Mo«C л а т о к а i , п р и к - р о й С. In 3,37 Bi Tl у с т у п а е т место обычной Ga 1,05 Sb Tl Ta 4,4 Na Pb проводимости. Т . о. п р и 1,5 Th определении истинной Т TiN 1,75 Ti приходится на опыте оп­ Nb 8,2 TiC Au—Bi 1,84 ределять Т для различ­ TaC Cu—S 1,0 NDC ных значений силы из­ VN 1,3 Sn—Sb мерительного т о к а , а за­ тем экстраполировать ре­ Т т Т Т к T s 3 5 7 2 s зультаты измерений к нулевой силе тока. Б ы л о п о к а з а н о , что влияние силы т о к а по су­ ществу сводится к действию на образец магнит­ ного п о л я , создаваемого самим током. Оказа­ л о с ь , что Т м . б . н е с к о л ь к о п о н и ж е н а , е с л и через сверхпроводник пропускать , переменный т о к ; чем в ы ш е ч а с т о т а (до 10 ), т е м с и л ь н е е п о ­ н и ж е н и е Т . П р и ч и н а этого я в л е н и я невыяенен а . В е с ь м а в о з м о ж н о , что оно о б ъ я с н я е т с я т е м о б с т о я т е л ь с т в о м , что п р и в ы с о к о й ч а с т о т е т о к концентрируется в тонком поверхностном слое (скинэффект), и здесь плотность тока д о л ж н а возрастать с частотой, и поэтому ранее дости­ гается предельная плотность тока. С. н а б л ю д а е т с я к а к у э л е м е н т о в , т а к и у сплавов и металлич. соединений. И з элементов следующие о к а з а л и с ь несомненно способными п р и х о д и т ь в с о с т о я н и е С. H g , Sn ( б е л о е ) , P b , T l , I n , Ga, Т а , T h , T i , N b . В н е к о т о р ы х о п ы т а х С. о б н а р у ж и в а л Cd. Н е к о т о р ы е а в т о р ы п о л а г а ­ ю т , что все м е т а л л ы п р и д о с т а т о ч н о й о ч и с т к е — с в е р х п р о в о д н и к и , о д н а к о э т о не с о о т в е т с т в у е т опытным данным. Исследования сплавов весь­ ма неполны, но у ж е намечены характерные чер­ т ы . В эвтектиках, в к-рых один и з компонентов с а м м . б. с в е р х п р о в о д н и к о м , т о к п о в и д и м о м у пробегает по зернам этого компонента, и к о н ­ станты Т , характеризующие сплав, идентичны константам данного компонента. В твердых рас­ т в о р а х и с о е д и н е н и я х С. п о я в л я е т с я н е р е д к о . Х а р а к т е р н ы соединения из веществ, которые с а м и п о себе н е с т а н о в я т с я с в е р х п р о в о д н и к а м и , т а к о в ы н а п р . : CuS, V N , Z r N , W C , MoC, M o C и сплав A u — B i . Т . о. не чистота элемента не­ о б х о д и м а д л я п о я в л е н и я С , а особые у с л о в и я строения, появляющиеся при определенных со­ четаниях атомов. Сплав A u — B i становится сверхпроводником при нек-рых концентрациях, н о н о с и т е л е м С. з д е с ь я в л я е т с я к а к а я - т о о д н а е щ е не в ы д е л е н н а я о к о н ч а т е л ь н о ф а з а . Н а б л ю ­ д е н н ы е Т п о к а не п р е в о с х о д я т 11° К . Н а б л ю ­ денные Н У элементов п о р я д к а нескольких сот г а у с с о в у с п л а в о в д о х о д я т д о 30 000 г а у с с о в (сплав Pb—Bi при 35% B i ) . Т е о р и и С. е щ е не с у щ е с т в у е т в о в с е . В с е п о ­ п ы т к и с о з д а т ь ее не у в е н ч а л и с ь у с п е х о м . П о видимому электроны, несущие ток, проходят в с в е р х п р о в о д н и к е , не с т а л к и в а я с ь с а т о м а м и . П о э т о м у с н а с т у п л е н и е м С. э л е к т р о н ы п о в и д и ­ мому перестают участвовать в теплопроводно­ сти. Параллелизм между тепло- и электропро­ водностью, характерный д л я металлов (закон В и д е м а н а - Ф р а н ц а ) , и с ч е з а е т п р и С. П р и н а ­ с т у п л е н и и С. н е м е н я е т с я н и т е п л о е м к о с т ь н и кристаллич. структура. Вещества, могущие ста­ новиться еверхпроводимыми согласно работ Госуд. физико-технич. ин-та, повидимому д а ж е к 7 к к 2 к 0 и е в е щ е с т в а TA Вещество (температура в °К). Tk Вещество к 2,8 7,7 2,4 6,5 5,5 7,2 114 1,1 9,2 «.« к to A 4,0 Sn—Bi Sn—Cd Sn—Zn Sn—As Tl-Ag Tl-Cd Tl—Au Pb-Bi Pb-Sb Pb-Cd Pb—As Pb-As Pb-P 2,8 3,6 3,65 4,0 2,65 2,41 1,8 8,8. 0,6 7,2 7,2 8,4 7.8 PbAu 1 РЫЛ PbS TiZr Pb—Sn—Bi Pb—Sn—Bi— Cd Pb—As—Bi | & - 7,0 7,2 4,1 1,3 8,5 8,2 8Г9