* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

449 х 2 ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ 450 где гс и w — ч и с л а в и т к о в п е р в и ч н о й и в т о ­ р и ч н о й обмоток к а т у ш к и в з а и м н о й и н д у к ц и и , S и I—ее сечение в см и д л и н а в см. Е с л и п р и ­ меняют к а т у ш к у , коэф. взаимной индукции к-рой М в генри известен, то 2 с: = Щ 1 . ш . П р и с т у п а я к и с п ы т а н и ю о б р а з ц а , в н а ч а л е его р а з м а г н и ч и в а ю т , д л я чего у с т а н а в л и в а ю т т а ­ к у ю с и л у т о к а , чтобы н а м а г н и ч и в а ю щ е е п о л е было б о л ь ш е т о ­ г о , к - р о е соот­ ветствует м а к с и ­ мальной магнит­ ной п р о н и ц а е м о ­ сти о б р а з ц а ( с м . Магнитные мате­ риалы). П е р е к л ю ­ чая направление т о к а со с к о р о с т ь ю ок. 1 ц и к л а в се­ к у н д у , вместе с тем п о с т е п е н н о , п л а в н о у м е н ь ш а ю т Силу т о к а до 0. Размагничивание можно производить и пере­ менным т о к о м . Д л я о п р е д е л е н и я т о ч е к о с н о в ­ ной к р и в о й н а м а г н и ч е н и я у с т а н а в л и в а ю т н е ­ б о л ь ш о е н а м а г н и ч и в а ю щ е е п о л е и п р и этом п о ­ ле производят «магнитную подготовку» образца путем многократного переключения т о к а , п р и ­ водя материал к состоянию, характеризуемо­ му з а м к н у т ы м ц и к л о м , с и м м е т р и ч н ы м относи­ тельно координатных осей. З а т е м переключают ток и з а м е ч а ю т о т к л о н е н и е а г а л ь в а н о м е т р а . М а г н и т н у ю и н д у к ц и ю В в г а у с с а х ( ф и г . 44) в ы ч и с л я ю т по ф-ле ФИГ Сьа В = 2Sw & где S—сечение о б р а з ц а в см , w —число витков и з м е р и т е л ь н о й обмотки п е р м е а м е т р а . Т о ч к и кривой г и с т е р е з и с н о г о ц и к л а опреде­ ляют, начиная каждый раз из вершины цик­ л а А ( ф и г . 44). У с т а н а в л и в а ю т т о к 1 , соот­ ветствующий Н д л я данного опыта, произ­ водят магнитную подготовку и затем умень­ ш а ю т т о к до I (соответственно Н ), размыкая р у б и л ь н и к К ( ф и г . 43); з а м е ч а я п р и этом от­ клонение гальванометра а, вычисляют изме­ нение и н д у к ц и и ДВ = В — В: 2 2 2 т п х тпх х я г тах г АВ~ф±Точки кривой, соответствующие отрицатель­ ным п о л я м , п о л у ч а ю т , б ы с т р о и з м е н я я п о л е от +Н д о + Я и о т +Н до -Н (выклю­ чение р у б и л ь н и к а К и п е р е к л ю ч е н и е п е р е к л ю ­ ч а т е л я К ). П о с л е к а ж д о г о и з м е р е н и я в о з в р а ­ щаются к вершине цикла и, сделав магнитную п о д г о т о в к у , н а ч и н а ю т новое и з м е р е н и е . Д л я испытания образцов при с л а б ы х м а г н и т ­ н ы х п о л я х порядка 1 эрстеда и меньше, а также материалов с высокой начальной про­ н и ц а е м о с т ь ю (см. Магнитные материалы) пер­ меаметрами нельзя пользоваться, т а к к а к я р м о п е р м е а м е т р а и с к а ж а е т и з м е р е н и е . В этом случае применяют или кольцевые образцы или прямолинейные стержни. В последнем случае испытания производят в разомкнутой магнит­ ной ц е п и в п у с т о т е л о м с о л е н о и д е , в ц е н т р а л ь ­ ную часть к-рого помещают испытуемый обратаТ Я П п 3 х з е ц . О с ь с о л е н о и д а д . б. н а п р а в л е н а п е р п е н ­ д и к у л я р н о магнитному меридиану. Д л и н у со­ л е н о