* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

69 и следовательно теплоемкость d / г т ТЕРЦОДИНА МИ К А 70 Отсюда , a-v р = Const от п о г р а н и ч н о г о с о с т о я н и я п р и и з м е ­ н е н и и Т и (jf) , т о ж е д л я ж и д к о с т и . Этой ф-лой п о л ь з у ю т с я и н о г д а , п р и м е н я я д л я п е р е ­ г р е т о г о п а р а у р - и е р « = RTVL п р е н е б р е г а я объе­ м о м ж и д к о с т и v. В э т о м с л у ч а е п о л у ч и м dr dT ~ Р Г она з а в и с и т от о б ъ е м а а и от ?° ( и л и д а в л е н и я ) . П р е д с т а в и м себе о п я т ь и з о т е р м и ч . п р о ц е с с в смеси. Д л я в с я к о г о т е л а имеем dQ = c dT v Р& + AT при т. е. Т = Const AT^dv^TdS, ^ d v = TdS, но з д е с ь dS = ~dx и п р и Г = Const dv = u dx, &v dp .Adp г далее ~ = ^ и следовательно м = ^ . Это S — jT ~~ SQ. соотношение К л а п е й р о н а связывает величины С тепловой стороны имеем: ~ , w, г и п о з в о л я е т о п р е д е л я т ь з а р а н е е dQ = TdSz = Td (J- + S ) = dr - -f- + TdS какую-нибудь и з трех величин, если две и з ­ вестны и з о п ы т о в . П р е д п о л о ж и м , ч т о м ы п р о ­ и, н а з ы в а я теплоемкость этого процесса через цесс и с п а р е н и я д о в о д и м д о к о н ц а , т . е . д о h, п о л у ч и м х=1, тогда д л я различных давлений получим Ь dT = dr ^±TdS . ряд различных состояний жидкости, обращен­ ной п о л н о с т ь ю в п а р и и м е ю щ е й т е п е р ь объем Отсюда 0 = v + u п р и д а в л е н и и р (и с о о т в е т с т в е н н о й = l _ Z- 4 . т —^ этому т е м п - р е Т). И з о б р а з и в в к а к и х - л и б о dT Г aT & к о о р д и н а т а х , н а п р . v, р, э т о с о с т о я н и е , п о л у ­ З д е с ь S —энтропия на нижней пограничной чим в е р х н ю ю п о г р а н и ч н у ю к р и в у ю , и л и к р и ­ кривой, и, пренебрегая при небольших давле­ вую сухого насыщенного пара. Дальнейшее н и я х зависимостью ее от д а в л е н и я , получим нагревание п р и постоянном давлении поведет dT у ж е к п о в ы ш е н и ю t°, и п а р т е п е р ь б у д е т п е р е ­ г р е т ы м , т . е . м ы имеем п о л н о с т ь ю г а з о о б р а з н о е состояние т е л а . Н о в б л и з и с у х о г о н а с ы щ е н и я & Т . О . газ не будет следовать з а к о н у Мариотта-Гей, _ dr г + Люссака и о нахождении его х а р а к т е р и с т и ч . ~ dT ~ Т Р у р - и я будет с к а з а н о д а л ь ш е . Д л я с у х о г о н а ­ Д л я водяного пара эта величина отрицатель­ с ы щ е н и я имеем с о о т н о ш е н и е : н а я , т . е. п р о ц е с с с у х о г о н а с ы щ е н и я ( в е р х н я я пограничная кривая) д л я паров воды требует $х = 1 f о т н я т и я т е п л а п р и п о в ы ш е н и и t°. Н а з о в е м ф-ию Ф д л я г а з о о б р а з н о г о с о с т о я н и я Перегретые пары. М ы н е в п о л н е е щ е в ы я с н и ­ т«%па ч е р е з Ф и д л я ж и д к о г о ч е р е з Ф . Д л я ли термодинамич. величины д л я жидкости всякой точки верхней пограничной к р и в о й , (воды) и д л я н а с ы щ е н н о г о п а р а . Н о в ы я с н е н и е как д л я начала полного газообразного состоя­ их, к а к мы видели, связано с параллельными н и я , имеем сведениями о перегретом п а р е . В перегретом п а р е , т . е. в г а з е , с у щ е с т в у е т з а в и с и м о с т ь м е ­ ж д у р , v, Т—характеристическое ур-ие. Д л я и д л я нижней пограничной кривой д е й с т в и т е л ь н ы х г а з о в у р - и е p v = RT я в л я е т с я лишь предельным, к которому г а з подходит по о _ <> —Ът~& м е р е п о в ы ш е н и я t° п р и д а н н о м д а в л е н и и и л и п о м е р е п о н и ж е н и я д а в л е н и я п р и д а й н о й t°. дФ дФо Берем производную по поэтому Т = .&ОТ — дТ~ ~ -^ В с л е д с т в и е э т о г о з а м е н я ю т у р - и е pv = RT б о ­ лее сложным, н а п р . типа Ван-дер-Ваальса: Т, п о м н я , что н а п о г р а н и ч н ы х к р и в ы х р я в ­ [ р +" f ( Т , « ) ] (v — b) = RT л я е т с я ф-ией Т, п о л у ч и м r_ i_ dr__ d*