* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

331 Вид И. т. т. Влага гигроско­ Зола, А пическая, W 12 5-12 1-5 2 10 2-3 3-5 1-10 с И С П А Р Е Н И Е м 332 вают адиабатическим И., а темп-ру * — темпе­ Элементарный состав (на органич. вещество) С | Н N Бурый уголь . . . . Каменный уголь . . Сапропелиты . . . . Липтобиолиты.... 0,5—26,0 53-62 5-6,5 1-4,0 6,0—40,0 63-75 4,5-6,5, 0,6-1,5 1,5—30,0 76-95 3,5—6,3 1,2—2,5 1,&0—15,0 90-96 1,3—3,0 -До 1,3 30—80,0 49-60 6-8,0 2,0-5,7 50-40,0 63—82 7-11,0 0,5—2,6 40—70 56-78 6—10,0 0,2—1,0 2-38 66—82 6—10,0 1,0 ратурой адиабатич. И . , или темп-роя мокрого термометра (т. к. э т у темп-ру показывает мок­ рый термометр психрометра). При ненасыщен­ S О ной парогазовой смеси * <;*г, т. е. жидкость может быть охлаждена п р и И. ниже темп-ры 0,1-0,5 29- -40 газовой среды, с к-рой она соприкасается. 14- -32 С к о р о с т ь И. определяется коли­ j0,3—12 1,5--17 1--2 чеством п а р а , о б р а з у ю щ е г о с я з а е д и н и ц у 10,325- -40 в р е м е н и н а е д и н и ц е п о в е р х н о с т и ж и д к о ­ / 3,0 5- -22 сти (г/сек - см , и л и моль/сек» см ). С к о ­ 0,5-7,0 12- -36 числа 1,4-7,0 9- -25 р о с т ь И . з а в и с и т от с о о т н о ш е н и я м 2 2 И. т. т. — основа современной энергетики, энерге­ тич. сырье черной и цветной металлургии, а про­ д у к т ы его переработки — исходные материалы мно­ гих отраслей химич. пром-сти. Лит.: С т а д н и к о в Г. Л , , Происхождение углей и нефти, 3 и з д . , М., 1937; В е с е л о в с к и й В . С , Хими­ ческая природа горючих ископаемых, М,, 1955;А р о н о в С. Г . , Н е с т е р е н к о Л . Л . , Х и м и я твердых горючих, ископае­ мых, Х а р ь к о в , 1960; К у х а р е н к о Т. А . , Химия и ге­ незис ископаемых углей, М,, I960; F r a n c i s W , , Coal, its formation and composition, L . , [1954]; V a n K r e v e 1 e n D . W . and S c h y e r J . , Coal Science, Amst. — L . — N . Y . , 1957. H. M. Караваев. ИСПАРЕНИЕ (парообразование) — переход ве­ м о л е к у л ж и д к о с т и , о т о р в а в ш и х с я с ее п о ­ верхности вследствие теплового д в и ж е ния, и числа молекул пара, поглощенных жидкостью п р и у д а р а х о ее п о в е р х н о с т ь . М о л е к у л ы о б р а з о в а в ­ шегося пара проникают в газовую среду в р е з у л ь ­ т а т е диффузии и к о н в е к ц и и . С в о з р а с т а н и е м т е м п - р ы ж и д к о с т и , то есть с р о с т о м и н т е н с и в н о с т и т е п л о в о г о д в и ж е н и я ее м о л е к у л , с к о р о с т ь И . у в е л и ч и в а е т с я . Общее количество испарившейся жидкости возрастает п р о п о р ц и о н а л ь н о п л о щ а д и ее с в о б о д н о й п о в е р х н о с т и ( з е р к а л а И.). tr щества и з конденсированной (твердой и л и жидкой) ф а з ы в г а з о о б р а з н у ю . И . т в е р д о г о т е л а н а з . сублима­ цией, а п а р о о б р а з о в а н и е в объеме ж и д к о с т и — кипе­ нием. О б ы ч н о п о д И . п о н и м а ю т п а р о о б р а з о в а н и е , п р о ­ исходящее н а свободной поверхности жидкости п р и темп-ре н и ж е точки кипения п р и данном давлении. И. происходит в результате теплового движения Молекул жидкости, скорость к-рых колеблется в ш и ­ р о к и х п р е д е л а х , с и л ь н о о т к л о н я я с ь в обе с т о р о н ы о т ее с р е д н е г о з н а ч е н и я . Ч а с т ь м о л е к у л , о б л а д а ю щ и х достаточно большой кинетич. энергией, вырывается из поверхностного слоя жидкости в газовую среду. Избыточная энергия теряемых жидкостью молекул затрачивается н а преодоление сил сцепления между м о л е к у л а м и и р а б о т у р а с ш и р е н и я ( у в е л и ч е н и я объема) при превращении жидкости в пар- И. — эндотермич. п р о ц е с с . Е с л и к ж и д к о с т и н е п о д в о д и т с я соответ­ ствующее количество энергии (тепла) извне, то в р е ­ зультате И. она охлаждается ( и с п а р и т е л ь н о е о х л а ж д е н и е ) . Количество теплоты, поглощаю­ щ е й с я п р и изотермич. процессе И . , н а з . т е п л о ­ т о й ф а з о в о г о п е р е х о д а (И. или паро­ образования), или с к р ы т о й т е п л о т о й И. Р а з л и ч а ю т м о л я р н у ю т е п л о т у И . (теплота И . 