* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Сложные линейные тела л t Ml Если задана деформация е = e, ( / ) , то напряжение находят из урав­ нения (20), которое в этом случае будет линейным интегральным урав­ нением второго рода типа Волътерра. Решение его имеет ннд G| (0 где ? * ? ! ( ( ) — \ Rit — т) е, (TI <Ы, 2-1 R (t — т) — резольвента ядра Q {( — т)Если в момент t -— 0 стержень получает удлинение t^> 0 остается неизменным, то которое при а, (0 г Я (/ — т) rfr 0 Е — \ R is) rfs о пропорционально скорости ре­ Дифференцируя, находим, что К (0 лаксации к 0 dt го Функцию R {( — т) называют ягЗрсш релаксации. Уравнения Больцмана можно записать в более компактной форме, если ввести линейные временные операторы Ej=-.Ef- j' R[t - т) / dx = (?-/?*) /; /^V = + } Q U - х) / rft= (-^ + Q ) /• ( Тогда уравнения (20) и (24) принимают вид внешне аналогичный закону Гука. При частных формах ядер можно получить рассмотренные ранее более лростые модели. При т)=-~е т из выражения (24) следует уравнение Максвелла (15). Если ядро представить функций приближенно суммой экспоненциальных