* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

803 ГАММА-ЛУЧИ — ГАММЕТА УРАВНЕНИЕ Таблица 4 Режим 804 Вид гальвано­ пластики Компоненты Концен­ трация, г!л темпе­ плот­ ратура, ность то­ 2 ка, а/дм 2-5 5-10 Медная Ннкелеван CuS0 H NiS0 NiC] 4 2 4 2 • 5Н 0 S0 - 7Н 0 • Ш 0 2 4 2 2 н во 3 200—250 50-75 450 45 30 200 18-20 30 15 180-200 40 25-30 450 500 0,2-0,5 30-40 50—60 3 2 Никель-кобальто­ вая (рН 0 - 7 Н 0 N i S 5,6—5,8) CoS0 •7И 0 4 4 2 20-25 1-2 н во 3 3 Железная, серно­ кислая Железная, соля­ нокислая NaCl (рН 5,6) FeS0 - 7Н 0 MgS0 • 7 Н 0 NaHC0 FeCl • 4 Н 0 СаС1 Н 0 4 2 4 2 3 2 2 2 2 18-20 90-100 0,1-0,15 10-20 Часто, в особенности в полиграфии, сочетают гальва­ нопластику с гальваностегией, напр. медные гальванонластич. стереотипы покрывают тонким слоем железа, никеля или хрома, что увеличивает их износостой­ кость- Гальванопластич. процесс, как правило, ведут из р-ров простых солей; из цианистых и других ком­ плексных солей не удается получать малонапряжен­ ные отложения значительной толщины. Помимо старых областей, где гальванопластика применяется давно (полиграфия, произ-во грампластинок^, разра­ ботаны методы получения сложных изделии, напр. медных волноводов на алюминиевых формах, изделий сложной формы из никель-кобальтового сплава, отли­ чающегося высокой твердостью. Лит.; В а г р а м я н А. Т., Электроосаждение металлов, М., 1950; Л а й н е р В . И . , К у д р я в ц е в Н. Т., Основы гальваностегии, 3 изд., ч. 1—2, М., 1953—57Г Л а й н е р В. И . , Гальванические покрытия легких сплавов, М., 1959; Г и нб е р г А. М., Гальванопластическое изготовление точных полых деталей, Л . , 1049; К а з н а ч е й Б. Я . , Гальва­ нопластика в промышленности, М., 1955; Я к о б и Б. С , Работы по электрохимии, под ред. А. Н . фрумкина, М., 1957. процессами: 1) фотоэффектом (т. е. передачей энергии у -кванта связанному электрону атома), существенным при малых энергиях; 2) комптоновским рассеиванием Г.-л. электронами, играющим главную роль в области больших энергий (примерно между 0,5 и 5 Мэв для РЬ и 0,5 и 15 Мэв для AI); 3) образованием электронопозитронных пар в области еще больших энергий. Т. к. все 3 эффекта возрастают с увеличением поряд­ кового номера Z элемента, то естественно, что для за­ щиты от Г.-л. используют наиболее тяжелые элементы (напр., РЬ). Радиоактивные в-ва, испускающие Г.-л., исполь­ зуются в технике для обнаружения внутренних де­ фектов изделий (гамма-дефектоскопия), в медицине — для у-терапии злокачественных опухолей, в пищевой пром-сти — для консервирования продуктов, и в др. областях. В химии Г.-л. применяют для инициирова­ ния радиационно-химич. реакций. Источниками излу­ чения служат Go , Gs "^ и др. ГАММЕТА УРАВНЕНИЕ — уравнение, выражаю­ щее связь между константами равновесия или скорости реакции замещенных производных бензола и соответствующих незамещенных производных: lg К/К = р • о*, где К — константа равновесия или скорости реакции производного бензола с заместите­ лем ъпара- или жета-положении по отношению к реаги­ рующей группе (ojomo-положение ввиду стерич. эффек­ та не охватывается Г. у.), К — константа равновесия или скорости той же реакции при отсутствии замести­ теля, р — постоянная реакции, зависящая только от типа реакции и участвующего в ней производного бензола, о — постоянная заместителя, определяемая * только его видом (функциональной группой) и поло­ жением в бензольном кольце, 60 13 0 0 В. И. Лайнер. ГАММА-ЛУЧИ (у-лучи) — электромагнитное излу­ чение с очень короткими длинами волн (от 1 А и меньше), испускаемое атомными ядрами в результате естественных и искусственных превращении или воз­ никающее вследствие торможения заряженных частиц, аннигиляции пар частиц (напр., электронно-позитронной пары) и т. д. Г.