* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
?21 ХРУПКОСТЬ МЕТАЛЛОВ 622 кнопки застопоренная стрелка подскакивает под движущуюся и обе продолжают совместное движение; операция эта м. б. повторена любое количество раз и позволяет хронометражисту фиксировать продолжительность отдельных фаз процесса, не прерывая наблюдения его течения в целом. Вторым нажатием головки обе стрелки останавливаются сразу. Третьим нажатием го ловки обе стрелки возвращаются в нулевое по ложение. Более удобным является десятичноминутный хронометр, в к-ром циферблат разде лен на 100 частей, т. е. на сотые доли минуты с числовым обозначением десятых долей. З а гра ницей употребляются десятично-часовые хро нометры. Циферблат этого хронометра разделен на 100 частей, каждое деление равно 0,0001 ч . , полный оборот стрелки равен 0,01 ч. Благодаря большой быстроту движения стрелки обеспечи вается большая точность хронометрирования. В последнее время сконструированы механич. хронометражные приборы, отмечающие на не прерывно движущейся бумажной ленте сигна лы, даваемые хронометражистом. Преимущест ва механич. приспособлений заключаются в том, что наблюдателю не приходится отвлекаться от наблюдения для чтения показания часов. Лит.: Л и х т е р В . , Хронометраж и нормирование т р у д а , М . , 1931; Л о р и , М е й н а р т , С т е г е м е р т е н, И з у ч е н и е и н о р м и р о в а н и е р а б о ч е г о в р е м е н и , 2 и з д . , Москва, 1931; С е г а л ь Л., Хронометраж—орудие р а ц и о н а л и з а ц и и , М о с к в а , 1931; Ш а х н а з а р о в M., Обработка результатов х р о н о м е т р а ж н ы х наблюдений, М о с к в а , 1932; В у р а с Л . , О с н о в ы т е х н и ч е с к о г о н о р мирования в текстильной промышленности, ИвановоВ о з я е с е н с к , 1930. К . Рабинович. Х Р У П Н О С Т Ь М Е Т А Л Л О В , свойство металла при статической нагрузке рваться, ломаться или разрушаться без заметной остаточной дефор мации. Если металл перед разрывом обнару живает пластич. деформации (см. Деформация пластическая), а остаточных деформаций не получается только при ударной нагрузке, то это свойство называется у д а р н о й х р у п к о с т ь ю . Х . м . при низких и обыкновенных t° иногда называется х о л о д н о л о м к о с т ь ю, а X . м. в раскаленном состоянии—к р а сн о л о м к о с т ь ю . Хрупкость зависит от целого ряда факторов: от структуры металла, ориен тации кристаллитов, от примесей, от- самого метода испытания и т. д. Один и тот же слиток металла в одном направлении м. б. хрупким, а в другом пластичным. Начиная приблизительно с 1920 года, металловедение сделало большие успехи благодаря тому, что был открыт ряд способов получения металлич. монокристаллов, т. е. одиночных кристаллов, в виде стержней. Детальные исследования механических свойств этих монокристаллов, произведенные нем. фи зиками (Полани, Э. Шмид, Закс и их сотруд ники) и англ. металловедами (Тейлор, Карпентер, мисс Элам и др.), дали весьма ценные ре зультаты для понимания механизма хрупкости и пластичности (см.). Эти исследования показа ли, что в металлич. монокристаллах существу ют вполне определенные кристаллографич. пло скости—плоскости с наиболее плотной упаков кой атомов, по к-рым начинается т р а н с л я ц и я , или скольжение, одних слоев относитель но других. Это явление начинается тогда, когда с д в и г а ю щ е е , или с к а л ы в а ю щ е е , н а п р я ж е н и е в данной плоскости и по вполне определенному направлению достигает некото рого критич. значения S. Кристаллографич. на правление в плоскости скольжения, по которо му атомы расположены наиболее близко друг к другу, является направлением скольжения. При такой деформации происходит повышение критич. скалывающего напряжения, к-рое ино гда, по мере роста пластич. деформации, уве личивается в десятки р а з . Эти же плоскости скольжения б. ч. являются плоскостями спай ности или скола. Когда нормальное напряже ние в такой плоскости достигает критического значения N, то монокристалл разрывается по этой плоскости, давая в месте разрыва иногда зеркально гладкие поверхности. Д л я металлич. монокристаллов предел теку чести не является постоянной величиной, а зависит от ориентации плоскостей скольжения относительно направления растягивающей си лы (см. Деформация металлов). Константами мо нокристалла являются: кри тич. скалывающее напряже ние S и критич. нормальное напряжение N. Различные монокристаллы одного и то го же металла могут быть в зависимости от ориентации плоскостей скольжения или абсолютно хрупкими или ж е настолько пластичными, что при растяжении превраща ются в тонкую ленту, дли на которой иногда в 10 раз больше первоначальной дли Ф и г . 1. ны монокристалла. Пусть (фиг. 1) плоскость сколыкения q& наклонена к оси монокристалла, по к-рой действует растя гивающая сила F, под углом ж и пусть сколь-, жение в плоскости q& происходит по направле нию OD, к-рое образует угол А с OF. Обозна чив через Ъ диам. поперечного сечения цилин дрич. монокристалла, через а—длину наиболь шей оси эллипса плоскости д & , имеем 6 = a sin ж, или лЬ 2 nab = —г-sin Ж, т. е. q = q smx, где q—площадь сечения стержня перпендику лярно его длине. Стержень растягивается си лой F, следовательно напряжение на площадь q равно и на площадь q&; К& = = — sin х = К sin ж. Проектируя К& на нормаль к плоскости сколь жения q&, получаем нормальное напряжение N = К& sin х = К sin ж; проектируя К"&на направление скольжения OD, получаем скалывающее напряжение S = К& cos Я = К sin ж cos Я, под действием к-рого происходит скольжение. Из последнего равенства получаем выражение для предела упругости или текучести 2 К=—* sinxcosA Практически углы ж и Я мало отличаются друг от друга, т. ч. smxcosx Если изменять ж от 0° до 90°, то при изменении от 0° до 45° произведение sin ж cos ж будет воз растать от нуля до нек-рого максимума, а затем от 45° до 90°—снова уменьшаться до н у л я .