* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

891 КУМУЛЯТИВНЫЙ ЭФФЕКТ — КУНА—ФРЕЙДЕНБЕРГА ПРАВИЛО 892 з н а ч и т е л ь н о более с и л ь н ы м м е с т н ы м р а з р у ш и т е л ь н ы м действием. Процесс формирования кумулятивной с т р у и с х е м а т и ч е с к и п о к а з а н н а р и с . 2. Р а с с т о я н и е от т о р ц а з а р я д а до места н а и б о л ь ш е г о у п л о т н е н и и с т р у и н а з ы в а е т с я ф о к у с н ы м ( F ) . П р и у с т а н о в к е за­ р я д а н а р а с с т о я н и и от п р е г р а д ы , р а в н о м ф о к у с н о м у , н а б л ю д а е т с я м а к с и м а л ь н ы й эффект. В о б р а з о в а н и и кумулятивной струи принимает участие лишь некоторая доля заряда, прилегаю­ щ а я к п о в е р х н о с т и к у м у л я т и в н о й вы­ е м к и , т. н . а к т и в н а я ч а с т ь к у м у л я т и в ­ ного заряда (заштрихованный участок на р и с . 2). Д л я к у м у л я т и в н ы х з а р я д о в с выемками, радиус основания которых равен полу калибру г з а р я д а , объем а к т и в н о й части V п р о п о р ц и о н а л е н г%. С увеличением калибра заряда масса ку­ м у л я т и в н о й с т р у и и ее б р о н е п р о б и в п о е д е й с т в и е м о г у т быть с у щ е с т в е н н о у в е ­ личены. В современных кумулятивных з а р я д а х вес а к т и в н о й части колеблет­ с я в п р е д е л а х 10—25% от о б щ е г о веса Рис. 2. Фор­ з а р я д а . 0 a металла облицовки. Наилучшими материалами для облицовки к у м у л я т и в н ы х выемок я в л я ю т с я сталь и медь. К . э. повышается с увеличением уд. энергии взрыва, плотности В В и скорости детонации за­ ряда. Д л я изготовления кумулятивных зарядов при­ м е н я ю т т р о т и л , г е к с о г е н , тэн и д р . в ы с о к о б р и з а п т иые В В . С о г л а с н о г и д р о д н и й м и ч . т е о р и и к у м у л я ц и и М. А . Лаврентьева, глубина бронепробивания1-=/ ф]Ар /р2» гдо р и р — п л о т н о с т и м е т а л л а с т р у и и б р о н и ( п р е г р а д ы ) , ? — э ф ф е к т и в н а я д л и н а с т р у и , т. е. д л и н а той ее ч а с т и , в к - р о й с к о р о с т ь м е т а л л а п р е в ы ­ ш а е т н е к - р о е к р и т и ч . з н а ч е н и е ?/" , з а в и с я щ е е от свойств п р о б и в а е м о й п р е г р а д ы . С о в р е м е н н ы е к у м у ­ л я т и в н ы е з а р я д ы способны п р о б и в а т ь с т а л ь н у ю б р о н ю т о л щ и н о й 5—5,5 к а л и б р о в з а р я д а . Э 1 х 2 э ф кр Лит.: Б а у м Ф. А., С т а н ю к о в и ч К. П., Ш е х * т е р Б. И., Физика взрыва, М., 1959; Л а в р е н т ь е в ы . А., Кумулятивный заряд и принципы его работы, Успехи матем. наук, 1957, 12, вып. 4 (76), 41—56; А н д р е е в К. К. и Беляев А. Ф., Теория взрывчатых веществ, М., i960. Ф. А . Баум. мирование ку мулятивной струи при от сутствии обли­ цовки над вы­ емкой. 2. Д л я в ы е м к и , о б л и ц о ­ в а н н о й м е т а л л о м . При нали­ чии на поверхности выемки металлич. о б л и ц о в к и п о с л е д н я я под действием про­ дуктов детонации обжимается и отдель­ н ы е ее элементы п о с л е д о в а т е л ь н о з а х л о п ы в а ю т с я (смы­ каются) с образованием тонкой металлич. струи, в к-рой сконцентрирована основная доля энергии активной части к у м у л я т и в н о г о з а р я д а . С т р у я образуется исклю­ ч и т е л ь н о за счет т е ч е н и я м е т а л л а , п р и л е г а ю щ е г о к в н у т р е н н е й п о в е р х н о с т и о б л и ц о в к и , что я в л я е т с я след­ с т в и е м с и л ь н о г о с о у д а р е н и я ее э л е м е н т о в в момент з а х л о п ы в а н и я . О с н о в н а я ч а с т ь о б л и ц о в к и п р и этом п р е в р а щ а е т с я в т. н . «пест» ( р и с . 3). Д и а м е т р к у м у л я ти вн ой стр уи, к а к пр а п и л о , f " •. ^ н е п р е в ы ш а е т 1—3 мм, а м а с с а i ее с о с т а в л я е т б — 1 1 % от м а с с ы всей о б л и ц о в к и . В к у М у л я т и в - Рис. 3. Формирование кумулятивной струи при обжатии конической облицовки: а — до взрыва; б — через 6 мкськ после взрыва; в — через 17 мксек после взрыва: 1 — пест; 2 — кумулятивная струя. н о й с т р у е д о с т и г а е т с я о ч е н ь в ы с о к а я о б ъ е м н а я плот­ ность энергии и она приобретает резко повышен­ н у ю п р о б и в н у ю с п о с о б н о с т ь . П о с л е д о в а т е л ь н ы е ста­ дии п р о ц е с с а о б р а з о в а н и я к у м у л я т и в н о й с т р у и п р и м е т а л л и ч . о б л и ц о в к е в ы е м к и , з а ф и к с и р о в а н н ы е с по­ мощью импульсной рентгеносъемки, показавы на р и с . 