* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

160 Элементы теории усталости Если о ^ o а С с ' * то эффективный коэффициент концентрации Ьэфф не зависит от числа циклов N и определяется приближенной формулой 1 0 t 0 (17) При K i =• V формула (17) была дана Н . Н . Афанасьевым { I ]•Н А К О П Л Е Н И Е УСТАЛОСТНЫХ ПОВРЕЖДЕНИЙ ПРИ НЕОДНОРОДНОМ Ц И К Л И Ч Е С К О М НАГРУЖЕНИИ Мера усталостного повреждения. Для расчета на прочность при неоднородных и случайных режимах изменения напряжений необ­ ходимо уметь оценивать величину повреждения на основании харак­ теристик прочности при однородных режимах и некоторых характери­ стик неоднородного режима. Простей пгее феноменологи ческое описание основано на введении некоторой меры повреждения. Рассмотрим простейший случай, когда прочность де­ тали целиком определяется изменением номинального на­ пряжения о (?) в некоторой ее точке. Пусть процесса (П состоит из совокупности сим­ О Nfa) Ы(6 ) Ufa) * метричных циклов с ампли­ тудой Ojnax- обозначаемой н Р и с . $. З а в и с и м о с т ь и з м е н е н и я меры поврожден ия D ^= U {п) от у р о в н я напрндальнейшем просто через а. женин о Введем меру повреждения ?>. равную нулю для начального состояния материала и единице при полном разрушении. Мера по­ вреждения D является, очевидно, неубывающей функцией времени. Ее приращение A D ^ при n-м цикле напряжений зависит лишь от со­ стояния детали, достигаемого к концу п — 1-го цикла (т. е. согласно предположению, от О _ ), и от максимального напряжения п*го цикла о . Следовательно, г n п г п <л = 0 ( I, 2, . . D~ Q 0). Заменяя для медленных процессов конечную разность ДХ>„ лронз водной —г— . . dD dn приходим к кинетическому уравнению dJl = g ( Д a). dn Гипотеза суммирования усталостных повреждений. Правая час1ь уравнения (18) может быть составлена бесчисленным множеством