* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

455 ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ 456 Пакеты помещают внутрь пустотелых кату­ ш е к , к а ж д а я и з к - р ы х имеет две о б м о т к и (в ста­ рой конструкции аппарата Эпштейна имеется т о л ь к о о д н а о б м о т к а ) . С о о т в е т с т в у ю щ и е обмот­ к и всех катушек соединены последовательно. И з м е р и т е л ь н а я у с т а н о в к а в а т т м е т р о в о г о мето­ д а ( ф и г . 49) д о л ж н а п и т а т ь с я н е п о с р е д с т в е н н о от о т д е л ь н о г о г е н е р а т о р а с с и н у с о и д а л ь н о й к р и ­ вой н а п р я ж е н и я , и изменение н а п р я ж е н и я н а зажимах аппарата Эпштейна осуществляется регулированием возбуждения генератора. Что­ бы избежать заметного и с к а ж е н и я формы к р и ­ вой эдс, н а м а г н и ч и в а ю щ а я цепь д о л я ш а иметь м и н и м а л ь н о е а к т и в н о е с о п р о т и в л е н и е . Эдс в V д л я з а д а н н о й и н д у к ц и и в ы ч и с л я ю т п о ф-ле: E = 4f -t-WzSB W-*, 2 E M где В —максимальное з н а ч е н и е и н д у к ц и и , S— с е ч е н и е о б р а з ц а в см , в ы ч и с л я е м о е п о м а с с е , п л о т н о с т и и д л и н е (200 см) м а г н и т н о й ц е п и , w —число витков вторичной обмотки, /—часто­ т а т о к а , f —коэф. формы эдс. Н а п р я ж е н и е , измеряемое вольтметром, т 2 z E U = ^ r , 9 1+ - где г — с о п р о т и в л е н и е в т о р и ч н о й о б м о т к и , 2 •У W е с л и r и r —сопротивления в о л ь т м е т р а и от­ ветвленной обмотки ваттметра. Если эти сопро­ тивления достаточно велики, можно принять U = E . Суммарные потери в W д л я всей массы о б р а з ц а о п р е д е л я ю т с я и з ф-ль: v w 2 2 г P h f x ^ * ~ т& где w —число витков первичной обмотки, Р — отсчет п о в а т т м е т р у . Е с л и к о э ф . ф о р м ы к р и в о й э д с з а м е т н о о т л и ч а е т с я от с и н у с о и д а л ь н о г о , д л я пересчета измеренных потерь умножают в е л и ч и н у потерь н а токи Ф у к о (после разделе­ н и я п о т е р ь ) н а (т~г) > Д 1е—коэф. формы в условиях опыта. Н а аппарате Эпштейна можно п р о и з в о д и т ь и з м е р е н и я п р и и н д у к ц и я х от 1 ООО до 17 ООО г а у с с . П р и б о л ь ш и х и н д у к ц и я х в о з ­ никают технич. затруднения, т. к. сильно уве­ личивается намагничивающий ток. П р и индук­ ц и я х ж е м е н ь ш е 1 ООО г а у с с в с л е д с т в и е м а л о й величины измеряемых потерь падает точность измерения. Д и ф е р е н ц и а л ь н ы й м е т о д основан на сравнении испытуемого образца с нормаль­ ным, потери которого известны. Испытание производится в двух совершенно идентич­ н ы х а п п а р а т а х Эп­ ш т е й н а с д в у м я об­ м о т к а м и ( ф и г . 50): N—аппарат Эпштей­ на с нормальным об­ р а з ц о м , X—с и с п ы т у ­ емым, R nR —регу­ лируемые бёзиндукционные и безъемко­ стные сопротивления, Фиг. 50. W — диференциаль­ ный ваттметр. Ответвленные обмотки ваттметра включены т а к , что вращающие моменты обеих систем н а п р а в л е н ы навстречу д р у г д р у г у . Е с л и мощности в обоих а п п а р а т а х Эпштейна равны и R — R , т о в а т т м е т р будет с т о я т ь н а н у л е . Е с л и 2 г е N x y x ж е п о т е р и н е о д и н а к о в ы , то м о ж н о д о б и т ь с я н у ­ левого положения ваттметра, изменяя R . П р и измерениях устанавливают сопротивления R и Н в 10 000 р а з б б л ь ш и м и , чем п о т е р