* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

947 ТЕПЛООВ МЕПЯИКИ 948 ТЕПЛООБМЕННИКИ, а п п а р а т ы , в к о т о р ы х п е р е д а е т с я т е п л о от в е щ е с т в а с высшим т е п л о ­ вым п о т е н ц и а л о м (греющее вещество— т е п л о н о с и т е л ь ) к врществу с низшим т е п л о в ы м п о т е н ц и а л о м ( н а г р е в а е м о е ве­ щ е с т в о ) . П е р е д а ч а т е п л а п р о и с х о д и т через т у и л и и н у ю с т е н к у , п р и ч е м наиболе&е часто в с т р е ­ чаются на практике следующие виды тепло­ обмена: п а р — ж и д к о с т ь , л ш д к о с т ь — ж и д к о с т ь , пар—пар, газ—таз, газ—жидкость, газ—пар и э л е к т р о э н е р г и я — ж и д к о с т ь . В последнее в р е м я делаются попытки применить в качестве тепло­ носителя пары ртути, дифенил и расплавлен¬ & пые с о л и , с о с т о я щ и е и з смеси 6 ч а с т е й х л о р и д а а л ю м и н и я А1 С1 , 3 частей п о в а р е н н о й с о л и с к о р о с т и з в у к а v в г а з е п о ф о р м у л е : &/ = — v , NaCl и 1 части х л о р и д а ж е л е з а F e C I . В з а ­ где D—плотность, а р—давление газа, близ­ в и с и м о с т и от т о г о , к а к о е вещество в в о д и т с я кого к идеальному. в аппарат с высшим потенциалом и в каком Д л я веществ в твердом состоянии Т. я в л я е т с я состоянии входит и выходит нагреваемое веще­ а д д и т и в н о й ф-ией м о л е к у л я р н о г о с о с т а в а : ство, Т. называются: а ) п о д о г р е в а т е л я м и, б о й л е р а м и и л и р е ш о ф е р а м и, е с л и МО щА С, г р е ю щ е е вещество в виде п а р а , г а з а , воды и л и какоЧ-либо д р у г о й Ж и д к о с т и передает т е п л о вот . е. м о л я р н а я Т . (МС) я в л я е т с я с у м м о й а т о м ­ до и л и д р у г о й ж и д к о с т и , к-рые в ы х о д я т из н ы х Т . (АС) в с е х п а т о м о в , в х о д я щ и х в м о л е к у ­ а п п а р а т а с более высокой t°, чем в с т у п и л и , не л у соединения (закон Д ж о у л я - К о п п а ) ; отсюда и з м е н я я п р и том с в о и х о с н о в н ы х с в о й с т в ; вместе с з а к о н о м Д ю л о н г а и П т и с л е д у е т , что б) т е п л о у л о в и т е л я м и, если подогрева­ м н о г и е с о е д и н е н и я , б л и з к и е по с т р у к т у р н о м у е т с я в о з д у х з а счет т е п л а н а с ы щ е н н о г о п а р о м т и п у (MeO, MeNO.,, М е С 1 и т . д . , где Me— воздуха, выходящего из паровых аппаратов про­ к а т и о н ) , имеют п р а к т и ч е с к и о д и н а к о в ы е МС. и з в о д с т в а п р и атмосферном д а в л е н и и ; в) в о¬ Д л я ж и д к о с т е й э т и з а к о н ы не имеют места, д я н ы м и э к о н о м а й з е р а м и , если вода и х Т . с и л ь н о о т л и ч а е т с я от Т . т о г о ж е в е щ е ­ п о д о г р е в а е т с я з а счет т е п л а о т х о д я щ и х дымо­ ства в твердом состоянии (при тех ж е у с л о в и я х ) . в ы х газов и з п а р о в ы х к о т л о в , д в и г а т е л е й в н у ­ Т а к , д л я в о д ы С = 1, д л я л ь д а С = 0,5. В е т и ч и т р е н н е г о с г о р а н и я или. и з а п п а р а т о в п р о и з в о д ­ н а у = C /G д л я т в е р д ы х т е л ( м е т а л л о в ) обыч­ с т в а (см. Экономайзеры); г) в о з д у ш н ы м и но < 1,1, д л я ж и д к о с т е й ж е л е ж и т м е ж д у 1 и э к о н о м а й з е р а м и , или в о з д у х о п о д о ­ 1,6, п р и ч е м Т . м а л о з а в и с и т от д а в л е н и я : г р е в а т е л я м и , если в о з д у х подогревает­ с я з а счет т е п л а д ы м о в ы х г а з о в или з а счет др дтч тепла пара или горячей воды, вступающих в а п п а р а т с д а в л е н и е м выше атмосферного (см. Д л я многих яшдкостей Т. практически линейно Экономайзеры); д) к о т л а м и н а отходя­ р а с т е т с t° ( п р и о б ы ч н ы х t°). Д л я в о д ы , в с л е д ­ щ и х г а з а х , и л и у т и л и з а т о р а м и , если ствие а н о м а л и и теплового р а с ш и р е н и я , обу­ в н и х вода п р е в р а щ а е т с я в п а р з а счет т е п л а словленной сильной ассоциацией молекул, Т. о т х о д я щ и х и з п р о и з в о д с т в а газов ( н а п р . и з т о ж е а н о м а л ь н о и з м е н я е т с я с t°, д а в а я м и н и ­ в р а щ а ю щ и х с я печей цементного, х р о м п и к о в о г о м у м о к о то t = 3 5 ° , п р и ч е м с р е д н я я Т . 