1 м о л я ж и д к о с т и , кал/моль) и в е с о в у ю у д . т е п л о т у И . (кал/г). Т е п л о т а И . з а в и с и т от т е м п - р ы и с п о в ы ш е н и е м п о ­ следней уменьшается, особенно р е з к о вблизи к р и т и ч . точки, п р и достижении к-рой теплота И. обращается в нуль. Вследствие необходимости подвода к поверхности ж и д ­ кости теплоты фазового перехода и различия, как правило, темп-р жидкости и газовой среды, процессу И. всегда сопутст­ вует, кроме массообмена (переноса пара в газовой фазе), также теплообмен. Направление и интенсивность потоков тепла в жидкой и газовой фазах зависят от соотношения м е ж д у темп-рами основной массы жидкости ( , поверхности раздела фаз * р и гааовой среды ( (см. рис.). Потон тепла Q , возни­ кающий в результате конвективного теплообмена, может быть направлен как от жидкости к газовой среде (при ( р > f ) , так и от газовой среды к жидкости (при * г р . < & ) - От основной массы жидкости к ее поверхности подводится теплота в коли­ честве Q — Qp ±Q(X& ~~ » пошедшая на паро­ образование. При испарительном охлаждении, пока не д о ­ стигнут предел охлаждения жидкости, всегда Qpi>Qa» - Qi>0. П р и * р , = * конвективный теплообмен отсутствует (Q = о ) , но если газовая среда не насыщена паром, И. и о х ­ лаждение жидкости не прекращаются. Теоретич. предел о х ­ л а ж д е н и я жидкости достигается при ее темп-ре ( = * р . = * » которой отвечает Q =» Qp. Дальнейшее И. происходит при постоянной темп-ре жидкости ( . В этом случае процесс назы­ ж Г г a Г r г г д е т е п л о т а т е Г г a ж Г м a м t, i * [0,,-Of у . i т. У . Oct& г Распределение температур и направление потоков тепла при различных режимах испарительного охла­ ждения жидкости. Скорость И. наиболее высока при И. в вакууме и неограниченном объеме, когда в л и я н и е существова­ ния молекул в газовой фазе весьма мало и молекулы образовавшегося пара могут беспрепятственно уда­ л я т ь с я от п о в е р х н о с т и ж и д к о с т и . В о г р а н и ч е н н о м стенками замкнутом пространстве, не содержащем д р у г и х п а р о в и л и г а з о в , И . ж и д к о с т и без п о д в о д а тепла извне и удаления образующегося пара приво­ дит к понижению темп-ры и повышению давления до тех п о р , пока между жидкостью и паром не уста­ навливается термодинамич. равновесие. Последнее носит динамич. х а р а к т е р и определяется тем, что количество молекул пара, поглощаемых жидкостью ( к о н д е н с и р у ю щ и х с я ) п р и у д а р а х о ее п о в е р х н о с т ь , становится равным количеству молекул, вырываю­ щихся из жидкости. П р и отсутствии термодинамич. равновесия между ж и д к о с т ь ю и ее п а р о м , н о п р и н а л и ч и и н а д п о в е р х ­ ностью жидкости относительно плотного газа (или пара другого вещества), процесс И. существенно замедляется и в том случае, если п а р , проникающий в газовую среду, постоянно у д а л я е т с я с д в и ж у щ е й с я п а р о г а з о в о й с м е с ь ю . В с л е д с т в и е о т р а ж е н и я от м о л е ­ к у л инертного газа число молекул пара, вновь попа­ дающих на поверхность жидкости и частью погло­ щаемых ею, возрастает, а остальные молекулы обра­ зовавшегося пара проникают в газовую среду благо­ д а р я диффузии и конвекции. П р и обычных д а в л е н и я х