* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

981 ТЕПЛОПЕРЕДАЧА Отсюда, подставляя х = — x 2 982 получим (35&) =C , АС Х Ш к а к р а з н о с т ь всех п о г л о щ е н н ы х т е л о м л у ч е й и собственным и з л у ч е н и е м х=Е -Е (31) где через Е обозначено и з л у ч е н и е , а ч е р е з Е — п о г л о щ е н н ы е единицей п о в е р х н о с т и л у ч и . Ф о р ­ м у л а (31) п р е д с т а в л я е т б а л а н с э н е р г и и и имен­ н о с а л ь д о т е л а , т а к с к а з а т ь , с в н у т р е н н е й сто­ р о н ы п о в е р х н о с т и т е л а . С д р у г о й с т о р о н ы , этот б а л а н с м о ж н о составить с п р о т и в о п о л о ж н о й с т о р о н ы п о в е р х н о с т и , вне т е л а . В этом с л у ч а е результирующий поток х очевидно равен раз­ н о с т и в с т р е ч н ы х п о т о к о в , п а д а ю щ и х н а тело и у х о д я щ и х от н е г о : x=(E -(E . (32) Н а основании (31) и (32) м о ж н о н а п и с а т ь , ч т о п а д а ю щ и й на единиду поверхности поток (Е ) р а в е н поглощенному телом п о т о к у Е = х + Е , деленному н а к о э ф . п о г л о щ е н и я т е л а А 2 и х 2 ef ef е1 2 х 2 х lt гг. _ E2 S 1 Ei S Ау Ч- А -1 2 или, т. к . Е x 2 S л = C (1±) s 2 Е 82 s = G и A C =C , после п о д с т а н о в к и п о л у ч и м и з в е с т н у ю ф - л у Нусоельта, выведенную им п у ­ тем р а с с м о т р е н и я п о в т о р н о г о п о г л о щ е н и я и о т р а ж е н и я э н е р г и и обоими т е л а м и : ( - ) -( V Сi С-1 T 2 4 Tl •/- [(Г.0&-(Г )&} (36) c л s с (В,Л=.4гСоответственно о т р а ж е н н ы й п о т о к б у д е т р а в е н П о л н ы й у х о д я щ и й от т е л а п о т о к (Е /) оче­ видно равен сумме о т р а ж е н н о г о и з л у ч е н и я и собственного и з л у ч е н и я : е 1 ( 3 2 , ) В такой форме закон Стефан-Больцмана обык­ н о в е н н о п р и м е н я е т с я в т е п л о в ы х р а с ч е т а х кот­ л о в . Э т а ф о р м а п р е д с т а в л я е т частный с л у ч а й взаимодействия параллельных поверхностей. П о в т о р я я это рассуждение д л я двух концен­ трических шаровых или цилиндрич. поверх­ ностей, легко получить выражение ш (37) и л и н а о с н о в а н и и з а к о н а К и р х г о ф а , подстав­ ляя ~ = E, s (E h=(^--i)x ef + E s (33) П р и выводе п р и н и м а л о с ь , что т е л о и з л у ч а е т со в с е х с в о и х точек п о с т о я н н у ю л у ч и с т у ю э н е р ­ г и ю , р а в н о к а к и п о л у ч а е т от д р у г и х т е л п о т о к р а в н о м е р н о й и н т е н с и в н о с т и . В общем с л у ч а е н а д о б ы л о очевидно р а с с м а т р и в а т ь п о т о к и э н е р ­ гии, отнесенные к бесконечно м а л ы м п л о щ а д к а м dF, и затем п р о и з в е с т и и н т е г р и р о в а н и е и х . П р и л о ж и л ! в ы в е д е н н у ю ф-лу (33) к с л у ч а ю двух параллельных стенок, н а столько боль­ ш и х по р а з м е р у и б л и з к и х д р у г к д р у г у , что в л и я н и е к о н ц о в и х не с к а з ы в а е т с я н а р а в н о м е р ­ ности п о т о к а . Р е з у л ь т и р у ю щ и й поток п е р в о ­ го т е л а х очевидно р а в е н и о б р а т е н по з н а к у результирующему потоку второго тела х х =- х . (34) Н а основании (33) имеем: х 2 х 2 В общем случае задача н а х о ж д е н и я сальдо потока приводится к решению интегральных уравнений. До последнего времени во всех технич. р а ­ с ч е т а х Т. т о п о ч н о г о п р о с т р а н с т в а п р и н и м а л о с ь , что т о п о ч н ы е г а з ы п р о з р а ч н ы д л я л у ч е й . Это верно д л я двухатомных газов ( 0 , N ) . Однако Ш а к и з а т е м Н у с с е л ь т п о к а з а л и , что н а х о д я ­ щиеся в продуктах горения трехатомные га­ зы С 0 и Н 0 обладают цветным поглощением. П о э т о м у во всех т е х н и ч . р а с ч е т а х т е п л о п е ­ редачи топочного пространства котлов и пе­ чей, а т а к ж е п е р в о г о х о д а к о т л о в п р и х о д и т с я п р и н и м а т ь во в н и м а н и е н е п р о з р а ч н о с т ь г а з о в д л я нек-рых длин волн. Д л я ознакомления с техническими расче­ т а м и т е п л о п е р е д а ч и с л е д у е т о б р а т и т ь с я к специальной-литературе. Основные понятия можно почерпнуть в книге Ш а к а . 2 2 2 2 Щ = №,г)г (Е«А = [ ( ~ ) * + -[(i--l)ja + ? ]. s l ] х Е "] (35) Лит.: Х в о л ь с о н О., Курс физики, т. 2 и 3, Бер­ лин,1923; Г р е б е р Г., Введение в теорию теплопере­ дачи, пер.с нем., М.—Л.,1933; T е н-Б о ш, Теплопередача, пер. с нем.,М., 1930; S c h a c k A . , Oor industiielle Warmeiibergang, Dusselilorf, 1929; О г б b e r H . , Einfuhrung in die Lehre von der Warmeiibertragung, В . , 1926; G г б b е г H . , Die Grundgesetze der Warmeleitung und des Warme­ uberganges, В . , 1921; G г б b e r H . , Warmeiibertragung, 2 Aufl., В . , 1927; Encyklopadie d. mat. Wissenschaflen, B. 5, Т. 1, H . 2, В.—Lpz., 1905. M. Кирпичев.