и в W н а 1 кг н о р м а л ь н о г о о б р а з ц а д л я д а н н о й и н д у к ц и и и частоты. Р е г у л и р у я возбуждение генератора, питающего установку, устанавливают напря­ жение в соответствии с индукцией, п р и которой требуется произвести измерения. Напряжение в ы ч и с л я ю т п о т о й ж е ф-ле, ч т о и д л я в а т т м е ­ т р о в о г о м е т о д а . И з м е н я ю т R до т е х п о р , п о к а ваттметр не установится на н у л ь . Тогда, пре­ небрегая потерями на нагревание вторичных ц е п е й , P :P =R :R , если P и Р — с о о т в е т ­ с т в е н н о п о т е р и н о р м а л ь н о г о и и с п ы т у е м о г о об­ р а з ц о в . Т а к к а к ^ = 1 0 000 P , то P =R : : 10 000 (W/кг). Нормальный образец рекомен­ дуется брать по магнитным свойствам, близким к испытуемому. Существенное достоинство ме­ тода: колебания частоты, н а п р я ж е н и я и откло­ н е н и я ф о р м ы к р и в о й н а п р я ж е н и я от с и н у с о и ­ дальной в довольно широких пределах прак­ т и ч е с к и не с к а з ы в а ю т с я н а р е з у л ь т а т а х . Метод широко распространен д л я массовых заводских и с п ы т а н и й и п р и н я т к а к с т а н д а р т н ы й в СССР д л я и с п ы т а н и й л и с т о в о й э л е к т р о т е х н и ч . ста­ ли. Диференциальная установка предназнача­ е т с я д л я и з м е р е н и й п о т е р ь п р и и н д у к ц и я х от 10 д о 15 к и л о г а у с с и в э т и х п р е д е л а х д а е т точ­ н о с т ь п о р я д к а 2 % . Ф и р м о й Сименс и Г а л ь с к е изготовляется комплектная установка д л я ис­ п ы т а н и я одних и тех ж е образцов к а к в отноше­ нии потерь, т а к и кривой намагничивания (см. Пермеаметр). Измерение потерь п р и малых ин­ д у к ц и я х производят с помощью потенциометра п е р е м е н н о г о т о к а и л и мостового м е т о д а . Об­ р а з ц ы в обоих с л у ч а я х кольцевые. Потенцио­ метром измеряют эдс Е на з а ж и м а х вторичной обмотки, навитой на образец, а также силу на­ магничивающего т о к а (падение н а п р я ж е н и я на зажимах активного сопротивления, включен­ н о г о в н а м а г н и ч и в а ю щ у ю цепь) и у г о л ср сдви­ га между ними. Тогда потери на гистерезис и на токи Фуко x lY х x N X V X N А N X X 2 PffF l l cosy, где Е — Е , е с л и ч и с л а в и т к о в обмоток о д и н а к о в ы . П р и и с п ы т а н и и м о с т о в ы м методом и з м е р я ю т а к т и в н о е с о п р о т и в л е н и е о б р а з ц а Rx, включенного в одну и з ветвей моста. Потери P =(R ~r)I , г 2 HF x x =I E где г—омич. с о п р о т и в л е н и е н а м а г н и ч и в а ю щ е й о б м о т к и , 1 —сила т о к а в н е й . Д л я р а з д е л е н и я п о т е р ь н а гистере­ зис и на токи Фуко производят измерения при о д н о й и т о й ж е и н д у к ц и и и п о к р а й н е й мере п р и д в у х р а з н ы х частотах. Суммарные потери P в W/кг д л я д а н н о й т о л щ и н ы л и с т о в . Х HF P =ntBl EF где В —максимальная магнитная индукция, / — ч а с т о т а т о к а , у—плотность материала в г/см , г]—коэф. г и с т е р е з и с а ( к о э ф . Ш т е й н м е ц а ) , ? — к о э ф . т о к о в Ф у к о . О п о к а з а т е л е степени х с м . Магнитные материалы. И з м е р е н н ы е сум­ м а р н ы е п о т е р и P& п р и ч а с т о т е / и P" п р и ча­ стоте / , о т н е с е н н ы е к е д и н и ц е ч а с т о т ы , в ы р а ­ жаются линейными ур-иями т 3 HF х HF 2 Р&тгт* HF 11 U где а — у • 10* = а + ЪП Р", а+ Ц, 2 потери на гистерезис на 1 H z ;