и д а с л е д у е т б р а т ь не м е н ь ш е д в о й н о й д л и ­ н ы о б р а з ц а , чтобы он н а х о д и л с я в достаточ­ но р а в н о м е р н о м п о л е . Ф о р м а о б р а з ц а : э л л и п ­ соиды в р а щ е н и я , цилиндрические, п р я м о у г о л ь ­ ные стержни и л и пакеты листового м а т е р и а л а . Отношение длины образца к диаметру следует б р а т ь н е м е н ь ш е 50, а п р и и с п ы т а н и и м а т е р и а ­ л о в с в ы с о к о й п р о н и ц а е м о с т ь ю — п о р я д к а 200— 300. Н а о б р а з е ц в ц е н т р а л ь н о й ч а с т и н а в и в а ю т измерительную обмотку, соединяемую с балли­ с т и ч . г а л ь в а н о м е т р о м . Методы и з м е р е н и я и в ы ­ числения индукции аналогичны вышеописан­ н ы м д л я з а м к н у т о й м а г н и т н о й ц е п и . Метод р а з о м к н у т о й м а г н и т н о й ц е п и особенно р е к о м е н ­ дуется д л я измерений к о э р ц и т и в н о й с и л ы магнитно-мягких материалов, у к-рых она невелика, а испытание в пермеаметре дает ис­ каженные результаты. Н а образец в централь­ ной части надевается к а т у ш к а , соединенная с гальванометром, которая может сдергиваться с образца. Образец намагничивают, затем ток постепенно уменьшают до н у л я и, изменив на­ правление, устанавливают вначале небольшое п о л е , п о с т е п е н н о з а т е м его п о в ы ш а я . П р и к а ж ­ дой силе п о л я наблюдают отклонение гальвано­ метра при одергивании катушки с образца. Когда гальванометр при одергивании катушки н е будет д а в а т ь о т к л о н е н и я , н а п р я ж е н н о с т ь размагничивающегося п о л я соленоида будет р а в н а к о э р ц и т и в н о й с и л е , т . к . в этот м о м е н т интенсивность намагничения образца равна ну­ л ю . П р и с д е р г и в а н и и к а т у ш к у не с л е д у е т у д а ­ л я т ь из соленоида. Можно и не добиваться ну­ левого отклонения гальванометра, а брать два отсчета, один—при напряясенности п о л я , близ­ кой к коэрцитивной силе, когда образец еще не перемагнитился, второй—за коэрцитивной си­ лой, когда интенсивность намагничения образ­ ц а yя^e и з м е н и л а з н а к . И н т е р п о л я ц и е й н а х о д я т напряженность п о л я , соответствующую коэр­ цитивной силе. П р и баллистич. измерениях магнитного пото­ к а вместо б а л л и с т и ч . г а л ь в а н о м е т р а м . б. п р и ­ менен т а к ж е флюксметр, изобретенный Грассо и представляю­ щий по существу ма­ гнитоэлектрич. галь­ ванометр, у которого направляющая сила (упругое закручива­ ние подвеса) сведена до минимума и прибор работает в условиях сильного переуспоко­ е н и я , что достигается замыканием при из­ мерении его цепи н а сопротивление, зна­ ч и т е л ь н о м е н ь ш е е его критич. сопротивле­ н и я ( ф и г . 45). П о д в и ж ­ н а я рамка А подвешена на к о к о н о ш й нити К и с п и р а л ь н о й п р у ж и н е R, с л у ж а щ е й д л я о с л а б л е ­ н и я толчков и сотрясений. Т о к к обмотке рам­ к и подводится посредством д в у х ц и л и н д р и ч . спиралей S из тонкой отслеженной серебряной ленты. Р а м к а помещена в у з к о м зазоре посто­ я н н о г о м а г н и т а NS и ж е л е з н о г о с е р д е ч н и к а В. С рамкой скреплена стрелка, которая при по­ вороте рамки перемещается над двухсторонней шкалой с равномерными делениями. Шкала флюксметра градуируется н а единицы матнит7,5 7 . э. т. XXVI.