* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

639 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ 640 Такое ж е ур-ие получается д л я напряженно­ сти м а г н и т н о г о п о л я . П е р в а я ф - и я п р е д с т а ­ в л я е т собой в о л н у , б е г у щ у ю от н а ч а л а к о о р ­ динат, вторая—волну, бегущую к началу коор­ д и н а т . Ф о р м а ф-ий fi и f з а в и с и т от в о з б у ж д а ­ ющего волны устройства. Классическим при­ мером такого устройства—осциллятора—явля­ ется диполь Герца, состоящий из двух шаров, я в л я ю щ и х с я сосредоточенными емкостями, и соединяющего их провода, являющегося ин­ дуктивностью. Такой диполь характеризуется моментом 2 п р о с т р а н я е т с я в о все с т о р о н ы в виде с ф е р и ­ ч е с к о й в о л н ы . Н а б о л ь ш о м р а с с т о я н и и от ос­ ц и л л я т о р а волну можно считать плоской, и к т а к о й в о л н е п р и м е н и м ы все з а к о н ы в о л н о ­ вой оптики. Лит.: Тамм И., Основы теории электричества, M.—Л., 1929; Э й х е н в а л ь д А., Теоретическая физи­ ка, ч. 6, Электромагнитное поле, M.—Л., 1 9 3 1 ; П л а н к M., Введение в теоретическую физику, ч. 3, Электричество и магнетизм, пер. с нем., М.—Л., 1933; Л о р е н т ц Г., Теория электромагнитного поля, пер. с нем., М.—Л., 1933; A b r a h a m-B е с к е г, Theorie der Elektrizitat, В . 1,6 Aufl., Lpz.—В., 1930; M i s e s R . u. F r a n k Ph., Die Differential- und Integralgleichungen der Mechanik u. Physik 7 Aufl., B. 2, Brscuw., 1927; С о h n E . , Das Elektromagnetische Feld, 9 Aufl., Leipzig, 1927; F r e n k e 1 J . , Lehrbuch der Elektrodynamik, В. 1, Ber­ lin, 1926. И. Кпяцкин. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ В О Л Н Ы , см. Волны где q—заряд к а ж д о г о и з ш а р о в , а I—вектор, по величине равный расстоянию между шарами и н а п р а в л е н н ы й от о т р и ц а т е л ь н о - з а р я ж е н н о г о к полояштельно заряженному шару. Решение Герца д л я в а к у у м а дает значения напряяеенности электрического и напряженности магнит­ н о г о п о л я в с ф е р и ч . к о о р д и н а т а х R, д и а, а именно: электромагнитные. Э Л Е К Т Р О М А Г Н И Т Ы , см. Д о п о л н и т е л ь н ы й том. Э Л Е К Т Р О М Е Т А Л Л У Р Г И Я , см. Дополнитель­ ный том. Э Л Е К Т Р О М Е Т Р , см. Дополнительный том. ЭЛЕКТРОМУЗЫКАЛЬНЫЕ ИНСТРУМЕНТЫ, E = 2 cos R e(i + т, н л = о, где Р—вектор Герца. В случае синусоидальных колебаний, к а к предположено в решении, 1яК Н 0 В решении три вида членов: одни обратно п р о ­ п о р ц и о н а л ь н ы т р е т ь е й с т е п е н и р а с с т о я н и я R, другие—вторые—второй степени и т р е т ь и — п е р в о й с т е п е н и . П е р в ы е и м е ю т место и т о г д а , когда рассматривается электростатич. поле диполя, вторые появляются при рассмотрении м а г н и т н о г о п о л я по з а к о н у Б и о - С а в а р а . Л и ш ь члены, содержащие R в первой степени в зна­ менателе, дают нечто н о в о е — и з л у ч е н и е дипо­ л я . На больших расстояниях остальные члены пропадают, и поэтому можно на расстояниях R »— н а п и с а т ь 0 с электрические приборы, в которых вырабаты­ вается переменный ток в широком диапазоне ч а с т о т м у з ы к а л ь н ы х з в у к о в (от 60 до 6 ООО Hz), который в дальнейшем через громкого­ ворители перерабатывается в звук. Электро­ музыкальные инструменты снабжены приспо­ соблением д л я всех ритмических, мелодиче­ ских и художественных акцентаций звука. Электромузыкальные инструменты изобретены в 1921 г о д у Л . Т е р м е н о м («терменвокс») и з а ­ тем (в т о м ж е г о д у ) , н е з а ­ висимо, В . Гуровым и В. Во®^ л ы н к и н ы м («виолена»). В о с н о в у этого изобретения e2 Z >Q •0-4) sin Н = 4яс 0 бв 4 R Среднее з н а ч е н и е в е к т о р а П о й н т и н г а р а в н о в в и д у п е р п е н д и к у л я р н о с т и ЕН S F n =ЕН = г—sinfl. Энергия, п р о х о д я щ а я через бесконечно м а л у ю площадку на шаровой поверхности, получен­ н о й п у т е м б е с к о н е ч н о м а л ы х п р и р а щ е н и й d& и da, р а в н а dP = SR 2 sin в dd da _ ^ Q & J L sin^ Odd da. После и н т е г р и р о в а н и я по всей поверхности и замены получается и з л у ч а е м а я диполем 1 й и л 0 мощность 1бя»к с» з Vл ) Сопротивление излучения диполя равно R =• После излучения электромагнитная волна рас- п о л о ж е н а схема биений катодных генерато­ ров, снабженная усилителем и громкоговорите­ лем. Эта схема была применена Уиддингтоном д л я и з м е р е н и я в е с ь м а м а л ы х е м к о с т е й (см. Ультрарадиомикрометр). В н а с т о я щ и й мо­ мент существует несколько конструкций элек­ тромузыкальных инструментов, использую­ щ и х р а з л и ч н ы е с п о с о б ы г е н е р и р о в а н и я пере­ м е н н о г о т о к а з в у к о в о й ч а с т о т ы , с соответст­ в у ю щ и м и у с т р о й с т в а м и («грифом») д л я у п р а в ­ л е н и я высотой, тембром и ритмикой з в у к а . Эти м у з ы к а л ь н ы е и н с т р у м е н т ы м о г у т быть к л а с ­ с и ф и ц и р о в а н ы но п р и н ц и п у г е н е р и р о в а н и я то­ к а н а : 1) п р и б о р ы , и с п о л ь з у ю щ и е к о л е б а н и я в ы с о к о й ч а с т о т ы , 2) и с п о л ь з у ю щ и е к о л е б а н и я н и з к о й ч а с т о т ы и 3) и с п о л ь з у ю щ и е релакса­ ционные колебания (см.). К первой категории принадлеясат терменвокс с воздушным гри­ фом ( ф и г . 1), в и о л е н а № 1 с е м к о с т н ы м г р и ­ фом, в и о л е н а № 2 с г р и ф о м с а м о и н д у к ц и и , а также различные видоизменения указанных п р и б о р о в , ф и г у р и р о в а в ш и е под р а з л и ч н ы м и н а з в а н и я м и ( к а к н а п р . п р и б о р «мартено», «со­ нар» Н . А н а н ь е в а , «ильстон» И л ь с а р о в а и д р . ) . В терменвоксе, а т а к ж е и в виолене, два катод­ н ы х г е н е р а т о р а А и В ( ф и г . 1 и 2) д а ю т к о л е б а ­ н и я высокой частоты, причем число колебаний о д н о г о и з н и х А м е н я е т с я и з м е н е н и е м емкости замкнутого контура при приближении руки к