* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Теория ползучести здесь IV — у п р у г а я потенциальная энергия тела в начальный мо­ мент t = 0. Кривые релаксации при фиксированном т вычисляют раз навсегда дли тел любой формы. Для каждой конкретной задачи меняют лишь отсчет по оси времени. Если отдельные части системы испытывают релаксацию независимо одна от другой (распадающиеся системы), рассмотренный приближен­ ный .метод следует применять к каждой автономной части системы. Решение задач неустановившейся ползучести по теории старения более просто, чем по теории течения, В силу приведенной ранее ана­ логии с задачами теории упруго-пластических деформаций (см. стр. 94 — 95) необходимо пронести ряд расчетов упруго-пластического состояния при фиксированных значениях времени. Расчеты значительно упрощаются при вариационном методе разыска­ ния решения в форме (34). Тогда в основной задаче t° х ^= — i - <° • Эта зависимость показана на рис. 10 штриховой линией. В теориях упрочнения и наследственности установившиеся режимы, вообще говоря, не выделяются. Поэтому расчеты всегда связаны с рас* смотрением неустановившихся течений я реализуются, как правило, численными методами. ПОЛЗУЧЕСТЬ ТРУБ Рассматриваем ползучесть труб под действием внутреннего давле­ ния р, а также дополнительных нагрузок — о с е в о й силы Р и скручи­ вающего момента Af; внутренний и внешний диаметры трубы соответ п в е п н о 2a t 2b: ft — — : h= Ь — а\ с — ~ « (h I а). В тонкостенных трубах Ползучесть тонкостенных труб ^ ~ ? г напряжения о , о по толщине трубы распределены приблизительно равномерно, а а относительно мало. г Труба него с донышками под действием 2 г внутрен­ ф д а в л с н и я. В этом случае Р — ла р и а = 0; о — ~ , 1 ра 2 h * Т; = Скорость относительного увеличения диаметра трубы 2 б ? , причем ф U = - Ь = 4 ~ f < '- '> <" т т ; Ь - о. даале Труба под действием н и я и о с е в о й С И Л 1,1 Р. в н у т р е н н е г о Or & 0; = - ра ft - р па 2 '