0—100° и д р у г и х п р о и з в о д с т в ) ; е) п е р е г р е в а т е ­ б л и з к о с о в п а д а е т с и с т и н н о й Т . п р и t = 15° л я м и с в е ж е г о п а р а , к о г д а он п е р е г р е ­ ( С = 1 п р и 15°). П р и t = 4° ( ^ ) = 0, v = m m и в а е т с я з а счет т е п л а д ы м о в ы х г а з о в п а р о в ы х котлов или отходящих газов из аппаратов п о т о м у C = G„, у = 1; п р и в с е х ^ ж е д р у г и х t° производства; ж) п е р е г р е в а т е л я м и п р о ­ к о н е ч н о C < С и у > 1. м е ж у т о ч н о г о п а р а , или в т о р и ч н ы м и Т . п о в е р х н о с т н о г о с л о я ч и с т ы х л^идкостей п а р о п е р е г р е в а т е л я м и , если п а р по вы­ в д а л е к е от к р и т и ч . т е м п - р ы не о т л и ч а е т с я з н а ­ ходе из ступени высокого давления паровых ч и т е л ь н о от Т . и х о д н о р о д н о й м а с с ы ( Э й н ­ т у р б и н с н о в а п е р е г р е в а е т с я з а счет т е п л а ды­ ш т е й н , Г а р к и н с ) . Это в ы т е к а и т и з п р а к г и ч . мовых газов, тепла перегретого пара или теп­ независимости полной поверхностной энергии л а к а к о г о - л и б о д р у г о г о в е щ е с т в а ; з) р е г у ­ U = а — Т | ? от • т е м п - р ы : ляторами перегретого пара, когда з а счет отдачи т е п л а н а с ы щ е н н о м у п а р у и л и Ш-* = - Т = ~^& = П воде п о н и ж а е т с я t° г р е ю щ е г о п а р а ; и) э л е к ­ дТ дТ* dS т р и ч е с к и м и н а г р е в а т е чьными при­ З д е с ь S—величина поверхности, а а—свободная б о р а м и , если н а г р е в того и л и и н о г о вещеповерхностная энергия ( с м . ) . - Д л я р а с т в о р о в ж е I с т в а п р о и с х о д и т з а счет р а с х о д а э л е к т р о э н е р п о в е р х н о с т н о - а к т и в н ы х в е щ е с т в это п о л о ж е н и е I 3 v v 2 v t 2 2 6 2 6 и Линдеман, Сезерланд, Маделунг, Дебай, Б о р н и К а р м а н ) . Ос обый и н т е р е с п р е д с т а в л я е т тео­ р и я Д е б а я (1912 г . ) , р а с с м а т р и в а ю щ а я сово­ купность стоячих волн—поперечных и про­ дольных колебаний в данной среде, принятой з а континуум—ее «акустический спектр», свя­ з а н н ы й с ее у п р у г и м и с в о й с т в а м и , — к а к «тер­ мический спектр» тела. Т е о р и я Д е б а я при­ в о д и т к ф о р м у л е , д а ю щ е й те ж е п р е д е л ь н ы е у с л о в и я , но к о л и ч е с т в е н н о б л и ж е о т в е ч а ю щ е й о п ы т у . П р и н и з к и х t° э т а ф-ла п е р е х о д и т в и з ­ вестный «закон кубов», согласно к-рому Т. про­ порциональна кубу абсолютной температуры, C = AT . И с х о д я из э т и х т е о р и й Т . , у д а е т с я п о ­ к а з а т ь , что д л я д в у х - и т р е х а т о м н ы х г а з о в G при о ч е н ь в ы с о к и х Ь° п р е в ы ш а е т у к а з а н н ы е выше значения, полученные д л я не о ч е н ь в ы с о к и х t°, н с т р е м и т с я к п р е д е л а м , с о о т в е т с т в у ю щ и м 6,95 и 11,91, что о б ъ я с н я е т с я возникновением колебательных движений ато­ мов в н у т р и м о л е к у л ы . Т . г а з о в т о ж е н е с к о л ь к о у б ы в а е т с п о н и ж е н и е м t° п р и н и з к и х t° ( Э й к е н , 1912 г . ) , п р и б л и ж а я с ь ( д л я Н п р и Т < 5 0 ° К ) к з н а ч е н и ю C д л я о д н о а т о м н о г о г а з а . Д л я га¬ зов у = может быть найдена по измерению не имеет месТа в с в я з и с о т л и ч и е м п о в е р х н о с т ­ ного с л о я по с о с т а в у (вследствие а д с о р б ц и и ) от всей м а с с ы р а с т в о р а . Лит.: Х в о л ь с о н О., Курс физики, т. 3, Берлин, 1923; е г о ж е, Эволюция учения о теплоемкости, П., 1920; I I е р н е т В., Теоретические и опытные осно­ вания нового теплового закона, ппр. с нем., М.—Л., 1929; B o l t z m a n n L . , Vorlesuog^n iiber Gastheorie, 2 Aufl., T. 1—2, L p z . , 1923; E i n s t e i n A.,«Wiedemanns Annalen», Lpz.,& 1907, Vierte Fo!g% B . 22, p. 180; 1911, В. 34, p. 170; E u c k e n A., «B», 1912; N e r n s t W., K o r e f u. L i n d e m a - n n , ibid., 1910; N e r n s t W., «Ztschr. f. Elektrochemie», В., 1911, В. 17, p. 265, 817; J e 1 1 i n e k K . , Lehrbuch d. phys. Chemie. 2 Aufl., В. 2, St?., 1928. П . Рвбиндер. 2 г { 2 p v 1 р р V v р s д 2 а д