3. К а к в и д н о и з р и с у н к а , к у м у л я т и в н а я с т р у я в п р о ц е с с е своего р а з в и т и я о т р ы в а е т с я от песта и з а м е т н о р а с т я г и в а е т с я , что о б ъ я с н я е т с я наличием градиентов скоростей вдоль нее. Д л я типичных куму­ л я т и в н ы х з а р я д о в с к о н и ч . в ы е м к о й и о б л и ц о в к о й из с т а л и с к о р о с т ь г о л о в н о й ч а с т и с т р у и 7,0—7,5 км/сек, а с к о р о с т ь песта и х в о с т о в о й ч а с т и с т р у и всего линть о к . 0,5—1,0 км/сек. П р о б и в н а я способность с т р у и тем в ы ш е , чем б о л ь ш е о н а м о ж е т р а с т я г и в а т ь с я без п о т е р и м о н о л и т н о с т и , что о п р е д е л я е т с я с в о й с т в а м и К У Н А — Ф Р Е Й Д Е Н Б Е Р Г А П Р А В И Л О (вицинальное правило) — закономерность оптич. вращения о р г а н и ч . с о е д и н е н и й , в ы т е к а ю щ а я к а к из о б о б щ е н и я о п ы т н о г о м а т е р и а л а , т а к и из т е о р е т и ч . п р е д с т а в л е н и й Куна и Фрейденберга о механизме возникновения оптич. в р а щ е н и я и его связи с полосами поглощения в УФ-области спектра. Согласно этим представлениям оптическое вращение п о я в л я е т с я как результат а н и з о т р о п и и о п р е д е л е н н ы х п о л о с п о г л о щ е н и я , свой­ ственных функциональным группам (хромофорам); а н и з о т р о п и я в о з н и к а е т в х р о м о ф о р е под в л и я н и е м а с и м м е т р и ч е с к о г о о к р у ж е н и я . С этой т о ч к и з р е н и я любой заместитель, вводимый в оптически активное соединение, влияет на вращение двумя путями: 1) вносит собственный в к л а д за счет н о в ы х , свойст­ венных данному заместителю полос поглощения; 2) о к а з ы в а е т в и ц п н а л ь н о е д е й с т в и е — и з м е н я е т а н и з о ­ т р о п и ю у ж е и м е в ш и х с я в и с х о д н о м соединении полос п о г л о щ е н и я д р у г и х з а м е с т и т е л е й . Это в л и я н и е осу­ ществляется в соответствии с вицинальиым правилом, к-рому К у н и Ф р е й д е н б е р г п р и д а л и след. н а и б о л е е общую формулировку: изменения вращения, вызыва­ емые з а м е щ е н и е м , в о з н и к а ю т г л а в н ы м о б р а з о м вслед­ ствие и з м е н е н и я а н и з о т р о п и и п о л о с ы поглощения группы, подвергшейся замещению, и лишь в малой степени я в л я ю т с я следствием и з м е н е н и я влияния ( в и ц и н а л ь п о г о д е й с т в и я ) д а н н о й г р у п п ы н а полосы поглощения других заместителей. Часто вицинальное правило формулируют иначе: и з м е н е н и я а н и з о т р о п и и п о л о с ы п о г л о щ е н и я (т. е. и з м е н е н и я ее в к л а д а во в р а щ е н и е ) тем з н а ч и т е л ь н е е , чем в б о л ь ш е й б л и з о с т и к с о о т в е т с т в у ю щ е м у х р о м о ­ ф о р у п р о и з в о д и т с я х н м и ч . и з м е н е н и е . В этой форме в и ц и н а л ь н о е п р а в и л о более к о н к р е т н о и л е г ч е п р и ­ менимо к э к с п е р и м е н т а л ь н о м у м а т е р и а л у , о д н а к о п р и этом в и ц и н а л ь н о е п р а в и л о п р е в р а щ а е т с я в п р а в и л о положения вводимого заместителя (правило удаления), с ф о р м у л и р о в а н н о е Ч у г а е в ы м з а д о л г о д о работ К у н а и Фрейденберга. Последним принадлежит заслуга теоретич. истолкования рассматриваемой закономер­ ности и ш и р о к о г о п р и м е н е н и я ее п р и с р а в н е н и и от­ н о с и т е л ь н о й к о н ф и г у р а ц и и о п т и ч е с к и а к т и в н ы х в-в в виде п р а в и л а о п т и ч е с к о г о с д в и г а . Согласно послед­ н е м у р а з н и ц а во в р а щ е н и и а н а л о г и ч н о п о с т р о е н н ы х п р о и з в о д н ы х д л я к о н ф и г у р а т и в н о с х о д н ы х соединений о д и н а к о в а по з н а к у и б л и з к а п о в е л и ч и н е . П р а в и л о у д а л е н и я м о ж н о и л л ю с т р и р о в а т ь с л е д . р я д о м соеди­ н е н и й , в к - р ы х видно о с л а б л е н и е в л и я н и я к а р б о ­ н и л ь н о й г р у п п ы н а в р а щ е н и е п о м е р е роста расстоя­ н и я м е ж д у к а р б о н и л ь н о й г р у п п о й и асимметрич.