-л. проявляют себя не только как электромагнитные волны, но также и как поток ча­ стиц (т. н. у-кваптов), причем волновые свойства (ди­ фракция, интерференция) проявляются лишь у самых длинноволновых Г.-л., корпускулярные же свойства их выражены более отчетливо (фотоэффект, комптоновское рассеяние). Энергия Г.-л. (у-квантов) выра­ жается как ftv, где h — постоянная Планка, a v — частота электромагнитной волны. Естественные радио­ активные источники испускают Г.-л. с энергией до нескольких Мэв в ядерных реакциях можно полу­ чить Г.-л. с большей энергией. Г.-л. с Е порядка сотен Мэв и даже ок. 1 Вэв получаются при торможе­ нии электронов на ускорителях заряженных частиц. Г.-л. — одно из наиболее проникающих излучений. При прохождении через вещество Г.-л. испытывают поглощение, выражаемое ур-нием: I(x) = I e~~ ^ — = I^e"^*, где х— толщина с л о я в - в а , / — интенсив­ ность пучка Г.-л. после прохождения слоя х, 7 — интенсивность пучка до прохождения слоя х, /V — ядерная плотность слоя, т. е. число ядер в 1 ел* , о — полное эффективное поперечное сечение взаимо­ действия -у-квантов с в-вом, |х — линейный коэфф. поглощения у -квантов; он определяется гл. обр. тремя 1 a x Q 0 3 Г. у. вытекает из т. н. «принципа линейности свободных энергий», т. е. линейной зависимости между изменениями сво­ бодной энергии (а следовательно, и между логарифмами кон­ стант равновесия) для любых двух реакций в различных за­ мещенных производных бензола: lg К = р • lg К& + С, где К и К& — константы равновесия этих реакций при любых, но одинаковых заместителях в бензольном кольце, р и С — постоянные величины, не зависящие от вида и положения за­ местителя. Применяя это уравнение к замещенным (К и К&) и незамещенным (К и К ) соединениям, легко можно получить выражение: lg К/К = р • lg К&/К , где lg К/К соответствует а В Г. у. 0 0 0 й 0 То же соотношение выводится и для констант ско­ рости реакций, что основывается на аналогичной ли­ нейной зависимости между изменениями свободной энергии активации (а след., логарифмами констант скорости реакции). Поскольку р — относительная величина, характеризующая один тип реакций по от­ ношению к другому, то, приняв какую-либо из реак­ ций за стандартную, приписывают ей р = 1 . Стандарт­ ной реакцией принята ионизация бензойной к-ты в водном р-ре при 25°, откуда о для любого замести­ * теля выражается величиной lg K/K где К —кон­ станта ионизации бензойной к-ты в водном р-ре при 25°, а К — константа ионизации замещенной бензой­ ной к-ты. Физич. основа Г. у. заключается в том, что каждый заместитель, обладая определенной способностью вза­ имодействовать с электронной системой бензольного ядра, обусловливает соответствующие изменения рас­ пределения электронной плотности в нем в момент реакции и, следовательно, в реакционном центре со­ единения. Это изменение одинаково сказывается на различных реакциях производных бензола. Исходя из этого, константа а представляет собой меру влияния заместителя на реакционную способность молекулы ароматич. соединения. Константы о наиболее харак­ * терных заместителей приведены в табл. Отрицатель­ ные значения а отвечают электронодонорной функ­ ции заместителя, положительные — электроноакцепторной. 0f 0