* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Ь2 Теория пластичности При д — О отсюда получаем выражение (51). На рис. 27 показаны предельные кривые для значений ~ 10 и = 20. Изгиб и с д в и г с л о я . Длина прослойки 4/, толщина 2Л. Прослойка изгибается моментом М = API и срезается усилием 4Q, Левая половина прослойки (0,2/) испытывает сжатие и сдвиг, правая {21, 41) — растяжение н сдвиг; при этом 2m = p(q)\ (m^-%L l М - SkP 0 Под р (q) понимают зависимость р = р {q), определяемую уравне­ нием (52). При Q = 0 m = 4г+~1-* Р и с . 27. Предельные кривые для ежатня н сдвига тонкого с л о я Рис- 28. Вданлиналне п л о с к о г о штампа Общий случай сжатия с л о я . Если слой не является топким, решение строится численными или графическими методами [20, 2 5 ] . Предельная нагрузка при 3,64 < ~ < 6,72 близко следует уравнению [ 2 5 ] 2 p . - 2 f > : ' ( 4 T + i ) - Приведенные выше решения относятся к конечной стадии пласти­ ческого течения тонкого слон, когда касательные напряжения на линии контакта достигают максимального значения k. Развитие напряженного состояния в тонкой прослойке изложено в работе [ 1 1 ] , Вдавливание плоского штампа без трения (рис, 28). Пластическое течение наступает при нагрузке Р = 2ak ( 2 + л). Л Штамп выпуклой формы при наличии трения и случай криволиней­ ного очертания границы пластической среды рассмотрены В . В . Соко­ ловским [20 ]. Вдавливание жесткого клина (без трения). Среда выдавливается по обе стороны (рис. 29)- Граничная линия АС — I аппроксимируется